ความสัมพันธ์ระหว่างการเสียรูปตามขวางและตามยาว การเสียรูปตามยาวและตามขวาง
อัตราส่วนของการยืดตัวแบบสัมบูรณ์ของแกนต่อความยาวเดิมเรียกว่า การยืดตัวแบบสัมพัทธ์ (- เอปซิลอน) หรือการเสียรูปตามยาว การเสียรูปตามยาวเป็นปริมาณที่ไม่มีมิติ สูตรการเสียรูปไร้มิติ:
ในความตึงเครียด การเสียรูปตามยาวถือเป็นค่าบวก และในการบีบอัดจะเป็นค่าลบ
ขนาดตามขวางของแกนอันเป็นผลมาจากการเสียรูปก็เปลี่ยนไปเช่นกันในขณะที่ลดลงระหว่างความตึงเครียดและเพิ่มขึ้นระหว่างการบีบอัด หากวัสดุเป็นแบบ isotropic การเสียรูปตามขวางจะเท่ากัน:
.
จากการทดลองพบว่าในระหว่างความตึงเครียด (การบีบอัด) ภายในขอบเขตของการเสียรูปยางยืด อัตราส่วนของการเสียรูปตามขวางกับตามยาวเป็นค่าคงที่สำหรับวัสดุที่กำหนด โมดูลัสของอัตราส่วนของความเครียดตามขวางต่อความเครียดตามยาว เรียกว่าอัตราส่วนของปัวซองหรืออัตราส่วนความเครียดตามขวาง คำนวณโดยสูตร:
สำหรับวัสดุที่แตกต่างกัน อัตราส่วนของปัวซองจะแตกต่างกันไปภายใน ตัวอย่างเช่น ไม้ก๊อก ยาง เหล็ก ทอง
กฎของฮุค
แรงยืดหยุ่นที่เกิดขึ้นในร่างกายเมื่อเสียรูปจะเป็นสัดส่วนโดยตรงกับขนาดของการเสียรูปนี้
สำหรับแท่งรับแรงดึงแบบบาง กฎของฮุคมีรูปแบบดังนี้
นี่คือแรงที่ยืด (บีบอัด) แกน คือ การยืดตัวสัมบูรณ์ (แรงอัด) ของแกน และเป็นค่าสัมประสิทธิ์ความยืดหยุ่น (หรือความแข็ง)
ค่าสัมประสิทธิ์ความยืดหยุ่นขึ้นอยู่กับคุณสมบัติของวัสดุและขนาดของแกน เป็นไปได้ที่จะแยกความแตกต่างของการพึ่งพาขนาดของแกน (พื้นที่หน้าตัดและความยาว) อย่างชัดเจนโดยการเขียนสัมประสิทธิ์ความยืดหยุ่นเป็น
ค่านี้เรียกว่าโมดูลัสความยืดหยุ่นของชนิดที่หนึ่งหรือโมดูลัสของ Young และเป็นลักษณะทางกลของวัสดุ
หากคุณป้อนการยืดตัวสัมพัทธ์
และความเครียดปกติในส่วนตัดขวาง
จากนั้นกฎของฮุคในหน่วยสัมพัทธ์จะเขียนเป็น
ในแบบฟอร์มนี้ ใช้ได้กับวัสดุปริมาณเล็กน้อย
นอกจากนี้ เมื่อคำนวณเส้นตรง กฎของฮุคยังใช้ในรูปแบบสัมพัทธ์
โมดูลัสของยัง
โมดูลัสของ Young (โมดูลัสความยืดหยุ่น) คือปริมาณทางกายภาพที่กำหนดคุณสมบัติของวัสดุในการต้านทานแรงดึง/แรงกดระหว่างการเสียรูปยางยืด
โมดูลัสของ Young คำนวณได้ดังนี้:
ที่ไหน:
E - โมดูลัสความยืดหยุ่น
F - ความแข็งแกร่ง
S คือพื้นที่ของพื้นผิวที่มีการกระจายแรงกระทำ
l คือความยาวของแท่งที่เปลี่ยนรูปได้
x คือโมดูลัสของการเปลี่ยนแปลงความยาวของแท่งซึ่งเป็นผลมาจากการเสียรูปยางยืด (วัดในหน่วยเดียวกับความยาว l)
ด้วยโมดูลัสของ Young คำนวณความเร็วของการแพร่กระจายของคลื่นตามยาวในแท่งบาง ๆ :
ความหนาแน่นของสารอยู่ที่ไหน
อัตราส่วนของปัวซอง
อัตราส่วนของปัวซอง (แสดงเป็น หรือ) คือค่าสัมบูรณ์ของอัตราส่วนของการเสียรูปสัมพัทธ์ตามขวางกับตามยาวของตัวอย่างวัสดุ ค่าสัมประสิทธิ์นี้ไม่ได้ขึ้นอยู่กับขนาดของร่างกาย แต่ขึ้นอยู่กับลักษณะของวัสดุที่ใช้ทำตัวอย่าง
สมการ
,
ที่ไหน
- อัตราส่วนของปัวซอง;
- การเสียรูปในทิศทางตามขวาง (ลบในความตึงตามแนวแกน, บวกในการบีบอัดตามแนวแกน);
- การเสียรูปตามยาว (บวกในความตึงตามแนวแกน, ค่าลบในการบีบอัดตามแนวแกน)
กฎของ R. Hooke และ S. Poisson
ให้เราพิจารณาการเสียรูปของแท่งที่แสดงในรูปที่ 2.2.
ข้าว. 2.2 แรงดึงตามยาวและตามขวาง
แสดงถึงการยืดตัวแบบสัมบูรณ์ของแกน เมื่อยืดออก จะเป็นค่าบวก ผ่าน - การเสียรูปตามขวางแน่นอน เมื่อยืดออกจะเป็นค่าลบ สัญญาณและการเปลี่ยนแปลงตามนั้นระหว่างการบีบอัด
ความสัมพันธ์
(เอปซิลอน) หรือ , (2.2)
เรียกว่า การยืดตัวสัมพัทธ์ เป็นบวกในความตึงเครียด
ความสัมพันธ์
หรือ , (2.3)
เรียกว่าความเครียดตามขวางสัมพัทธ์ เป็นลบเมื่อยืดออก
R. Hooke ในปี ค.ศ. 1660 ได้ค้นพบกฎหมายซึ่งอ่านว่า: "การยืดตัวคืออะไรนั่นคือแรง" ในการเขียนสมัยใหม่ กฎของ R. Hooke เขียนดังนี้:
นั่นคือความเค้นเป็นสัดส่วนกับความเครียดสัมพัทธ์ ในที่นี้ โมดูลัสความยืดหยุ่นของชนิดที่หนึ่งของอี. ยังคือค่าคงตัวทางกายภาพภายในขอบเขตของกฎของอาร์ฮุก มันแตกต่างกันสำหรับวัสดุที่แตกต่างกัน ตัวอย่างเช่นสำหรับเหล็กคือ 2 10 6 kgf / cm 2 (2 10 5 MPa) สำหรับไม้ - 1 10 5 kgf / cm 2 (1 10 4 MPa) สำหรับยาง - 100 kgf / cm 2 ( 10 MPa) ฯลฯ
โดยคำนึงถึงสิ่งนั้น และ เราได้รับ
แรงตามยาวของส่วนกำลังอยู่ที่ไหน
- ความยาวของส่วนกำลัง
– ความฝืดต้านแรงดึง
กล่าวคือ การเสียรูปสัมบูรณ์เป็นสัดส่วนกับแรงตามยาวที่กระทำต่อส่วนกำลัง ความยาวของส่วนนี้ และแปรผกผันกับความฝืดในการบีบอัดแรงดึง
เมื่อคำนวณโดยการกระทำของโหลดภายนอก
แรงตามยาวภายนอกอยู่ที่ไหน
คือความยาวของส่วนของไม้เรียวที่มันทำหน้าที่ ในกรณีนี้ หลักการของความเป็นอิสระของแรงกระทำ* ถูกนำมาใช้
S. Poisson พิสูจน์แล้วว่าอัตราส่วนเป็นค่าคงที่ซึ่งแตกต่างกันสำหรับวัสดุที่แตกต่างกันนั่นคือ
หรือ , (2.7)
อัตราส่วนเอส. ปัวซองอยู่ที่ไหน โดยทั่วไปแล้วนี่คือค่าลบ ในหนังสืออ้างอิง ค่าของมันคือ "โมดูโล" ตัวอย่างเช่นสำหรับเหล็กคือ 0.25 ... 0.33 สำหรับเหล็กหล่อ - 0.23 ... 0.27 สำหรับยาง - 0.5 สำหรับไม้ก๊อก - 0 นั่นคือ อย่างไรก็ตามสำหรับไม้สามารถมากกว่า 0.5
การศึกษาทดลองของกระบวนการเปลี่ยนรูปและ
การทำลายแท่งแรงดึงและแรงอัด
นักวิทยาศาสตร์ชาวรัสเซีย V.V. Kirpichev พิสูจน์ว่าการเสียรูปของตัวอย่างที่คล้ายคลึงกันทางเรขาคณิตนั้นคล้ายกันหากแรงที่กระทำกับพวกมันนั้นตั้งอยู่ใกล้เคียงกัน และผลจากการทดสอบตัวอย่างขนาดเล็กสามารถใช้ตัดสินคุณสมบัติทางกลของวัสดุได้ ในกรณีนี้ แน่นอน ตัวคูณมาตราส่วนถูกนำมาพิจารณา ซึ่งตัวประกอบมาตราส่วนที่กำหนดในการทดลองถูกนำมาใช้
แผนภูมิความตึงเหล็กอ่อน
การทดสอบดำเนินการกับเครื่องจักรที่ไม่ต่อเนื่องพร้อมการบันทึกแผนภาพการแตกหักพร้อมกันในพิกัด - แรง - การเสียรูปสัมบูรณ์ (รูปที่ 2.3, a) จากนั้นทำการคำนวณการทดลองใหม่เพื่อสร้างแผนภาพแบบมีเงื่อนไขในพิกัด (รูปที่ 2.3, b)
ตามแผนภาพ (รูปที่ 2.3, a) สามารถตรวจสอบได้ดังต่อไปนี้:
- กฎของฮุคมีผลถึงประเด็น
- จากจุดหนึ่งไปอีกจุดหนึ่ง การเปลี่ยนรูปยังคงยืดหยุ่นได้ แต่กฎของฮุคใช้ไม่ได้อีกต่อไป
- จากจุดหนึ่งไปอีกจุดหนึ่ง การเปลี่ยนรูปจะเพิ่มขึ้นโดยไม่เพิ่มภาระ ที่นี่โครงกระดูกซีเมนต์ของเม็ดเฟอร์ไรต์ของโลหะถูกทำลายและโหลดจะถูกถ่ายโอนไปยังเมล็ดพืชเหล่านี้ แนวเฉือนเชอร์นอฟ–ลูเดอร์สปรากฏขึ้น (ที่มุม 45° กับแกนตัวอย่าง)
- จากจุดหนึ่งไปยังอีกจุดหนึ่ง - ระยะของการชุบแข็งรองของโลหะ เมื่อถึงจุดโหลดจะถึงค่าสูงสุดและจากนั้นการแคบจะปรากฏขึ้นในส่วนที่อ่อนแอของตัวอย่าง - "คอ";
- ณ จุดนั้น - ตัวอย่างถูกทำลาย
ข้าว. 2.3 แผนภาพการแตกหักของเหล็กในความตึงและแรงอัด
ไดอะแกรมช่วยให้คุณได้รับคุณสมบัติทางกลพื้นฐานของเหล็กดังต่อไปนี้:
- ขีด จำกัด สัดส่วน - ความเครียดสูงสุดที่กฎของฮุคถูกต้อง (2100 ... 2200 kgf / cm 2 หรือ 210 ... 220 MPa);
- ขีด จำกัด ยืดหยุ่น - ความเค้นสูงสุดที่การเสียรูปยังคงยืดหยุ่น (2300 kgf / cm 2 หรือ 230 MPa)
- ความแข็งแรงของผลผลิต - ความเค้นที่การเสียรูปเพิ่มขึ้นโดยไม่เพิ่มภาระ (2400 kgf / cm 2 หรือ 240 MPa)
- แรงดึง - ความเค้นที่สอดคล้องกับน้ำหนักสูงสุดที่ตัวอย่างสามารถทนต่อระหว่างการทดลอง (3800 ... 4700 kgf / cm 2 หรือ 380 ... 470 MPa);
ความเค้นและความเครียดในความตึงและการบีบอัดนั้นเชื่อมโยงกันด้วยความสัมพันธ์เชิงเส้นซึ่งเรียกว่า กฎของฮุก
ซึ่งได้รับการตั้งชื่อตามนักฟิสิกส์ชาวอังกฤษ อาร์. ฮุค (1653-1703) ผู้ก่อตั้งกฎหมายนี้
กฎของฮุกสามารถกำหนดได้ดังนี้: ความเค้นปกติเป็นสัดส่วนโดยตรงกับการยืดตัวสัมพัทธ์หรือการสั้นลง
.
ในทางคณิตศาสตร์ การพึ่งพาอาศัยกันนี้เขียนดังนี้:
σ = เอ๋อ.
ที่นี่ อี
- ค่าสัมประสิทธิ์สัดส่วนซึ่งแสดงถึงความแข็งแกร่งของวัสดุของลำแสงนั่นคือ ความสามารถในการต้านทานการเสียรูป เขาเรียกว่า โมดูลัสความยืดหยุ่น
, หรือ โมดูลัสความยืดหยุ่นของชนิดที่หนึ่ง
.
โมดูลัสความยืดหยุ่นเช่นความเครียดแสดงในรูปของ ปาสกาล (Pa)
.
ค่านิยม อี
สำหรับวัสดุต่างๆ ได้มีการกำหนดขึ้นโดยการทดลองและทดลอง และสามารถดูค่าของวัสดุดังกล่าวได้ในหนังสืออ้างอิงที่เกี่ยวข้อง
ดังนั้นสำหรับเหล็ก E \u003d (1.96 ... 2.16) x 105 MPa สำหรับทองแดง E \u003d (1.00 ... 1.30) x 105 MPa เป็นต้น
ควรสังเกตว่ากฎหมายของ Hooke นั้นใช้ได้ภายในขอบเขตการโหลดที่แน่นอนเท่านั้น
หากเราแทนที่ค่าการยืดตัวสัมพัทธ์และความเค้นที่ได้รับก่อนหน้านี้ลงในสูตรของกฎของฮุค: ε = ∆l / ล
,σ = ไม่มี / A
จากนั้นคุณจะได้รับการพึ่งพาต่อไปนี้:
Δl \u003d N l / (E A).
ผลคูณของโมดูลัสความยืดหยุ่นและพื้นที่หน้าตัด อี × แต่ ยืนอยู่ในตัวส่วนเรียกว่าความฝืดของส่วนในความตึงและแรงอัด มันพร้อมกันกำหนดลักษณะคุณสมบัติทางกายภาพและทางกลของวัสดุของลำแสงและขนาดทางเรขาคณิตของส่วนตัดขวางของลำแสงนี้
สูตรข้างต้นสามารถอ่านได้ดังนี้: การยืดตัวสัมบูรณ์หรือการตัดให้สั้นลงเป็นสัดส่วนโดยตรงกับแรงตามยาวและความยาวของลำแสง และเป็นสัดส่วนผกผันกับความแข็งแกร่งของส่วนลำแสง
การแสดงออก E A / l
เรียกว่า ความฝืดของลำแสงในความตึงและแรงอัด
.
สูตรข้างต้นของกฎของฮุกใช้ได้เฉพาะกับแท่งเหล็กและส่วนที่มีหน้าตัดคงที่ ทำจากวัสดุชนิดเดียวกันและมีแรงคงที่ สำหรับลำแสงที่มีหลายส่วนที่ต่างกันในวัสดุ ขนาดภาคตัดขวาง แรงตามยาว การเปลี่ยนแปลงในความยาวของลำแสงทั้งหมดจะพิจารณาเป็นผลรวมเชิงพีชคณิตของส่วนขยายหรือการตัดทอนของแต่ละส่วน:
Δl = Σ (Δl ผม)
การเสียรูป
การเสียรูป(ภาษาอังกฤษ) การเสียรูป) คือการเปลี่ยนแปลงรูปร่างและขนาดของร่างกาย (หรือบางส่วนของร่างกาย) ภายใต้อิทธิพลของแรงภายนอก โดยมีการเปลี่ยนแปลงอุณหภูมิ ความชื้น การเปลี่ยนแปลงเฟส และอิทธิพลอื่นๆ ที่ทำให้เกิดการเปลี่ยนแปลงในตำแหน่งของอนุภาคในร่างกาย ด้วยความเครียดที่เพิ่มขึ้น การเสียรูปอาจสิ้นสุดลงด้วยการทำลายล้าง ความสามารถของวัสดุในการต้านทานการเสียรูปและการทำลายภายใต้อิทธิพลของโหลดประเภทต่างๆ นั้นมีลักษณะเฉพาะโดยคุณสมบัติทางกลของวัสดุเหล่านี้
เกี่ยวกับการปรากฏตัวของอย่างใดอย่างหนึ่ง ประเภทของการเปลี่ยนรูปธรรมชาติของความเครียดที่ใช้กับร่างกายมีอิทธิพลอย่างมาก ลำพัง กระบวนการเปลี่ยนรูปเกี่ยวข้องกับการกระทำที่เด่นขององค์ประกอบสัมผัสของความเครียดและอื่น ๆ - ด้วยการกระทำขององค์ประกอบปกติ
ประเภทของการเปลี่ยนรูป
โดยธรรมชาติของภาระที่ใช้กับร่างกาย ประเภทของการเปลี่ยนรูปแบ่งได้ดังนี้
- การเปลี่ยนรูปแรงดึง;
- การเสียรูปการบีบอัด
- เฉือน (หรือเฉือน) เสียรูป;
- การเปลี่ยนรูปบิดเบี้ยว;
- การดัดโค้ง
ถึง ประเภทที่ง่ายที่สุดของการเปลี่ยนรูปได้แก่ แรงดึง แรงอัด แรงเฉือน นอกจากนี้ยังมีความแตกต่างของการเสียรูปประเภทต่อไปนี้: การเสียรูปของการบีบอัดทุกรอบ, การบิด, การดัด, ซึ่งเป็นการรวมกันของประเภทการเสียรูปที่ง่ายที่สุด (แรงเฉือน, แรงอัด, ความตึง) เนื่องจากแรงที่ใช้กับร่างกายภายใต้การเสียรูปมักจะ ไม่ตั้งฉากกับพื้นผิว แต่พุ่งไปที่มุม ซึ่งทำให้ทั้งความเค้นปกติและความเค้นเฉือน โดยศึกษาประเภทของการเสียรูปมีส่วนร่วมในวิทยาศาสตร์เช่นฟิสิกส์สถานะของแข็ง, วัสดุศาสตร์, ผลึกศาสตร์
ในของแข็ง โดยเฉพาะโลหะ พวกมันจะปล่อย การเสียรูปสองประเภทหลัก- การเปลี่ยนรูปแบบยืดหยุ่นและแบบพลาสติกซึ่งมีลักษณะทางกายภาพแตกต่างกัน
แรงเฉือนเป็นรูปแบบหนึ่งของการเปลี่ยนรูปเมื่อมีแรงเฉือนเกิดขึ้นในหน้าตัดเท่านั้น. สภาวะที่ตึงเครียดดังกล่าวสอดคล้องกับการกระทำบนไม้เท้าของแรงสองทิศทางที่ตรงข้ามกันและแรงตามขวางใกล้เคียงกันอย่างไม่สิ้นสุด (รูปที่ 2.13, ก, ข) ทำให้เกิดแรงเฉือนตามระนาบที่ตั้งอยู่ระหว่างกองกำลัง
ข้าว. 2.13. แรงเฉือนและความเค้น
การตัดนำหน้าด้วยการเปลี่ยนรูป - การบิดเบือนของมุมฉากระหว่างเส้นตั้งฉากสองเส้น ในเวลาเดียวกันบนใบหน้าขององค์ประกอบที่เลือก (รูปที่ 2.13 ใน) แรงเฉือนเกิดขึ้น จำนวนออฟเซ็ตของใบหน้าเรียกว่า กะแน่นอน. ค่าของการเลื่อนแบบสัมบูรณ์ขึ้นอยู่กับระยะทาง ชม.ระหว่างระนาบแรง F. การเปลี่ยนรูปของแรงเฉือนมีลักษณะเฉพาะโดยสมบูรณ์มากขึ้นโดยมุมที่มุมฉากขององค์ประกอบเปลี่ยน - การเปลี่ยนแปลงสัมพัทธ์:
. (2.27)
เมื่อใช้วิธีการตัดขวางที่พิจารณาก่อนหน้านี้ เป็นการง่ายที่จะตรวจสอบว่ามีเพียงแรงเฉือนที่เกิดขึ้นที่ด้านข้างขององค์ประกอบที่เลือก Q=Fซึ่งเป็นผลลัพธ์ของแรงเฉือนที่เกิดขึ้น:
โดยคำนึงว่าแรงเฉือนมีการกระจายอย่างสม่ำเสมอบนหน้าตัด แต่ค่าจะถูกกำหนดโดยอัตราส่วน:
. (2.29)
มีการทดลองพิสูจน์แล้วว่าภายในขอบเขตของการเสียรูปยืดหยุ่น ขนาดของความเค้นเฉือนเป็นสัดส่วนกับแรงเฉือนสัมพัทธ์ (กฎของฮุคในการตัดเฉือน):
ที่ไหน จีคือ โมดูลัสความยืดหยุ่นในแรงเฉือน (โมดูลัสความยืดหยุ่นของชนิดที่สอง)
มีความสัมพันธ์ระหว่างโมดูลัสของความยืดหยุ่นตามยาวและแรงเฉือน
,
อัตราส่วนของปัวซองอยู่ที่ใด
ค่าโดยประมาณของโมดูลัสความยืดหยุ่นในแรงเฉือน MPa: เหล็ก - 0.8·10 5 ; เหล็กหล่อ - 0.45 10 5; ทองแดง - 0.4 10 4; อลูมิเนียม - 0.26 10 5; ยาง - 4.
2.4.1.1. การคำนวณแรงเฉือน
แรงเฉือนบริสุทธิ์ในโครงสร้างจริงนั้นทำได้ยากมาก เนื่องจากเนื่องจากการเสียรูปขององค์ประกอบที่เชื่อมต่อ การดัดเพิ่มเติมของแกนจึงเกิดขึ้น แม้ว่าจะมีระยะห่างค่อนข้างน้อยระหว่างระนาบการกระทำของแรง อย่างไรก็ตาม ในการออกแบบจำนวนมาก ความเค้นปกติในส่วนตัดขวางมีขนาดเล็กและสามารถละเลยได้ ในกรณีนี้ เงื่อนไขของความแข็งแกร่ง ความน่าเชื่อถือ ของชิ้นส่วนมีรูปแบบ:
, (2.31)
โดยที่ - ความเค้นเฉือนที่อนุญาตซึ่งมักจะถูกกำหนดขึ้นอยู่กับขนาดของความเค้นแรงดึงที่อนุญาต:
– สำหรับวัสดุพลาสติกภายใต้แรงสถิต =(0.5…0.6) ;
- สำหรับคนที่บอบบาง - \u003d (0.7 ... 1.0) .
2.4.1.2. การคำนวณความฝืดเฉือน
พวกมันถูกลดขนาดลงเพื่อจำกัดการเสียรูปของยางยืด โดยการแก้นิพจน์ (2.27)–(2.30) ร่วมกัน ขนาดของการเปลี่ยนแปลงสัมบูรณ์จะถูกกำหนด:
, (2.32)
ความแข็งเฉือนอยู่ที่ไหน
แรงบิด
2.4.2.1. พล็อตแรงบิด
2.4.2.2. การเปลี่ยนรูปบิดเบี้ยว
2.4.2.4. ลักษณะทางเรขาคณิตของส่วนต่างๆ
2.4.2.5. การคำนวณกำลังบิดและความแข็ง
แรงบิดเป็นประเภทของการเปลี่ยนรูปเมื่อปัจจัยแรงเดียวเกิดขึ้นในหน้าตัด - แรงบิด.
การเสียรูปบิดเบี้ยวเกิดขึ้นเมื่อลำแสงถูกโหลดด้วยแรงคู่ ซึ่งระนาบของการกระทำนั้นตั้งฉากกับแกนตามยาว
2.4.2.1. พล็อตแรงบิด
ในการพิจารณาความเค้นและการเสียรูปของลำแสง แผนภาพแรงบิดถูกสร้างขึ้นเพื่อแสดงการกระจายของแรงบิดตามความยาวของลำแสง การใช้วิธีการของส่วนและการพิจารณาส่วนใดส่วนหนึ่งในสมดุลจะเห็นได้ชัดว่าโมเมนต์ของแรงยืดหยุ่นภายใน (แรงบิด) จะต้องปรับสมดุลการกระทำของโมเมนต์ภายนอก (หมุน) ในส่วนที่พิจารณาของลำแสง เป็นธรรมเนียมที่จะต้องพิจารณาโมเมนต์เป็นบวก หากผู้สังเกตดูที่ส่วนที่พิจารณาจากด้านปกติภายนอกแล้วเห็นแรงบิด ตู่กำกับทวนเข็มนาฬิกา ในทิศทางตรงกันข้าม ช่วงเวลาถูกกำหนดเป็นเครื่องหมายลบ
ตัวอย่างเช่น สภาวะสมดุลสำหรับด้านซ้ายของลำแสงมีรูปแบบ (รูปที่ 2.14):
- ในส่วน เอ-เอ:
- ในส่วน BB:
.
ขอบเขตของส่วนต่างๆ ในการสร้างไดอะแกรมคือระนาบการกระทำของแรงบิด
ข้าว. 2.14. รูปแบบการคำนวณของแท่ง (เพลา) ในแรงบิด
2.4.2.2. การเปลี่ยนรูปบิดเบี้ยว
หากใช้กริดกับพื้นผิวด้านข้างของแท่งที่มีหน้าตัดเป็นวงกลม (รูปที่ 2.15, เอ) จากวงกลมและตัวกำเนิดที่เท่ากัน และใช้แรงคู่กับโมเมนต์เพื่อสิ้นสุดอิสระ ตู่ในระนาบตั้งฉากกับแกนของแกนจากนั้นมีการเสียรูปเล็กน้อย (รูปที่ 2.15 ข) สามารถพบได้:
ข้าว. 2.15. ไดอะแกรมของการบิดเบี้ยวบิดเบี้ยว
· กำเนิดของกระบอกสูบกลายเป็นเส้นเกลียวขนาดใหญ่
· สี่เหลี่ยมที่เกิดจากกริดจะกลายเป็นรูปสี่เหลี่ยมขนมเปียกปูนเช่น มีการเปลี่ยนแปลงของส่วนตัดขวาง
ส่วนกลมและแบนก่อนที่จะเปลี่ยนรูปให้คงรูปร่างไว้หลังจากการเสียรูป
ระยะห่างระหว่างส่วนตัดขวางแทบไม่เปลี่ยนแปลง
· มีการหมุนส่วนหนึ่งสัมพันธ์กับอีกส่วนหนึ่งในมุมหนึ่ง
จากการสังเกตเหล่านี้ ทฤษฎีของบาร์ทอร์ชันมีพื้นฐานอยู่บนสมมติฐานดังต่อไปนี้:
ส่วนตัดขวางของลำแสงแบนและปกติถึงแกนก่อนที่จะเปลี่ยนรูปยังคงแบนและปกติกับแกนหลังจากการเสียรูป
ส่วนตัดขวางที่เท่ากันหมุนสัมพันธ์กันในมุมเท่ากัน
· รัศมีของหน้าตัดไม่โค้งงอในระหว่างการเปลี่ยนรูป
เฉพาะความเค้นสัมผัสที่เกิดขึ้นในส่วนตัดขวาง ความเครียดปกติมีขนาดเล็ก ความยาวของลำแสงถือได้ว่าไม่เปลี่ยนแปลง
· วัสดุของแท่งในระหว่างการเปลี่ยนรูปเป็นไปตามกฎของฮุคในการเฉือน: .
ตามสมมติฐานเหล่านี้ แรงบิดของแท่งเหล็กที่มีหน้าตัดเป็นวงกลมจะแสดงเป็นผลมาจากการเลื่อนที่เกิดจากการหมุนร่วมกันของส่วนต่างๆ
บนแท่งของหน้าตัดวงกลมที่มีรัศมี r, ปิดผนึกที่ปลายด้านหนึ่งและเต็มไปด้วยแรงบิด ตู่ที่ปลายอีกด้านหนึ่ง (รูปที่ 2.16, เอ) หมายถึง generatrix . บนพื้นผิวด้านข้าง ADซึ่งภายใต้การกระทำของช่วงเวลาจะเข้ารับตำแหน่ง ค.ศ. 1. ระยะทาง Zจากจุดสิ้นสุด ให้เลือกองค์ประกอบที่มีความยาว dZ. อันเป็นผลมาจากการบิดเบี้ยว ปลายด้านซ้ายขององค์ประกอบนี้จะหมุนเป็นมุม และปลายด้านขวาเป็นมุม () ก่อสร้าง ดวงอาทิตย์องค์ประกอบจะเข้ารับตำแหน่ง B 1 จาก 1โดยเบี่ยงเบนจากตำแหน่งเริ่มต้นเป็นมุม เนื่องจากมุมนี้เล็ก
อัตราส่วนแสดงถึงมุมบิดต่อความยาวหน่วยของแท่งและเรียกว่า มุมสัมพัทธ์ของการบิด. แล้ว
ข้าว. 2.16. รูปแบบการออกแบบเพื่อกำหนดความเครียด
ในระหว่างการบิดของแท่งที่มีหน้าตัดเป็นวงกลม
เมื่อคำนึงถึง (2.33) กฎของฮุคในแรงบิดสามารถอธิบายได้ด้วยนิพจน์:
. (2.34)
โดยอาศัยสมมติฐานที่ว่ารัศมีของหน้าตัดวงกลมไม่โค้ง ความเค้นเฉือนในบริเวณใกล้เคียงจุดใดๆ ของร่างกายที่อยู่ห่างจากจุดศูนย์กลาง (รูปที่ 2.16, ข) เท่ากับสินค้า
เหล่านั้น. ได้สัดส่วนกับระยะห่างจากแกน
ค่าของมุมสัมพัทธ์ของการบิดตามสูตร (2.35) สามารถหาได้จากสภาวะที่แรงเส้นรอบวงเบื้องต้น () บนพื้นที่เบื้องต้นขนาด ดาซึ่งอยู่ห่างจากแกนของลำแสงจะสร้างช่วงเวลาพื้นฐานที่สัมพันธ์กับแกน (รูปที่ 2.16, ข):
ผลรวมของโมเมนต์เบื้องต้นที่กระทำต่อภาคตัดขวางทั้งหมด แต่, เท่ากับแรงบิด เอ็ม ซี. พิจารณาว่า:
.
อินทิกรัลเป็นคุณลักษณะทางเรขาคณิตล้วนๆ และเรียกว่า โมเมนต์ความเฉื่อยของส่วนขั้ว.
ภายใต้การกระทำของแรงดึงตามแนวแกนของลำแสงความยาวจะเพิ่มขึ้นและขนาดตามขวางจะลดลง ภายใต้การกระทำของแรงอัด สิ่งตรงกันข้ามจะเกิดขึ้น ในรูป 6 แสดงลำแสงที่ยืดออกด้วยแรงสองแรง P. อันเป็นผลมาจากความตึงเครียด ลำแสงที่ยืดออกโดย Δ l, ซึ่งถูกเรียกว่า การยืดตัวแบบสัมบูรณ์,และรับ การหดตัวตามขวางแน่นอน Δa .
อัตราส่วนของขนาดของการยืดตัวสัมบูรณ์และการย่อให้เท่ากับความยาวหรือความกว้างเดิมของลำแสงเรียกว่า การเสียรูปสัมพัทธ์. ในกรณีนี้เรียกว่าการเสียรูปสัมพัทธ์ การเสียรูปตามยาว, ก - การเสียรูปตามขวางสัมพัทธ์. อัตราส่วนของความเครียดตามขวางสัมพัทธ์ต่อความเครียดตามยาวสัมพัทธ์เรียกว่า อัตราส่วนของปัวซอง: (3.1)
อัตราส่วนของปัวซองสำหรับวัสดุแต่ละชนิดเป็นค่าคงที่ยืดหยุ่นถูกกำหนดโดยสังเกตและอยู่ภายใน: ; สำหรับเหล็ก
ภายในขอบเขตของการเสียรูปยางยืด พบว่าความเค้นปกติเป็นสัดส่วนโดยตรงกับการเสียรูปตามยาวสัมพัทธ์ การพึ่งพานี้เรียกว่า กฎของฮุค:
, (3.2)
ที่ไหน อีคือสัมประสิทธิ์สัดส่วนที่เรียกว่า โมดูลัสความยืดหยุ่นปกติ.
ให้เป็นผลมาจากการเสียรูปความยาวเริ่มต้นของแกน lจะเท่าเทียมกัน l 1. เปลี่ยนความยาว
เรียกว่า การยืดตัวแบบสัมบูรณ์ของแถบ
อัตราส่วนของการยืดตัวแบบสัมบูรณ์ของแกนต่อความยาวเดิมเรียกว่า การยืดตัวแบบสัมพัทธ์ (- เอปซิลอน) หรือการเสียรูปตามยาว การเสียรูปตามยาวเป็นปริมาณที่ไม่มีมิติ สูตรการเสียรูปไร้มิติ:
ในความตึงเครียด การเสียรูปตามยาวถือเป็นค่าบวก และในการบีบอัดจะเป็นค่าลบ
ขนาดตามขวางของแกนอันเป็นผลมาจากการเสียรูปก็เปลี่ยนไปเช่นกันในขณะที่ลดลงระหว่างความตึงเครียดและเพิ่มขึ้นระหว่างการบีบอัด หากวัสดุเป็นแบบ isotropic การเสียรูปตามขวางจะเท่ากัน:
จากการทดลองพบว่าในระหว่างความตึงเครียด (การบีบอัด) ภายในขอบเขตของการเสียรูปยางยืด อัตราส่วนของการเสียรูปตามขวางกับตามยาวเป็นค่าคงที่สำหรับวัสดุที่กำหนด โมดูลัสของอัตราส่วนของความเครียดตามขวางต่อความเครียดตามยาว เรียกว่าอัตราส่วนของปัวซองหรืออัตราส่วนความเครียดตามขวาง คำนวณโดยสูตร:
สำหรับวัสดุที่แตกต่างกัน อัตราส่วนของปัวซองจะแตกต่างกันไปภายใน ตัวอย่างเช่น ไม้ก๊อก ยาง เหล็ก ทอง
การเสียรูปตามยาวและตามขวาง อัตราส่วนของปัวซอง กฎของฮุค
ภายใต้การกระทำของแรงดึงตามแนวแกนของลำแสงความยาวจะเพิ่มขึ้นและขนาดตามขวางจะลดลง ภายใต้การกระทำของแรงอัด สิ่งตรงกันข้ามจะเกิดขึ้น ในรูป 6 แสดงลำแสงที่ยืดออกด้วยแรงสองแรง P. อันเป็นผลมาจากความตึงเครียด ลำแสงที่ยืดออกโดย Δ l, ซึ่งถูกเรียกว่า การยืดตัวแบบสัมบูรณ์,และรับ การหดตัวตามขวางแน่นอน Δa .
อัตราส่วนของขนาดของการยืดตัวสัมบูรณ์และการย่อให้เท่ากับความยาวหรือความกว้างเดิมของลำแสงเรียกว่า การเสียรูปสัมพัทธ์. ในกรณีนี้เรียกว่าการเสียรูปสัมพัทธ์ การเสียรูปตามยาว, ก - การเสียรูปตามขวางสัมพัทธ์. อัตราส่วนของความเครียดตามขวางสัมพัทธ์ต่อความเครียดตามยาวสัมพัทธ์เรียกว่า อัตราส่วนของปัวซอง: (3.1)
อัตราส่วนของปัวซองสำหรับวัสดุแต่ละชนิดเป็นค่าคงที่ยืดหยุ่นถูกกำหนดโดยสังเกตและอยู่ภายใน: ; สำหรับเหล็ก
ภายในขอบเขตของการเสียรูปยางยืด พบว่าความเค้นปกติเป็นสัดส่วนโดยตรงกับการเสียรูปตามยาวสัมพัทธ์ การพึ่งพานี้เรียกว่า กฎของฮุค:
, (3.2)
ที่ไหน อีคือสัมประสิทธิ์สัดส่วนที่เรียกว่า โมดูลัสความยืดหยุ่นปกติ.
ถ้าเราแทนนิพจน์เป็นสูตรของกฎของฮุกและ , จากนั้นเราจะได้สูตรในการหาค่าการยืดตัวหรือการทำให้แรงตึงและแรงอัดสั้นลง:
, (3.3)
สินค้าอยู่ที่ไหน EFเรียกว่า แรงดึงและแรงอัด
การเสียรูปตามยาวและตามขวาง กฎของฮุค
มีแนวคิดเกี่ยวกับการเสียรูปตามยาวและตามขวางและความสัมพันธ์
รู้กฎของฮุค การพึ่งพา และสูตรสำหรับการคำนวณความเค้นและการกระจัด
เพื่อให้สามารถคำนวณความแข็งแรงและความแข็งของแท่งที่กำหนดแบบสถิตในความตึงและแรงอัด
การเปลี่ยนรูปแรงดึงและแรงอัด
พิจารณาการเสียรูปของลำแสงภายใต้การกระทำของแรงตามยาว F(รูปที่ 4.13).
ขนาดเริ่มต้นของลำแสง: - ความยาวเริ่มต้น - ความกว้างเริ่มต้น ลำแสงถูกขยายตามปริมาณ Δl; Δ1- การยืดตัวแบบสัมบูรณ์ เมื่อยืดออก ขนาดตามขวางจะลดลง Δ เอ- การทำให้แคบลงอย่างแน่นอน ∆1 > 0; Δ เอ 0.
ในความต้านทานของวัสดุ เป็นเรื่องปกติที่จะคำนวณการเสียรูปในหน่วยสัมพัทธ์: fig.4.13
- การขยายแบบสัมพัทธ์;
การหดตัวสัมพัทธ์
ระหว่างสายพันธุ์ตามยาวและตามขวาง มีการพึ่งพา ε'=με โดยที่ μ คือสัมประสิทธิ์ของความเครียดตามขวาง หรืออัตราส่วนของปัวซอง เป็นลักษณะของความเป็นพลาสติกของวัสดุ
สารานุกรมวิศวกรรมเครื่องกล XXL
อุปกรณ์ วัสดุศาสตร์ กลศาสตร์และ.
การเสียรูปตามยาวในความตึง (แรงอัด)
มีการทดลองแล้วว่าอัตราส่วนของความเครียดตามขวาง ej. การเสียรูปตามยาวภายใต้ความตึง (แรงอัด) จนถึงขีดจำกัดของสัดส่วนสำหรับวัสดุที่กำหนดเป็นค่าคงที่ แทนค่าสัมบูรณ์ของอัตราส่วนนี้ (X) เราจะได้
การทดลองพบว่าความเครียดตามขวางสัมพัทธ์ eo ในความตึง (แรงอัด) เป็นส่วนหนึ่งของความเครียดตามยาว e, i.e.
อัตราส่วนของความเครียดตามขวางต่อความตึงตามยาวในความตึง (แรงอัด) นำมาเป็นค่าสัมบูรณ์
ในบทก่อนหน้าของความแข็งแรงของวัสดุพิจารณาประเภทการเปลี่ยนรูปแบบลำแสงอย่างง่าย - ความตึงเครียด (แรงอัด), แรงเฉือน, แรงบิด, การดัดโดยตรง, โดดเด่นด้วยความจริงที่ว่าในส่วนตัดขวางของลำแสงมีปัจจัยแรงภายในเพียงตัวเดียวในระหว่าง แรงตึง (แรงอัด) - แรงตามยาว, แรงเฉือน - แรงตามขวาง, แรงบิด - แรงบิด, ในการดัดแบบตรงที่บริสุทธิ์ - โมเมนต์ดัดในระนาบที่ผ่านแกนกลางหลักอันใดอันหนึ่งของคานขวาง ด้วยการดัดตามขวางโดยตรง ปัจจัยแรงภายในสองประการเกิดขึ้น - โมเมนต์ดัดและแรงตามขวาง แต่การเสียรูปของลำแสงประเภทนี้เรียกง่าย ๆ เนื่องจากผลกระทบรวมของปัจจัยแรงเหล่านี้ไม่ได้นำมาพิจารณาในการคำนวณกำลัง
เมื่อยืด (บีบอัด) ขนาดตามขวางก็เปลี่ยนไปเช่นกัน อัตราส่วนของความเครียดตามขวางสัมพัทธ์ e ต่อความเครียดตามยาวสัมพัทธ์ e เป็นค่าคงที่ทางกายภาพของวัสดุและเรียกว่าอัตราส่วนของปัวซอง V = e/e
เมื่อทำการยืด (บีบอัด) ลำแสง มิติตามยาวและตามขวางของลำแสงจะเปลี่ยนไปตามลักษณะของการเสียรูปของแยงยาวตามยาว (bg) และแนวขวาง (e, e) ซึ่งสัมพันธ์กันด้วยความสัมพันธ์
จากประสบการณ์แสดงให้เห็นว่าเมื่อลำแสงถูกยืดออก (บีบอัด) ปริมาตรของมันจะเปลี่ยนไปเล็กน้อยเมื่อความยาวของลำแสงเพิ่มขึ้นตามค่า Ar แต่ละด้านของส่วนจะลดลง เราจะเรียกค่าการเสียรูปตามยาวสัมพัทธ์
การเสียรูปยางยืดตามยาวและตามขวางที่เกิดขึ้นระหว่างแรงตึงหรือแรงอัดนั้นสัมพันธ์กันโดยการพึ่งพาอาศัยกัน
ดังนั้น ให้พิจารณาลำแสงของวัสดุไอโซโทรปิก สมมติฐานของส่วนแบนกำหนดเรขาคณิตของการเสียรูปในความตึงและการบีบอัดที่เส้นใยตามยาวทั้งหมดของลำแสงมีการเสียรูปเหมือนกัน x โดยไม่คำนึงถึงตำแหน่งของพวกเขาในส่วนตัดขวาง F เช่น
การศึกษาทดลองของการเสียรูปเชิงปริมาตรได้ดำเนินการภายใต้แรงตึงและการบีบอัดของตัวอย่างไฟเบอร์กลาสพร้อมการลงทะเบียนพร้อมกันบนออสซิลโลสโคป K-12-21 ของการเปลี่ยนแปลงในการเปลี่ยนรูปตามยาวและตามขวางของวัสดุและแรงภายใต้การโหลด (บนเครื่องทดสอบ TsD- 10). การทดสอบจนกว่าจะถึงโหลดสูงสุดที่ความเร็วการโหลดเกือบคงที่ ซึ่งรับรองโดยตัวควบคุมพิเศษที่เครื่องติดตั้งไว้
จากการทดลองแสดงให้เห็นว่าอัตราส่วนของความเครียดตามขวาง b ต่อความเครียดตามยาว e ในความตึงหรือการบีบอัดสำหรับวัสดุที่กำหนดภายในการใช้กฎของฮุกเป็นค่าคงที่ อัตราส่วนนี้ถ่ายในค่าสัมบูรณ์เรียกว่าอัตราส่วนความเครียดตามขวางหรืออัตราส่วนของปัวซอง
ที่นี่ /p(co) - การเสียรูปตามยาวในความตึง (แรงอัด) /u - การเสียรูปตามขวางในการดัดผม - ความยาวของคานข้ออ้อย P - พื้นที่ของหน้าตัด / - โมเมนต์ความเฉื่อยของพื้นที่หน้าตัดของ ตัวอย่างที่สัมพันธ์กับแกนกลาง - โมเมนต์เชิงขั้วของความเฉื่อย P - แรงกระทำ -โมเมนต์บิด - สัมประสิทธิ์, อุจิ-
การเสียรูปของแกนระหว่างแรงตึงหรือแรงอัดประกอบด้วยการเปลี่ยนความยาวและหน้าตัด การกำหนดรูปแบบสัมพัทธ์ตามยาวและตามขวางถูกกำหนดโดยสูตร
อัตราส่วนของความสูงของแผ่นด้านข้าง (ผนังถัง) ต่อความกว้างของแบตเตอรี่ที่มีขนาดสำคัญมักจะมากกว่าสอง ซึ่งทำให้สามารถคำนวณผนังถังโดยใช้สูตรสำหรับการดัดแผ่นทรงกระบอก ฝาถังไม่ได้ยึดติดกับผนังอย่างแน่นหนาและไม่สามารถป้องกันการโก่งงอได้ โดยละเลยอิทธิพลของด้านล่าง เป็นไปได้ที่จะลดการคำนวณของถังภายใต้การกระทำของแรงในแนวนอนเพื่อการคำนวณของเฟรมสตริปปิดไม่ทราบแน่ชัดแบบปิดซึ่งแยกจากถังโดยสองส่วนแนวนอน โมดูลัสความยืดหยุ่นปกติของพลาสติกเสริมแก้วมีขนาดค่อนข้างเล็ก ดังนั้น โครงสร้างที่ทำจากวัสดุนี้มีความไวต่อการโก่งงอ ขีดจำกัดความแข็งแรงของไฟเบอร์กลาสในด้านความตึง การอัด และการดัดโค้งนั้นแตกต่างกัน ควรทำการเปรียบเทียบความเค้นที่คำนวณได้กับความเค้นจำกัดสำหรับการเสียรูปที่เด่นกว่า
ให้เราแนะนำสัญกรณ์ที่ใช้ในอัลกอริธึมค่าที่มีดัชนี 1,1-1 หมายถึงการวนซ้ำปัจจุบันและก่อนหน้าในขั้นตอนเวลา m - Am, m และ 2 - ตามลำดับอัตราการเปลี่ยนรูปตามยาว (แกน) ในความตึง (i > > 0) และการบีบอัด (2 การเสียรูปสัมพันธ์กันโดยความสัมพันธ์
ความสัมพันธ์ (4.21) และ (4.31) ได้รับการทดสอบกับวัสดุจำนวนมากและภายใต้สภาวะการรับน้ำหนักต่างๆ การทดสอบดำเนินการโดยใช้แรงกดอัดที่ความถี่ประมาณหนึ่งรอบต่อนาทีและหนึ่งรอบต่อ 10 นาทีในช่วงอุณหภูมิกว้าง ใช้ทั้งสเตรนเกจตามยาวและตามขวางในการวัดความเครียด ในเวลาเดียวกัน ตัวอย่างของแข็ง (ทรงกระบอกและรัดตัว) และท่อถูกทดสอบจากเหล็กหม้อไอน้ำ 22k (ที่อุณหภูมิ 20-450 C และไม่สมมาตร - 1, -0.9 -0.7 และ -0.3 นอกจากนี้ ตัวอย่างถูกเชื่อมและด้วย บาก), เหล็กทนความร้อน TS (ที่อุณหภูมิ 20-550 ° C และไม่สมมาตร -1 -0.9 -0.7 และ -0.3), โลหะผสมนิกเกิลทนความร้อน EI-437B (ที่ 700 ° C), เหล็ก 16GNMA, ChSN , Kh18N10T, เหล็กกล้า 45, อะลูมินัมอัลลอย AD-33 (มีความไม่สมมาตร -1 0 -b0.5) ฯลฯ วัสดุทั้งหมดได้รับการทดสอบตามที่ส่งมอบ
ค่าสัมประสิทธิ์ของสัดส่วน E ซึ่งเชื่อมโยงทั้งความเค้นปกติและการเสียรูปตามยาว เรียกว่าโมดูลัสความยืดหยุ่นในการอัดแรงตึงของวัสดุ สัมประสิทธิ์นี้มีชื่ออื่น โมดูลัสความยืดหยุ่นของชนิดที่ 1 โมดูลัสของ Young โมดูลัสยืดหยุ่น E เป็นหนึ่งในค่าคงที่ทางกายภาพที่สำคัญที่สุดซึ่งกำหนดคุณลักษณะของความสามารถของวัสดุในการต้านทานการเปลี่ยนรูปแบบยืดหยุ่น ยิ่งค่านี้มากเท่าใด ลำแสงก็จะยิ่งยืดหรือบีบอัดน้อยลงเมื่อใช้แรง P เท่ากัน
หากสมมุติว่าในรูป 2-20 และเพลา O เป็นแกนนำ และเพลา O1 และ O2 ถูกขับเคลื่อน จากนั้นเมื่อปิดตัวตัดการเชื่อมต่อ แรงขับ LL1 และ L1L2 จะทำงานในการบีบอัด และเมื่อเปิดเครื่อง จะเกิดความตึงเครียด ในขณะที่ระยะห่างระหว่างแกนของเพลา O, 0 และ O2 นั้นเล็ก (สูงถึง 2,000 มม.) ความแตกต่างระหว่างการเสียรูปของแรงขับในความตึงและแรงอัด (การดัดตามยาว) ไม่ส่งผลต่อการทำงานของเกียร์ซิงโครนัส ในอุปกรณ์ตัดการเชื่อมต่อ 150 kV ระยะห่างระหว่างขั้วคือ 2800 มม. สำหรับ 330 kV - 3500 มม. สำหรับ 750 kV - 10,000 มม. ด้วยระยะห่างที่มากเช่นนี้ระหว่างจุดศูนย์กลางของเพลาและโหลดที่สำคัญที่พวกเขาต้องส่งพวกเขากล่าวว่า /> d ความยาวนี้ถูกเลือกด้วยเหตุผลด้านความเสถียรที่มากขึ้น เนื่องจากตัวอย่างที่ยาว นอกเหนือไปจากการบีบอัด อาจพบการเสียรูปจากการโก่งงอ ซึ่งจะกล่าวถึงในส่วนที่สองของหลักสูตร ตัวอย่างวัสดุก่อสร้างทำเป็นรูปลูกบาศก์ขนาด 100 X YuO X YuO หรือ 150 X X 150 X 150 mm. ในระหว่างการทดสอบแรงอัด ตัวอย่างทรงกระบอกจะถือว่ารูปร่างเป็นทรงกระบอกในขั้นต้น หากทำจากวัสดุพลาสติก การใส่เพิ่มเติมจะทำให้ตัวอย่างแบน ถ้าวัสดุเปราะ ตัวอย่างจะแตกในทันที
ที่จุดใดๆ ของลำแสงที่อยู่ระหว่างการพิจารณา มีสถานะความเค้นเหมือนกัน ดังนั้น การเปลี่ยนรูปเชิงเส้น (ดู 1.5) จะเท่ากันสำหรับกระแสทั้งหมด ดังนั้น ค่าสามารถกำหนดเป็นอัตราส่วนของการยืดตัวสัมบูรณ์ A/ ต่อความยาวเดิมของลำแสง / เช่น e = A/// การเสียรูปเชิงเส้นระหว่างความตึงหรือการบีบอัดของคานมักจะเรียกว่าการยืดตัวแบบสัมพัทธ์ (หรือการเสียรูปตามยาวสัมพัทธ์) และแสดงแทน e
ดูหน้าที่กล่าวถึงคำนี้ การเสียรูปตามยาวในความตึง (แรงอัด) : คู่มือทางเทคนิคของผู้รถไฟ เล่ม 2 (1951) - [ c.11 ]
การเสียรูปตามยาวและตามขวางในความตึง - แรงอัด กฎของฮุค
เมื่อใช้แรงดึงกับแกน ความยาวเริ่มต้น / เพิ่มขึ้น (รูปที่ 2.8) ให้เราระบุความยาวที่เพิ่มขึ้นโดย A/ อัตราส่วนของการเพิ่มความยาวของแท่งต่อความยาวเดิมเรียกว่า การยืดตัวหรือ การเสียรูปตามยาวและแสดงโดย g:
การยืดตัวแบบสัมพัทธ์เป็นค่าที่ไม่มีมิติ ในบางกรณีเป็นเรื่องปกติที่จะแสดงเป็นเปอร์เซ็นต์:
เมื่อยืดออก ขนาดของแท่งจะเปลี่ยนไปไม่เพียง แต่ในทิศทางตามยาว แต่ยังอยู่ในทิศทางตามขวางด้วย - แท่งจะแคบลง
ข้าว. 2.8. การเปลี่ยนรูปแรงดึงของแกน
เปลี่ยนอัตราส่วน A เอขนาดหน้าตัดถึงขนาดเดิมเรียกว่า การแคบตามขวางแบบสัมพัทธ์หรือ การเสียรูปตามขวาง
มีการทดลองพิสูจน์แล้วว่า มีความสัมพันธ์ระหว่างการเสียรูปตามยาวและตามขวาง
โดยที่ p เรียกว่า อัตราส่วนของปัวซองและเป็นค่าคงที่สำหรับวัสดุที่กำหนด
อัตราส่วนของปัวซอง ดังที่เห็นได้จากสูตรข้างต้น อัตราส่วนของการเสียรูปตามขวางถึงตามยาว:
สำหรับวัสดุต่างๆ ค่าอัตราส่วนของปัวซองอยู่ในช่วง 0 ถึง 0.5
โดยเฉลี่ยแล้ว สำหรับโลหะและโลหะผสม อัตราส่วนของปัวซองจะอยู่ที่ประมาณ 0.3 (ตารางที่ 2.1)
ค่าอัตราส่วนของปัวซอง
เมื่อบีบอัด รูปภาพจะกลับด้าน เช่น ในทิศทางตามขวางขนาดเริ่มต้นจะลดลงและในทิศทางตามขวางจะเพิ่มขึ้น
การทดลองจำนวนมากแสดงให้เห็นว่าวัสดุส่วนใหญ่มีขีดจำกัดการรับน้ำหนักสูงสุด ความเค้นที่เกิดขึ้นระหว่างความตึงหรือการบีบอัดของแกนขึ้นอยู่กับการเสียรูปตามยาว การพึ่งพานี้เรียกว่า กฎของฮุกซึ่งสามารถกำหนดได้ดังนี้
ภายในขีดจำกัดการโหลดที่ทราบ มีความสัมพันธ์ตามสัดส่วนโดยตรงระหว่างการเสียรูปตามยาวและความเค้นปกติที่สอดคล้องกัน
ปัจจัยสัดส่วน อีเรียกว่า โมดูลัสความยืดหยุ่นตามยาวมีมิติเท่ากับแรงดัน กล่าวคือ วัดใน Pa, MPa
โมดูลัสของความยืดหยุ่นตามยาวเป็นค่าคงตัวทางกายภาพของวัสดุที่กำหนด ซึ่งแสดงถึงความสามารถของวัสดุในการต้านทานการเสียรูปของยางยืด สำหรับวัสดุที่กำหนด โมดูลัสความยืดหยุ่นจะแปรผันภายในขอบเขตแคบ ดังนั้นสำหรับเหล็กเกรดต่างๆ อี=(1.9. 2.15) 10 5 MPa.
สำหรับวัสดุที่ใช้บ่อยที่สุด โมดูลัสความยืดหยุ่นมีค่าต่อไปนี้ใน MPa (ตารางที่ 2.2)
ค่าโมดูลัสความยืดหยุ่นของวัสดุที่ใช้บ่อยที่สุด
- การศึกษาคุณธรรมและความรักชาติสามารถกลายเป็นองค์ประกอบของกระบวนการศึกษาได้ ได้มีการพัฒนามาตรการเพื่อประกันการศึกษาเด็กและเยาวชนด้วยความรักชาติและศีลธรรม ร่างกฎหมายที่เกี่ยวข้อง 1 ถูกส่งไปยัง State Duma โดยสมาชิกสภาสหพันธ์ Sergei […]
- จะสมัครพึ่งพาได้อย่างไร? คำถามเกี่ยวกับความจำเป็นในการลงทะเบียนการพึ่งพานั้นไม่ได้เกิดขึ้นบ่อยนัก เนื่องจากผู้อยู่ในอุปการะส่วนใหญ่เป็นเช่นนั้นโดยอาศัยอำนาจของกฎหมาย และปัญหาในการสร้างความจริงของการพึ่งพานั้นก็หายไปเอง อย่างไรก็ตาม ในบางกรณี ความจำเป็นในการออก […]
- การลงทะเบียนเร่งด่วนและรับหนังสือเดินทาง ไม่มีใครรอดพ้นจากสถานการณ์เมื่อมีความจำเป็นเร่งด่วนในการออกหนังสือเดินทางในมอสโกหรือเมืองอื่น ๆ ของรัสเซียอย่างรวดเร็ว จะทำอย่างไร? สมัครได้ที่ไหน? และบริการดังกล่าวมีค่าใช้จ่ายเท่าไร? จำเป็น […]
- ภาษีในสวีเดนและโอกาสทางธุรกิจ ก่อนที่คุณจะไปสวีเดนในฐานะผู้อพยพทางธุรกิจ คุณควรเรียนรู้เพิ่มเติมเกี่ยวกับระบบภาษีของประเทศ การเก็บภาษีในสวีเดนนั้นซับซ้อนและอย่างที่เพื่อนร่วมชาติของเราพูดกันว่าเป็นระบบที่ยุ่งยาก เธอ […]
- ภาษีเงินได้รางวัล: ขนาดในปี 2560 ในปีก่อนหน้านั้น คุณจะเห็นแนวโน้มได้ชัดเจนตามมาด้วยหน่วยงานของรัฐ มีการใช้มาตรการที่เข้มงวดมากขึ้นเพื่อควบคุมรายได้ของธุรกิจเกม เช่นเดียวกับประชากรที่ได้รับเงินรางวัล ดังนั้น ในปี 2014 […]
- การชี้แจงข้อเรียกร้อง หลังจากที่ศาลยอมรับข้อเรียกร้องแล้วและแม้ในระหว่างพิจารณาคดี โจทก์ก็มีสิทธิประกาศคำชี้แจงข้อเรียกร้องได้ เพื่อความกระจ่าง คุณสามารถระบุสถานการณ์ใหม่หรือเสริมสถานการณ์เก่า เพิ่มหรือลดจำนวนการเรียกร้อง […]
- จะถอนการติดตั้งโปรแกรมจากคอมพิวเตอร์ได้อย่างไร? ดูเหมือนว่าเป็นการยากที่จะลบโปรแกรมออกจากคอมพิวเตอร์? แต่ฉันรู้ว่าผู้ใช้มือใหม่จำนวนมากมีปัญหากับสิ่งนี้ ตัวอย่างเช่น นี่เป็นข้อความที่ตัดตอนมาจากจดหมายฉบับหนึ่งที่ฉันได้รับ: “... ฉันมีคำถามสำหรับคุณ: […]
- สิ่งสำคัญที่ควรทราบเกี่ยวกับร่างใหม่เกี่ยวกับเงินบำนาญ ตั้งแต่วันที่ 01/01/2002 เงินบำนาญจะได้รับมอบหมายและจ่ายตามกฎหมายของรัฐบาลกลาง "ในเงินบำนาญแรงงานในสหพันธรัฐรัสเซีย" ลงวันที่ 12/17/2001 ฉบับที่ 173-FZ . เมื่อกำหนดขนาดของเงินบำเหน็จบำนาญแรงงานตาม […]