패러데이와 렌츠의 발견: 전자기 유도 법칙은 현상의 공식입니다. 유도 전류의 강도와 방향을 결정하는 것은 무엇입니까?

자기장

필드 이론의 개념에 따라 움직이는 전하의 자기 상호 작용은 다음과 같이 설명됩니다. 전하다른 움직이는 전하에 작용할 수 있는 주변 공간에 자기장을 생성합니다.

에 - 물리량, 이는 전력 특성입니다 자기장. 이를 자기 유도(또는 자기장 유도)라고 합니다.

자기 유도- 벡터량. 자기 유도 벡터의 모듈은 직류가 흐르는 도체에 작용하는 암페어 힘의 최대값과 도체의 전류 강도 및 길이의 비율과 같습니다.

자기 유도 단위. 에 국제 시스템자기 유도의 단위 당 단위, 그러한 자기장의 유도가 취해지며, 1A의 전류 강도에서 도체 길이의 각 미터에 대해, 최대 강도 Ampere 1 N. 이 단위는 뛰어난 유고슬라비아 물리학자 N. Tesla를 기리기 위해 Tesla(약칭: Tl)라고 합니다.

로렌츠 포스

자기장에서 전류가 흐르는 도체의 움직임은 자기장이 움직이는 전하에 작용한다는 것을 보여줍니다. 암페어 힘이 도체에 작용 F A \u003d IBlsin a, 그리고 로렌츠 힘은 움직이는 전하에 작용합니다.

어디 ㅏ- 벡터 B와 벡터 사이의 각도 V.

자기장에서 하전 입자의 움직임. 균일한 자기장에서 자기장 유도선에 수직인 속도로 움직이는 하전 입자는 절대값이 일정하고 속도 벡터에 수직인 힘 m을 받습니다. 모듈은 다음과 같은 가속도를 얻습니다.

균일한 자기장에서 이 입자는 원을 그리며 움직입니다. 입자가 이동하는 궤적의 곡률 반경은 입자가 따르는 조건에서 결정됩니다.

속도 벡터에 수직인 힘은 방향만 변경하고 계수는 변경하지 않기 때문에 궤적의 곡률 반경은 상수 값입니다. 그리고 이것은 이 궤도가 원이라는 것을 의미합니다.

균일한 자기장에서 입자의 회전 주기는 다음과 같습니다.

마지막 표현은 균일한 자기장에서 입자의 회전 주기가 운동 궤적의 속도와 반경에 의존하지 않는다는 것을 보여줍니다.

만약 텐션 전기장가 0이면 로렌츠 힘 l은 자기력 m과 같습니다.

전자기 유도

현상 전자기 유도 Faraday가 발견한 전류는 회로를 관통하는 자기장의 변화와 함께 폐쇄 전도 회로에서 발생한다는 것을 발견했습니다.

자속

자속 에프(자기 유도의 자속) 면적이 있는 표면을 통한 에스- 자기 유도 벡터의 계수와 면적의 곱과 같은 값 에스각도의 코사인 ㅏ벡터와 표면에 대한 법선 사이:

F=BScos

SI 단위 자속 1 Weber (Wb) - 유도가 1T인 균일한 자기장의 방향에 수직으로 위치한 1m 2의 표면을 통한 자속:

전자기 유도- 발생 현상 전류회로를 관통하는 자속의 변화가 있는 폐쇄 전도 회로에서.

폐쇄 회로에서 발생하는 유도 전류는 자기장이 발생하는 자속의 변화에 ​​대응하는 방향을 갖습니다(렌츠의 법칙).

전자기 유도 법칙

패러데이의 실험은 전도 회로의 유도 전류 I i 의 강도가 이 회로에 의해 경계가 지정된 표면을 관통하는 자기 유도선 수의 변화율에 정비례한다는 것을 보여주었습니다.

따라서 유도 전류의 강도는 윤곽으로 둘러싸인 표면을 통한 자속의 변화율에 비례합니다.

전류가 회로에 나타나면 도체의 자유 전하에 외력이 작용한다는 것을 의미합니다. 폐쇄 회로를 따라 단위 전하를 이동시키는 이러한 힘의 작업을 기전력(EMF)이라고 합니다. 유도 EMF 찾기 ε i .

폐쇄 회로에 대한 옴의 법칙에 따르면

R은 에 의존하지 않기 때문에

유도 기전력은 유도 전류와 방향이 일치하며, 이 전류는 Lenz의 법칙에 따라 유도되어 이에 의해 생성된 자속이 외부 자속의 변화를 상쇄합니다.

전자기 유도 법칙

폐쇄 회로의 유도 기전력은 반대 부호로 취한 회로를 관통하는 자속의 변화율과 같습니다.

자기 유도. 인덕턴스

경험에 따르면 자속 에프, 회로와 관련된 는 이 회로의 전류 강도에 정비례합니다.

F \u003d L * 나 .

루프 인덕턴스 엘- 회로를 통과하는 전류와 회로에 의해 생성된 자속 사이의 비례 계수.

도체의 인덕턴스는 환경의 모양, 크기 및 속성에 따라 다릅니다.

자기 유도- 자속이 변할 때 회로 자체를 통과하는 전류의 변화로 인해 회로에서 EMF 유도가 발생하는 현상.

자기 유도 - 특별한 상황전자기 유도.

인덕턴스 - 수치적으로 동일한 값 EMF 자기 유도, 회로의 전류 강도가 단위 시간당 단위로 변할 때 회로에서 발생합니다. SI에서 인덕턴스의 단위는 이러한 도체의 인덕턴스로, 전류의 세기가 1A 변할 때 1초에 1V의 자기유도 EMF가 발생하는데 이 단위를 헨리(H)라고 한다. :

자기장의 에너지

자기 유도 현상은 관성 현상과 유사합니다. 인덕턴스는 물체의 속도가 변할 때 질량이 하는 것처럼 전류가 변할 때 같은 역할을 합니다. 속도는 전류와 유사합니다.

따라서 전류의 자기장 에너지는 신체의 운동 에너지와 유사한 값으로 간주될 수 있습니다.

코일이 소스에서 분리된 후 회로의 전류가 선형 법칙에 따라 시간에 따라 감소한다고 가정합니다.

이 경우 자기 유도의 EMF는 일정한 값을 갖습니다.

여기서 I는 전류의 초기 값이고, t는 전류가 I에서 0으로 감소하는 시간 간격입니다.

시간 t 동안 전하가 회로를 통과합니다. q = 나는 cp t. 처럼 나는 cp = (나는 + 0)/2 = 나는/2, q=It/2. 따라서 전류의 작용은 다음과 같습니다.

이 작업은 코일의 자기장 에너지로 인해 수행됩니다. 그래서 우리는 다시 얻습니다:

예시. 7.5A의 전류에서 자속이 2.3 * 10 -3 Wb인 코일의 자기장 에너지를 결정하십시오. 전류가 반으로 줄면 필드 에너지는 어떻게 변합니까?

코일의 자기장 에너지 W 1 = LI 1 2 /2. 정의에 따르면 코일의 인덕턴스 L \u003d F / I 1. 따라서,

유도 전류는 교류 자기장의 폐쇄 전도 회로에서 발생하는 전류입니다. 이 전류는 두 가지 경우에 발생할 수 있습니다. 자기 유도의 변화하는 자속이 관통하는 고정 회로가 있는 경우. 또는 전도 회로가 일정한 자기장에서 움직일 때 관통 회로의 자속도 변화합니다.

그림 1 - 도체는 일정한 자기장에서 움직입니다.

유도 전류의 원인은 소용돌이입니다. 전기장, 자기장에 의해 생성됩니다. 이 전기장은 이 소용돌이 전기장에 배치된 도체의 자유 전하에 작용합니다.

그림 2 - 소용돌이 전기장

그러한 정의를 찾을 수도 있습니다. 유도 전류는 전자기 유도의 작용으로 인해 발생하는 전류입니다. 전자기 유도 법칙의 복잡성을 탐구하지 않으면 간단히 말해서 다음과 같이 설명할 수 있습니다. 전자기 유도는 교류 자기장의 영향으로 전도 회로에 전류가 발생하는 것입니다.

이 법칙을 사용하여 유도 전류의 크기를 결정할 수도 있습니다. 교류 자기장의 작용하에 회로에서 발생하는 EMF의 값을 제공하기 때문입니다.

공식 1 - 자기장 유도의 EMF.

공식 1에서 알 수 있듯이 유도 EMF의 크기와 유도 전류는 회로를 관통하는 자속의 변화율에 따라 달라집니다. 즉, 자속의 변화가 빠를수록 더 큰 유도 전류를 얻을 수 있다. 전도 회로가 움직이는 일정한 자기장이 있는 경우 EMF의 값은 회로의 속도에 따라 달라집니다.

유도 전류의 방향을 결정하기 위해 Lenz의 규칙이 사용됩니다. 즉, 유도 전류는 유도 전류를 발생시킨 전류로 향하게 됩니다. 따라서 공식에서 빼기 기호는 EMF의 정의유도.

유도 전류는 현대 전기 공학에서 중요한 역할을 합니다. 예를 들어, 회 전자에서 발생하는 유도 전류 유도 전동기, 고정자의 전원에서 공급되는 전류와 상호 작용하여 결과적으로 회 전자가 회전합니다. 현대의 전기 모터는 이 원리에 따라 만들어집니다.

그림 3 - 비동기식 모터.

변압기에서 2차 권선에서 발생하는 유도 전류는 다양한 전기 제품에 전원을 공급하는 데 사용됩니다. 이 전류의 값은 변압기의 매개변수로 설정할 수 있습니다.

그림 4 - 전기 변압기.

그리고 마지막으로 유도 전류는 거대한 도체에서도 발생할 수 있습니다. 이른바 푸코 해류입니다. 덕분에 금속의 유도 용해가 가능합니다. 즉, 도체에 흐르는 와전류로 인해 도체가 가열됩니다. 이러한 전류의 크기에 따라 도체는 녹는점 이상으로 가열될 수 있습니다.

그림 5 - 금속의 유도 용해.

따라서 우리는 유도 전류가 기계적, 전기적 및 열적 효과를 가질 수 있음을 발견했습니다. 이러한 모든 효과는 다음에서 널리 사용됩니다. 현대 세계산업적 규모와 가정 수준 모두에서.

자기장에 변화가 없으면 전류가 흐르지 않습니다. 자기장이 존재하더라도. 유도 전류는 첫 번째로 권선 수에 정비례하고 두 번째로 코일의 권선에 따라 자기장이 변하는 자기장의 속도에 정비례한다고 말할 수 있습니다.

쌀. 3. 유도 전류의 크기를 결정하는 것은 무엇입니까?

자기장을 특성화하기 위해 자속이라는 양이 사용됩니다. 그것은 자기장을 전체적으로 특징짓습니다. 우리는 다음 수업에서 이에 대해 이야기할 것입니다. 이제 우리는 자속의 변화, 즉 전류(예: 코일)가 있는 회로를 관통하는 자기장 라인의 수는 이 회로에 유도 전류가 나타나게 합니다.

물리학. 9학년

주제: 전자기장

수업 44. 자속

Eryutkin E.S., 최고 범주의 물리학 교사, 중등 학교 №1360

소개. 패러데이의 실험

"전자기 유도"라는 주제에 대한 연구를 계속하면서 다음과 같은 개념을 자세히 살펴 보겠습니다. 자속.

닫힌 도체가 교차하는 경우 전자기 유도 현상을 감지하는 방법을 이미 알고 있습니다. 자기선, 이 도체에 전류가 생성됩니다. 이러한 전류를 유도성이라고 합니다.

이제 이 전류가 어떻게 생성되고 이 전류가 나타나는 주요 원인에 대해 논의해 보겠습니다.

우선, 로 돌아가자 패러데이의 경험중요한 기능을 다시 살펴보십시오.

그래서 우리는 전류계와 코일을 가지고 있습니다. 큰 수이 전류계에 단락됩니다.

우리는 자석을 가져 와서 이전 수업과 같은 방식으로이 자석을 코일로 내립니다. 화살표가 벗어났습니다. 즉,이 회로에 전류가 있습니다.

쌀. 1. 유도전류 검출 경험자.

그러나 자석이 코일 내부에 있으면 회로에 전류가 흐르지 않습니다. 그러나 코일에서 이 자석을 빼려고 하면 전류가 회로에 다시 나타나지만 이 전류의 방향은 반대 방향으로 바뀝니다.

또한 회로에 흐르는 전류의 값은 자석 자체의 특성에 따라 달라집니다. 다른 자석을 가지고 같은 실험을 하면 전류 값이 크게 변하는데 이 경우 전류는 작아집니다.

실험을 수행한 후 닫힌 도체(코일에서)에서 발생하는 전류가 자기장과 관련되어 있다는 결론을 내릴 수 있습니다. 영구 자석.

즉, 전류는 자기장의 일부 특성에 의존합니다. 그리고 우리는 이미 그러한 특성을 도입했습니다. 자기 유도.

자기 유도는 문자로 표시되며 벡터 양임을 상기하십시오. 그리고 자기 유도는 Tesla로 측정됩니다.

⇒ - Tesla - 유럽과 미국 과학자 Nikola Tesla를 기리기 위해.

자기 유도이 필드에 배치된 전류 운반 도체에 대한 자기장의 영향을 특성화합니다.

그러나 전류에 대해 이야기할 때 전류는 8등급부터 알 수 있듯이 전기장의 영향으로 발생한다는 것을 이해해야 합니다.

따라서 우리는 전기장으로 인해 유도 전류가 나타나고 자기장의 결과로 형성된다는 결론을 내릴 수 있습니다. 그리고 그러한 관계는 자속.

전기장과 자기장의 관계는 아주 오래전부터 알려져 왔습니다. 이 연결은 19세기에 영국 물리학자 패러데이에 의해 발견되어 이름을 지었습니다. 자속이 닫힌 회로의 표면을 관통하는 순간에 나타납니다. 일정 시간 동안 자속의 변화가 발생한 후 이 회로에 전류가 나타납니다.

전자기 유도와 자속의 관계

자속의 본질이 표시됩니다 유명한 공식: Ф = BS cos α. 그것에서 F는 자속, S는 윤곽(면적)의 표면, B는 자기 유도의 벡터입니다. 각도 α는 자기 유도 벡터의 방향과 윤곽 표면에 대한 법선으로 인해 형성됩니다. 자속은 cos α = 1에서 최대 임계값에 도달하고 cos α = 0에서 최소 임계값에 도달합니다.

두 번째 변형에서 벡터 B는 법선에 수직입니다. 흐름선은 윤곽을 가로 지르지 않고 평면을 따라 미끄러지는 것으로 나타났습니다. 따라서 특성은 윤곽의 표면과 교차하는 벡터 B의 선에 의해 결정됩니다. 계산을 위해 Weber는 1 wb \u003d 1v x 1s(볼트-초)의 측정 단위로 사용됩니다. 또 다른 더 작은 측정 단위는 맥스웰(μs)입니다. 1wb \u003d 108μs, 즉 1μs \u003d 10-8wb입니다.

Faraday의 연구를 위해 두 개의 와이어 나선이 사용되었으며 서로 격리되어 있으며 나무 코일에 배치되었습니다. 그 중 하나는 에너지원에 연결되었고 다른 하나는 작은 전류를 기록하도록 설계된 검류계에 연결되었습니다. 그 순간 원래 나선의 회로가 닫히고 열렸을 때 다른 회로에서 화살표 측정 장치거부되었습니다.

유도 현상 연구 수행

첫 번째 일련의 실험에서 Michael Faraday는 전류에 연결된 코일에 자화된 금속 막대를 삽입한 다음 빼냈습니다(그림 1, 2).

1 2

연결된 코일에 자석을 넣으면 측정기, 유도 전류가 회로에 흐르기 시작합니다. 코일에서 마그네틱 바를 제거하면 유도 전류가 계속 나타나지만 방향은 이미 반대입니다. 결과적으로 유도 전류의 매개변수는 막대의 방향과 코일에 배치된 극에 따라 변경됩니다. 전류의 강도는 자석의 이동 속도에 영향을 받습니다.

두 번째 일련의 실험에서는 한 코일의 변화하는 전류가 다른 코일에 유도 전류를 발생시키는 현상을 확인하였다(Fig. 3, 4, 5). 이것은 회로를 닫고 여는 순간에 발생합니다. 전류의 방향은 전기 회로가 닫히거나 열리는지 여부에 따라 달라집니다. 또한 이러한 조치는 자속을 변경하는 방법에 불과합니다. 회로가 닫히면 증가하고 열리면 감소하여 동시에 첫 번째 코일을 관통합니다.

3 4

5

실험 결과, 폐쇄 전도 회로 내부에 전류가 발생하는 것은 교류 자기장에 놓여야 가능함을 알 수 있었다. 동시에 흐름은 시간에 따라 어떤 방식으로든 바뀔 수 있습니다.

전자기 유도의 영향으로 나타나는 전류를 유도라고 하지만 이는 일반적인 의미의 전류는 아닙니다. 폐쇄 회로가 자기장에 있을 때 emf는 다음과 같이 생성됩니다. 정확한 값, 다른 저항에 따라 전류가 아닙니다.

이 현상을 유도의 EMF라고 하며 공식에 의해 반영됩니다. Eind = - ∆F / ∆t. 그 값은 다음에서 취한 닫힌 루프의 표면을 관통하는 자속의 변화율과 일치합니다. 음수 값. 이 식에 있는 빼기는 Lenz의 법칙을 반영한 것입니다.

자속에 대한 렌츠의 법칙

잘 알려진 규칙은 19세기 30년대에 일련의 연구 끝에 파생되었습니다. 다음과 같은 방식으로 공식화됩니다.

변화하는 자속으로 인해 폐쇄 회로에서 여기된 유도 전류의 방향은 자기장에 영향을 미치므로 자속을 방해합니다. 외모를 일으키는유도 전류.

자속이 증가하면, 즉 Ф > 0이 되고 유도 EMF가 감소하여 Eind가 된다.< 0, в результате этого появляется электроток с такой направленностью, при которой под влиянием его магнитного поля происходит изменение потока в сторону уменьшения при его прохождении через плоскость замкнутого контура.

유량이 감소하면 F< 0 и Еинд >0, 즉 유도 전류의 자기장의 작용, 회로를 통과하는 자속의 증가가 있다.

렌츠 법칙의 물리적 의미는 에너지 보존 법칙을 반영하는 것으로, 한 양이 감소하면 다른 양이 증가하고, 반대로 한 양이 증가하면 다른 양이 감소합니다. 다양한 요인도 유도 EMF에 영향을 미칩니다. 코일에 강한 자석과 약한 자석이 교대로 삽입되면 장치는 각각 첫 번째 경우에 더 높은 값을 표시하고 두 번째 경우에 더 낮은 값을 표시합니다. 자석의 속도가 변할 때도 마찬가지입니다.

아래 그림은 Lenz 규칙을 사용하여 유도 전류의 방향을 결정하는 방법을 보여줍니다. 푸른 색유도 전류와 영구 자석의 자기장의 힘의 선에 해당합니다. 그들은 모든 자석에 존재하는 북극-남극 방향에 있습니다.

변화하는 자속은 유도 전류의 출현으로 이어지며, 그 방향은 자기장의 반대를 일으켜 자속의 변화를 방지합니다. 이와 관련하여 코일의 자기장의 힘선은 영구 자석의 힘선과 반대 방향으로 향하게 되는데, 이는 영구 자석의 운동이 이 코일의 방향으로 발생하기 때문입니다.

전류의 방향을 결정하기 위해 오른쪽 스레드와 함께 사용됩니다. 앞으로 움직이는 방향이 코일의 유도선 방향과 일치하도록 나사로 조여야 합니다. 이 경우 유도 전류의 방향과 김렛 핸들의 회전이 일치합니다.

우리가 이미 알아냈듯이, 전류는 자기장을 생성할 수 있습니다. 질문이 생깁니다. 자기장이 전류의 출현을 유발할 수 있습니까? 이 문제는 1831년 전자기 유도 현상을 발견한 영국의 물리학자 Michael Faraday에 의해 해결되었습니다. 코일형 도체는 검류계에서 닫힙니다(그림 3.19). 영구 자석을 코일에 밀어 넣으면 검류계는 자석이 코일에 대해 움직이는 동안 전체 시간 동안 전류의 존재를 표시합니다. 자석이 코일에서 당겨지면 검류계는 반대 방향의 전류가 있음을 보여줍니다. 전류 방향의 변화는 자석의 인입식 또는 인입식 극이 변경될 때 발생합니다.

영구 자석을 전자석(전류가 흐르는 코일)으로 교체한 경우에도 유사한 결과가 관찰되었습니다. 두 코일 모두 움직이지 않고 고정되어 있지만 그 중 하나에서 전류 값이 변경되면 이 순간 다른 코일에서 유도 전류가 관찰됩니다.

전자기 유도 현상은 자기 유도 벡터의 자속이 변화하는 전도 회로에서 유도 기전력(emf)의 발생으로 구성됩니다. 회로가 닫히면 유도 전류가 발생합니다.

전자기 유도 현상의 발견:

1) 보여주었다 전기장과 자기장의 관계;

2) 제안 전류를 생성하는 방법자기장을 사용하여.

유도 전류의 주요 특성:

1. 유도 전류는 회로에 결합된 자기 유도 자속의 변화가 있을 때 항상 발생합니다.

2. 유도 전류의 세기는 자기 유도의 자속을 변화시키는 방법에 의존하지 않고 변화율에 의해서만 결정됩니다.

패러데이의 실험은 유도 기전력의 크기가 도체 회로를 관통하는 자속의 변화율에 비례한다는 것을 발견했습니다(패러데이의 전자기 유도 법칙)

또는 , (3.46)

여기서 (dF)는 시간에 따른 플럭스의 변화(dt)입니다. 자속또는 자기 유도의 흐름값이라고 하며 다음 관계에 따라 결정됩니다. 표면적 S를 통한 자속): Ф=ВScosα, (3.45), 각도 a는 고려 중인 표면에 대한 법선과 자기장 유도 벡터의 방향 사이의 각도입니다.

자속의 단위 SI 시스템에서 웨버- [Wb \u003d Tl × m 2].

수식에서 "-"기호는 EMF를 의미합니다. 유도는 유도 전류를 유발하고 자기장의 자기장은 자속의 변화에 ​​대응합니다. 즉, 0시 유도 전자 AND<0 и наоборот.

전자파 유도는 볼트로 측정됩니다.

유도 전류의 방향을 찾기 위해 Lenz의 법칙이 있습니다(1833년에 규칙이 확립됨). 유도 전류는 유도 전류가 생성하는 자기장이 이 유도 전류를 유발한 자속의 변화를 보상하는 경향이 있는 방향을 가지고 있습니다. .

예를 들어, 자석의 N극을 코일에 밀어넣으면, 즉 회전을 통해 자속을 증가시키면 코일에 가장 가까운 코일의 끝에서 N극이 나타나는 방향으로 유도전류가 발생한다. 자석에 (그림 3.20). 따라서 유도 전류의 자기장은 이를 유발한 자속의 변화를 중화시키는 경향이 있습니다.

교류 자기장은 닫힌 도체에서 유도 전류를 생성할 뿐만 아니라 길이가 l인 닫힌 도체가 일정한 자기장(B)에서 속도 v로 이동할 때 도체에 EMF가 발생합니다.

a (B Ùv) (3.47)

이미 알고 있듯이, 기전력사슬에서 외부 힘의 결과입니다. 지휘자가 움직일 때 자기장에서 외력의 역할수행 로렌츠 힘(움직이는 전하에 자기장의 측면에서 작용). 이 힘의 작용으로 전하가 분리되고 도체 양단에 전위차가 발생합니다. 전자파 도체의 유도는 도체를 따라 단위 전하를 이동시키는 작업입니다.

유도 전류의 방향정의할 수 있다 오른손 법칙에 따르면:벡터 B는 손바닥에 들어가고, 납치된 엄지는 도체의 속도 방향과 일치하고, 4개의 손가락은 유도 전류의 방향을 나타냅니다.

따라서 교류 자기장은 유도 전기장의 출현을 유발합니다. 그것 잠재적으로(정전기와 반대), 왜냐하면 직업단일 양전하의 변위에 의해 EMF와 동일합니다. 유도, 0이 아닙니다.

이러한 필드를 와동. 소용돌이의 힘의 선전기장 - 스스로에게 갇힌정전기장 강도의 선과 대조됩니다.

전자파 유도는 인접한 도체뿐만 아니라 도체를 통해 흐르는 전류의 자기장이 변할 때 도체 자체에서도 발생합니다. EMF 발생. 모든 도체에서 전류 강도가 변할 때 (따라서 도체의 자속) 자기 유도라고하며이 도체에 유도 된 전류는 자기 유도 전류.

폐쇄 회로의 전류는 주변 공간에 자기장을 생성하며 그 강도는 전류 I의 강도에 비례합니다. 따라서 회로를 관통하는 자속 Ф는 회로의 전류 강도에 비례합니다

Ф=L×I, (3.48).

L은 자기 유도 계수 또는 간단히 인덕턴스라고 하는 비례 계수입니다. 인덕턴스는 회로의 크기와 모양, 그리고 회로를 둘러싼 매체의 투자율에 따라 달라집니다.

이러한 의미에서 회로의 인덕턴스는 - 비슷한 물건도체의 모양, 치수 및 매체의 유전율에만 의존하는 단독 도체의 전기 용량.

인덕턴스의 단위는 헨리(H)입니다.: 1H - 전류 1A에서 자기 유도의 자속이 1Wb(1Hn \u003d 1Wb / A \u003d 1V s / A)인 회로의 인덕턴스.

L=const이면 emf입니다. 자기 유도는 다음 형식으로 나타낼 수 있습니다.

, 또는 , (3.49)

여기서 DI(dI)는 시간 Dt(dt) 동안 인덕터(또는 회로) L을 포함하는 회로의 전류 변화입니다. 이 표현에서 "-"기호는 emf를 의미합니다. 자기 유도는 전류의 변화를 방지합니다(즉, 폐쇄 회로의 전류가 감소하면 자기 유도의 emf는 동일한 방향으로 전류를 유도하고 그 반대의 경우도 마찬가지입니다).

전자기 유도의 징후 중 하나는 금속체, 전해질 용액, 생물학적 기관 등의 연속 전도성 매체에서 폐쇄 유도 전류가 발생하는 것입니다. 이러한 전류를 와전류 또는 푸코 전류라고 합니다. 이러한 전류는 전도체가 자기장 내에서 움직일 때 및/또는 물체가 배치되는 자기장의 유도가 시간에 따라 변할 때 발생합니다. 푸코 전류의 강도는 물체의 전기 저항과 자기장의 변화율에 따라 달라집니다.

푸코 해류도 렌츠의 법칙을 따른다 : 자기장은 와전류를 유도하는 자속의 변화를 상쇄하도록 지향됩니다.

따라서 거대한 도체는 자기장에서 감속됩니다. 전기 기계에서 푸코 전류의 영향을 최소화하기 위해 변압기의 코어와 전기 기계의 자기 회로는 특수 바니시 또는 스케일에 의해 서로 격리된 얇은 판으로 조립됩니다.

와전류는 도체의 강한 가열을 유발합니다. 푸코 전류에 의해 생성된 줄 열, 사용된 유도 야금로에서 Joule-Lenz 법칙에 따라 금속을 녹이기 위해.