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양성자, 중성자 및 전자를 찾는 방법에 대해 이야기합시다. 소립자

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모든 원자의 중심에는 양성자와 중성자라고 하는 입자의 작은 집합인 핵이 있습니다. 이 기사에서는 쿼크, 글루온 및 반쿼크와 같은 더 작은 입자로 구성된 양성자와 중성자의 특성을 연구합니다. (글루온은 광자와 마찬가지로 자체적인 반입자입니다.) 쿼크와 글루온은 우리가 아는 한 진정으로 기본적일 수 있습니다(나누지 않고 더 작은 것으로 구성되지 않음). 그러나 나중에 그들에게.

놀랍게도 양성자와 중성자는 거의 같은 질량을 가집니다. 최대 백분율:

  • 양성자의 경우 0.93827 GeV/c 2,
  • 중성자의 경우 0.93957 GeV/c 2.
이것이 그들의 본질에 대한 핵심입니다. 그들은 실제로 매우 유사합니다. 예, 그들 사이에는 한 가지 분명한 차이점이 있습니다. 양성자는 양전하를 띠고 중성자는 전하를 띠지 않습니다(중성자이므로 이름). 따라서 전기력은 첫 번째에는 작용하지만 두 번째에는 작용하지 않습니다. 언뜻보기에는이 구분이 매우 중요해 보입니다! 그러나 실제로는 그렇지 않습니다. 다른 모든 의미에서 양성자와 중성자는 거의 쌍둥이입니다. 그들은 질량뿐만 아니라 내부 구조도 동일합니다.

매우 유사하고 이러한 입자가 핵을 구성하기 때문에 양성자와 중성자를 종종 핵자라고 합니다.

양성자는 1920년경에 확인 및 기술되었으며(비록 더 일찍 발견되었지만, 수소 원자의 핵은 단일 양성자에 불과함), 중성자는 1933년경에 발견되었습니다. 양성자와 중성자가 서로 매우 유사하다는 사실은 거의 즉시 이해되었습니다. 그러나 그것들이 핵의 크기와 비슷한 측정 가능한 크기를 가지고 있다는 사실(반경이 원자보다 약 10만 배 작음)은 1954년까지 알려지지 않았습니다. 쿼크, 안티쿼크, 글루온으로 구성되어 있다는 사실은 1960년대 중반부터 1970년대 중반까지 점차 이해되었다. 70년대 후반과 80년대 초반에 양성자, 중성자, 그리고 그것들이 무엇으로 구성되었는지에 대한 우리의 이해는 대체로 안정되었고 그 이후로 변함이 없습니다.

핵자는 원자나 핵보다 설명하기가 훨씬 더 어렵습니다. 이것은 원자가 원칙적으로 단순하다는 말은 아니지만 최소한 한 사람은 헬륨 원자가 작은 헬륨 핵 주위를 도는 두 개의 전자로 구성되어 있다고 주저 없이 말할 수 있습니다. 그리고 헬륨 핵은 2개의 중성자와 2개의 양성자로 구성된 상당히 단순한 그룹입니다. 그러나 핵자를 사용하면 모든 것이 그렇게 간단하지 않습니다. 나는 이미 "양성자는 무엇이며 내부에 무엇을 가지고 있습니까?"라는 기사에서 원자는 우아한 미뉴에트와 같고 핵자는 야생 파티와 같다고 썼습니다.

양성자와 중성자의 복잡성은 실제처럼 보이며 불완전한 물리적 지식에서 비롯된 것이 아닙니다. 우리는 쿼크, 안티쿼크, 글루온, 그리고 이들 사이에 작용하는 강력한 핵력을 설명하는 데 사용되는 방정식을 가지고 있습니다. 이러한 방정식을 "양자 색역학"에서 QCD라고 합니다. 방정식의 정확성은 Large Hadron Collider에 나타나는 입자의 수를 측정하는 것을 포함하여 다양한 방법으로 테스트할 수 있습니다. QCD 방정식을 컴퓨터에 연결하고 양성자와 중성자 및 기타 유사한 입자(집합적으로 "강입자"라고 함)의 특성에 대한 계산을 실행하여 실제 세계에서 관찰된 것과 잘 유사한 이러한 입자의 특성에 대한 예측을 얻습니다. . 그러므로 우리는 QCD 방정식이 거짓이 아니며 양성자와 중성자에 대한 지식이 올바른 방정식을 기반으로 한다고 믿을 이유가 있습니다. 그러나 다음과 같은 이유로 올바른 방정식을 갖는 것만으로는 충분하지 않습니다.

  • 간단한 방정식은 매우 복잡한 솔루션을 가질 수 있습니다.
  • 때로는 복잡한 솔루션을 간단한 방법으로 설명하는 것이 불가능합니다.
우리가 알 수 있는 한, 이것은 핵자의 경우와 정확히 일치합니다. 핵자는 비교적 단순한 QCD 방정식에 대한 복잡한 솔루션이며 몇 단어나 그림으로 설명하는 것이 불가능합니다.

핵자 고유의 복잡성 때문에 독자는 선택을 해야 합니다. 설명된 복잡성에 대해 얼마나 알고 싶습니까? 아무리 멀리 가더라도 만족하지 못할 가능성이 큽니다. 더 많이 배울수록 주제는 더 이해하기 쉬워지지만 최종 답변은 동일하게 유지됩니다. 양성자와 중성자는 매우 복잡합니다. 나는 당신에게 세 가지 수준의 이해를 제공할 수 있습니다. 당신은 어떤 레벨 후에 멈추고 다른 주제로 넘어갈 수도 있고, 마지막으로 뛰어들 수도 있습니다. 각 레벨은 다음 단계에서 부분적으로 대답할 수 있는 질문을 제기하지만 새로운 대답은 새로운 질문을 낳습니다. 요약하면 - 내가 동료 및 고급 학생과의 전문적인 토론에서 하는 것처럼 - 실제 실험, 다양한 영향력 있는 이론적 주장 및 컴퓨터 시뮬레이션의 데이터만 참조할 수 있습니다.

이해의 첫 번째 수준

양성자와 중성자는 무엇으로 구성되어 있습니까?

쌀. 1: 두 개의 업 쿼크와 한 개의 다운 쿼크로만 구성된 양성자의 지나치게 단순화된 버전과 두 개의 다운 쿼크와 하나의 업 쿼크로만 구성된 중성자

문제를 단순화하기 위해 많은 책, 기사 및 웹 사이트에서는 양성자가 3개의 쿼크로 구성되어 있으며(2개는 위, 1개는 아래에 있음) 그림과 같은 것을 그립니다. 1. 중성자는 동일하며 하나의 업 쿼크와 두 개의 다운 쿼크로만 구성되어 있습니다. 이 간단한 이미지는 대부분 1960년대에 일부 과학자들이 믿었던 것을 보여줍니다. 그러나 이 관점이 더 이상 정확하지 않을 정도로 지나치게 단순화되었다는 것이 곧 분명해졌습니다.

보다 정교한 정보 출처에서 양성자는 글루온에 의해 결합된 세 개의 쿼크로 구성되어 있음을 알게 될 것이며 그림 1과 유사한 그림이 나타날 수 있습니다. 2, 여기서 글루온은 쿼크를 유지하는 스프링이나 끈으로 그려집니다. 중성자는 하나의 업 쿼크와 두 개의 다운 쿼크로만 동일합니다.


쌀. 2: 개선 그림. 1 양성자에 쿼크를 유지하는 강력한 핵력의 중요한 역할을 강조하기 때문입니다.

글루온을 희생시키면서 양성자에 쿼크를 유지하는 강력한 핵력의 중요한 역할을 강조하기 때문에 핵자를 기술하는 그렇게 나쁜 방법은 아닙니다(광자, 빛을 구성하는 입자, 전자기력)과 관련이 있습니다. 그러나 그것은 또한 글루온이 무엇인지 또는 하는 일을 설명하지 않기 때문에 혼란스럽습니다.

계속해서 내가 했던 방식을 설명해야 하는 이유가 있습니다. 양성자는 3개의 쿼크로 구성되어 있습니다(2개는 위쪽 및 1개는 아래쪽에 있음), 한 묶음의 글루온, 그리고 쿼크-반쿼크 쌍(대부분은 위쪽 및 아래쪽 쿼크) , 하지만 몇 가지 이상한 것들도 있습니다) . 그들은 모두 매우 빠른 속도로 앞뒤로 날아갑니다(빛의 속도에 가까워짐). 이 전체 세트는 강력한 핵력에 의해 함께 유지됩니다. 나는 이것을 Fig. 3. 중성자는 다시 동일하지만 하나의 업 쿼크와 두 개의 다운 쿼크가 있습니다. 소유권이 변경된 쿼크는 화살표로 표시됩니다.


쌀. 3: 더 현실적이지만 여전히 이상적이지는 않지만 양성자와 중성자의 묘사

이러한 쿼크, 반쿼크, 글루온은 앞뒤로 빠르게 이동할 뿐만 아니라 입자 소멸(같은 종류의 쿼크와 반쿼크가 두 개의 글루온으로 변하거나, 그 반대) 또는 글루온의 흡수 및 방출(쿼크와 글루온이 충돌하여 쿼크와 2개의 글루온을 생성하거나 그 반대의 경우).

이 세 가지 설명의 공통점은 무엇입니까?

  • 양성자를 위한 두 개의 업 쿼크와 다운 쿼크(다른 무엇인가).
  • 중성자를 위한 하나의 업 쿼크와 두 개의 다운 쿼크(또 다른 것).
  • 중성자에 대한 "다른 것"은 양성자에 대한 "다른 것"과 동일합니다. 즉, 핵자는 "다른 것"과 동일합니다.
  • 양성자와 중성자 사이의 작은 질량 차이는 다운 쿼크와 업 쿼크의 질량 차이로 인해 나타난다.
이후:
  • 업 쿼크의 경우 전하는 2/3 e입니다(여기서 e는 양성자의 전하, -e는 전자의 전하).
  • 다운 쿼크는 -1/3e의 전하를 띠고,
  • 글루온은 0의 전하를 띠고,
  • 모든 쿼크와 그에 상응하는 반쿼크는 총 전하가 0입니다(예를 들어 반다운 쿼크는 +1/3e의 전하를 가지므로 다운 쿼크와 아래 반쿼크는 -1/3 e +1/의 전하를 가집니다. 3 e = 0),
각 숫자는 양성자의 전하를 2개의 업 쿼크와 1개의 다운 쿼크에 할당하고 "다른 것"은 전하에 0을 추가합니다. 유사하게 중성자는 1개의 업 쿼크와 2개의 다운 쿼크로 인해 0 전하를 갖습니다.
  • 양성자의 총 전하 2/3 e + 2/3 e – 1/3 e = e,
  • 중성자의 총 전하량은 2/3 e – 1/3 e – 1/3 e = 0입니다.
이러한 설명은 다음과 같이 다릅니다.
  • 핵자 내부에 얼마나 많은 "다른 것"이 있는지,
  • 거기서 뭐해
  • 핵자의 질량과 질량 에너지(E = mc 2 , 입자가 정지해 있을 때에도 존재하는 에너지)는 어디에서 옵니까?
원자 질량의 대부분, 따라서 모든 일반 물질은 양성자와 중성자에 포함되어 있기 때문에 마지막 점은 우리의 본성을 올바르게 이해하는 데 매우 중요합니다.

쌀. 1에 따르면 쿼크는 실제로 핵자의 1/3을 나타냅니다. 양성자나 중성자가 헬륨 핵의 4분의 1 또는 탄소 핵의 1/12를 나타내는 것과 매우 유사합니다. 이 그림이 사실이라면 핵자의 쿼크는 상대적으로 천천히(빛의 속도보다 훨씬 느린 속도로) 움직일 것이고, 그 사이에는 상대적으로 약한 힘이 작용할 것입니다. 그러면 쿼크의 질량은 위아래로 0.3 GeV/c 2 정도가 될 것이며, 이는 양성자 질량의 약 1/3이 될 것입니다. 그러나 이것은 단순한 이미지이며 그것이 부과하는 아이디어는 단순히 잘못된 것입니다.

쌀. 3. 빛의 속도에 가까운 속도로 돌진하는 입자의 가마솥과 같은 양성자에 대한 완전히 다른 아이디어를 제공합니다. 이 입자들은 서로 충돌하며 이러한 충돌에서 일부는 소멸되고 다른 입자는 그 자리에 생성됩니다. 글루온은 질량이 없고 상위 쿼크의 질량은 약 0.004 GeV/c 2 이고 하위 쿼크의 질량은 약 0.008 GeV/c 2 - 양성자보다 수백 배 작습니다. 양성자의 질량 에너지는 어디에서 오는가, 문제는 복잡합니다. 일부는 쿼크와 ​​반쿼크 질량의 에너지에서, 일부는 쿼크, 반쿼크 및 글루온의 운동 에너지에서, 일부(아마도 양수 , 아마도 음수) 쿼크, 반쿼크 및 글루온을 함께 유지하는 강력한 핵 상호 작용에 저장된 에너지에서.

어떤 의미에서는 Fig. 2 그림과의 차이를 없애려고 합니다. 1과 그림. 3. 밥을 간단하게 한다. 3, 끊임없이 발생하고 사라지고 필요하지 않기 때문에 원칙적으로 일시적이라고 부를 수 있는 많은 쿼크-반쿼크 쌍을 제거합니다. 그러나 그것은 핵자에 있는 글루온이 양성자를 유지하는 강력한 핵력의 직접적인 부분이라는 인상을 줍니다. 그리고 그것은 양성자의 질량이 어디에서 오는지 설명하지 않습니다.

무화과에서. 1은 양성자와 중성자의 좁은 틀 외에 또 다른 결점이 있다. 그것은 pion 및 rho meson과 같은 다른 강입자의 일부 특성을 설명하지 않습니다. 동일한 문제가 Fig. 2.

이러한 제한으로 인해 저는 제 학생들과 제 웹사이트에 그림의 그림을 제공하게 되었습니다. 3. 하지만 많은 제약이 따른다는 점을 말씀드리고 싶습니다. 이에 대해서는 추후에 다시 다루도록 하겠습니다.

그림 1에 암시된 구조의 극도의 복잡성에 주목해야 합니다. 3은 강한 핵력과 같은 강력한 힘으로 뭉쳐진 물체에서 기대할 수 있다. 그리고 한 가지 더: 쿼크-반쿼크 쌍의 그룹에 속하지 않는 3개의 쿼크(양성자에 대해 2개는 위아래로 1개)는 종종 "가전자 쿼크"라고 하며, 쿼크-반쿼크 쌍은 "바다의 바다"라고 합니다. 쿼크 쌍." 그러한 언어는 많은 경우에 기술적으로 편리합니다. 그러나 그것은 여러분이 양성자 내부를 볼 수 있고 특정 쿼크를 볼 수 있다면 그것이 바다의 일부인지 또는 원자가의 일부인지 즉시 알 수 있다는 잘못된 인상을 줍니다. 이것은 할 수 없습니다. 단순히 그런 방법이 없습니다.

양성자 질량과 중성자 질량

양성자와 중성자의 질량은 매우 유사하고 양성자와 중성자는 업 쿼크를 다운 쿼크로 대체하는 것만 다르기 때문에 그들의 질량은 동일한 방식으로 제공되고 동일한 소스에서 나온 것 같습니다 , 그리고 그 차이는 업 쿼크와 다운 쿼크의 미세한 차이에 있습니다. 그러나 위의 세 그림은 양성자 질량의 기원에 대해 세 가지 매우 다른 견해가 있음을 보여줍니다.

쌀. 1은 위 및 아래 쿼크가 단순히 양성자와 중성자 질량의 1/3(약 0.313 GeV/c 2 )을 구성하거나 쿼크를 양성자에 유지하는 데 필요한 에너지 때문이라고 말합니다. 그리고 양성자와 중성자의 질량 차이는 퍼센트의 일부이기 때문에 업 쿼크와 다운 쿼크의 질량 차이도 퍼센트의 일부여야 합니다.

쌀. 2는 덜 명확합니다. 글루온으로 인해 존재하는 양성자의 질량은 얼마입니까? 그러나 원칙적으로 그림에서와 같이 양성자의 질량의 대부분은 여전히 ​​쿼크의 질량에서 나온다는 것을 알 수 있습니다. 하나.

쌀. 3은 양성자의 질량이 실제로 어떻게 발생하는지에 대한 보다 미묘한 접근 방식을 반영합니다(다른 수학적 방법을 사용하지 않고 양성자의 컴퓨터 계산을 통해 직접 확인할 수 있음). 그림 1에 제시된 아이디어와 매우 다릅니다. 1과 2, 그리고 그것은 그렇게 간단하지 않은 것으로 판명되었습니다.

이것이 어떻게 작동하는지 이해하려면 양성자의 질량 m이 아니라 질량 에너지 E = mc 2 , 즉 질량과 관련된 에너지로 생각해야 합니다. 개념적으로 올바른 질문은 "양성자 질량 m은 어디에서 오는가"가 아니라 m에 c 2를 곱하여 E를 계산할 수 있지만 그 반대는 "양성자 질량 E의 에너지는 어디에서 오는가"입니다. E를 c 2로 나누어 질량 m을 계산할 수 있습니다.

양성자 질량 에너지에 대한 기여를 세 그룹으로 분류하는 것이 유용합니다.

A) 그 안에 들어 있는 쿼크와 ​​반쿼크의 질량 에너지(휴식 에너지)(글루온, 질량이 없는 입자, 기여하지 않음).
B) 쿼크, 안티쿼크 및 글루온의 운동 에너지(운동 에너지).
C) 양성자를 보유하고 있는 강한 핵 상호작용(더 정확하게는 글루온 장)에 저장된 상호작용 에너지(결합 에너지 또는 위치 에너지).

쌀. 3은 양성자 내부의 입자가 고속으로 움직이며 질량이 없는 글루온으로 가득 차 있어 B)의 기여도가 A)보다 크다고 한다. 일반적으로 대부분의 물리적 시스템에서 B)와 C)는 비슷하지만 C)는 종종 음수입니다. 따라서 양성자(및 중성자)의 질량 에너지는 대부분 B)와 C)의 조합에서 파생되며 A)는 작은 부분에 기여합니다. 따라서 양성자와 중성자의 질량은 주로 그 안에 포함된 입자의 질량 때문이 아니라 이러한 입자의 운동 에너지와 글루온 장과 관련된 상호 작용 에너지로 인해 나타납니다. 양성자. 우리에게 익숙한 대부분의 다른 시스템에서는 에너지 균형이 다르게 분포되어 있습니다. 예를 들어, 원자와 태양계에서는 A)가 우세한 반면 B)와 C)는 훨씬 적게 얻어지고 크기가 비슷합니다.

요약하자면, 우리는 다음과 같이 지적합니다.

  • 쌀. 1은 양성자의 질량 에너지가 기여 A)에서 비롯됨을 시사합니다.
  • 쌀. 2는 기여 A)와 C)가 모두 중요하고 B)가 작은 기여를 함을 시사합니다.
  • 쌀. 3은 B)와 C)가 중요하지만 A)의 기여는 미미함을 시사한다.
우리는 쌀이 옳다는 것을 압니다. 3. 그것을 테스트하기 위해 우리는 컴퓨터 시뮬레이션을 실행할 수 있으며, 더 중요한 것은 다양하고 설득력 있는 이론적 논증 덕분에 우리는 업 및 다운 쿼크의 질량이 0이면(그리고 다른 모든 것은 그대로 남아 있다면) 양성자는 실질적으로 변할 것입니다. 따라서 분명히 쿼크의 질량은 양성자의 질량에 중요한 기여를 할 수 없습니다.

만약 무화과. 3은 거짓말이 아니며, 쿼크와 반쿼크의 질량은 매우 작습니다. 그들은 정말로 무엇을 좋아합니까? 상부 쿼크(반쿼크 뿐만 아니라)의 질량은 0.005 GeV/c 2 를 초과하지 않으며, 이는 0.313 GeV/c 2 보다 훨씬 작습니다. 1. (업 쿼크의 질량은 측정하기 어렵고 이 값은 미묘한 영향으로 인해 달라지므로 0.005 GeV/c2보다 훨씬 작을 수 있습니다.) 하단 쿼크의 질량은 상단 쿼크의 질량보다 약 0.004 GeV/c 2 더 큽니다. 이것은 쿼크나 반쿼크의 질량이 양성자 질량의 1%를 초과하지 않는다는 것을 의미합니다.

이것은 (그림 1과 대조적으로) 업 쿼크에 대한 다운 쿼크의 질량 비율이 1에 접근하지 않는다는 것을 의미합니다! 다운 쿼크의 질량은 업 쿼크의 2배 이상이다. 중성자와 양성자의 질량이 그렇게 비슷한 것은 위 쿼크와 아래 쿼크의 질량이 비슷해서가 아니라 위 쿼크와 아래 쿼크의 질량이 매우 작고 그 차이도 작기 때문입니다. 양성자와 중성자의 질량에 비례합니다. 양성자를 중성자로 변환하려면 위쪽 쿼크 중 하나를 아래쪽 쿼크로 바꾸기만 하면 됩니다(그림 3). 이 변화는 중성자를 양성자보다 약간 무겁게 만들고 전하를 +e에서 0으로 변경하기에 충분합니다.

그건 그렇고, 양성자 내부의 다른 입자가 서로 충돌하고 끊임없이 나타났다가 사라지는 사실은 우리가 논의하는 것에 영향을 미치지 않습니다. 에너지는 모든 충돌에서 보존됩니다. 쿼크와 글루온의 질량 에너지와 운동 에너지는 상호 작용의 에너지뿐만 아니라 변할 수 있지만 양성자의 전체 에너지는 변하지 않지만 내부의 모든 것이 끊임없이 변합니다. 따라서 내부 소용돌이에도 불구하고 양성자의 질량은 일정하게 유지됩니다.

이 시점에서 수신한 정보를 중지하고 흡수할 수 있습니다. 놀라운! 일반 물질에 포함된 거의 모든 질량은 원자의 핵자 질량에서 비롯됩니다. 그리고 이 질량의 대부분은 양성자와 중성자 고유의 혼돈, 즉 핵자의 쿼크, 글루온 및 반쿼크의 운동 에너지와 핵자를 전체 상태로 유지하는 강력한 핵 상호 작용의 에너지에서 비롯됩니다. 그렇습니다. 우리의 행성, 우리의 몸, 우리의 호흡은 그토록 고요하고 최근까지 상상할 수 없는 혼란의 결과입니다.

중성자(n) (위도 중성자에서 - 어느 쪽도 다른 쪽도 아님) - 전기가 0인 소립자. 전하와 질량, 양성자의 질량보다 약간 더 큽니다. 일반 이름으로 양성자와 함께. 핵자는 원자핵의 일부입니다. H. 스핀이 1/2이므로 다음을 따릅니다. 페르미 - 디랙 통계(페르미온이다). 가족에 속한다 아드라노프;가지다 바리온 수 B= 1, 즉 그룹에 포함됨 바리온.

그것은 1932년 J. Chadwick에 의해 발견되었는데, 그는 a-입자에 의한 베릴륨 핵의 충격으로 인해 발생하는 단단한 관통 복사가 양성자와 거의 같은 질량을 가진 전기적으로 중성인 입자로 구성되어 있음을 보여주었습니다. 1932년 D. D. Ivanenko와 W. Heisenberg는 원자핵이 양성자와 H로 구성되어 있다는 가설을 제시했습니다. 전하와는 대조적으로. 입자, H.는 모든 에너지에서 핵을 쉽게 관통하고 높은 확률로 원인 핵반응반응의 에너지 균형이 양수이면 (n,g), (n,a), (n, p)를 포착합니다. 발열 확률 감속에 따라 증가합니다. H. 반비례합니다. 그의 속도. 1934년 E. Fermi(E. Fermi)와 동료들이 수소 함유 매질에서 속도를 늦출 때 H. 포획 반응의 확률 증가를 발견했습니다. H.가 중핵의 분열을 일으키는 능력을 발견했습니다. 1938년 O. Gan(O. Hahn) 및 F. Strassmann(F. . Strassman) 작성(참조 핵분열), 핵무기 생성의 기초로 사용되었습니다. 원자 거리(공명 효과, 회절 등)의 드 브로이 파장을 갖는 물질과 느린 중성자의 상호 작용의 특성은 고체 물리학에서 중성자 빔의 광범위한 사용을 위한 기초 역할을 합니다. (에너지에 의한 H. 분류 - 빠른, 느린, 열, 저온, 극저온 - Art. 중성자 물리학.)

자유 상태에서 H.는 불안정합니다. B 붕괴를 겪습니다. n 피 + 전자 - + v e; 수명 t n = 898(14) s일 때 전자 스펙트럼의 경계 에너지는 782 keV입니다(그림 참조). 중성자 베타 붕괴). 결합 상태에서 안정한 핵의 일부로서 H.는 안정적입니다(실험적 추정에 따르면 수명은 10 32년을 초과합니다). 애스터에 따르면. 우주의 눈에 보이는 물질의 15%가 4 He 핵의 일부인 H로 표시되는 것으로 추정됩니다. H.가 메인입니다. 요소 중성자별. 자연에서 자유 H.는 방사성 붕괴의 a-입자에 의해 야기되는 핵 반응에서 형성되며, 우주선그리고 무거운 핵의 자발적 또는 강제적 분열의 결과로. 기예. H.의 소스는 원자로, 핵폭발, 양성자 가속기(에너지 참조) 및 무거운 원소로 구성된 표적을 가진 전자. 14 MeV의 에너지를 갖는 단색 빔 H.의 소스는 저에너지입니다. 삼중수소 또는 리튬을 표적으로 하는 중수소 가속기, 그리고 미래에 CTS의 열핵 설비는 그러한 H. (센티미터. .)

주요 기능 H.

무게 h. 피 = 939.5731(27) MeV/c 2 = = 1.008664967(34) at. 단위 대중 1.675. 10-24 g. H.와 양성자의 질량 차이는 최대값에서 측정되었습니다. 정력적인 정확성. 양성자에 의한 H. 포획 반응의 균형: n + p d + g (g-양자 에너지 = 2.22 MeV), 중 N- 중 p = 1.293323 (16) MeV/c 2 .

전하 H. 큐 N = 0. 가장 정확한 직접 측정 큐 n 정전기에서 저온 또는 극저온 H. 빔의 편향에 의해 수행됩니다. 필드: 큐 N<= 3·10 -21 그녀의전자 전하)입니다. 코스브 전기 데이터. 거시적 중립성. 가스의 양 Qn<= 2 10 -22 이자형.

스핀 H. 제이= 1 / 2는 비균일 자기장에서 빔 분할 H.에 대한 직접 실험에서 결정되었습니다. 필드를 두 개의 구성 요소로 [일반적으로 구성 요소의 수는 (2 제이 + 1)].

일관된 현대를 기반으로 한 강입자의 구조에 대한 설명. 강한 상호작용 이론 - 양자 색역학- 이론적으로 충족되는 동안. 그러나 많은 사람들에게 어려움을 작업은 상당히 만족스럽습니다. 결과는 중간자 교환을 통해 기본 개체로 표시되는 핵자의 상호 작용에 대한 설명을 제공합니다. 실험. 공간의 탐색. 구조 H.는 중수소에 대한 고에너지 경입자(전자, 뮤온, 중성미자, 현대 이론에서 점 입자로 간주됨)의 산란을 사용하여 수행됩니다. 양성자 산란의 기여도는 dep로 측정됩니다. 실험하고 def를 사용하여 뺄 수 있습니다. 계산하다. 절차.

중수소에서 전자의 탄성 및 준탄성(중수소 분할 포함) 산란은 전기 밀도 분포를 찾는 것을 가능하게 합니다. 충전 및 자석. 순간 H. ( 폼 팩터시간.). 실험에 따르면, 자기 밀도의 분포. 모멘트 H. 몇 배의 정확도로. 퍼센트는 전기 밀도의 분포와 일치합니다. 양성자 전하를 띠고 RMS 반경이 ~0.8·10 -13cm(0.8F)입니다. 매그. 폼 팩터 H.는 소위 말하는 것으로 아주 잘 설명되어 있습니다. 쌍극자 f-loy 지엠 n = m n (1 + 큐 2 /0.71) -2 , 여기서 큐 2는 전달된 운동량의 제곱(단위(GeV/c) 2 )입니다.

더 복잡한 것은 전기의 크기에 대한 질문입니다. (충전) 폼 팩터 H. G E N. 중수소에 의한 산란 실험에서 다음과 같이 결론을 내릴 수 있습니다. G E N ( 큐 2 ) <= 전달된 임펄스의 제곱 간격에서 0.1 (0-1) (GeV/c) 2 . ~에 큐 2 0 전기가 없기 때문입니다. 충전 H. G E N- > 0이지만 실험적으로 결정할 수 있습니다. dG E N ( 큐 2 )/dq 2 | 큐 2=0 . 이 값은 최대입니다. 측정에서 정확히 발견 산란 길이 H. 무거운 원자의 전자 껍질에. 기본 이 상호 작용의 일부는 자기에 의해 결정됩니다. 순간 H. Max. 정확한 실험은 ne-산란 길이를 제공합니다. ㅏ ne = -1.378(18) . magn에 의해 결정된 계산된 것과 다른 10-16 cm. 순간 H.: ㅏ네 \u003d -1.468. 10-16 cm 이 값의 차이는 제곱 평균 제곱근을 전기적으로 제공합니다. 반경 H.<아르 자형 2 이자형 n >= = 0.088(12) 필리 dG E N ( 큐 2)/dq 2 | 큐 2 \u003d 0 \u003d -0.02 F 2. 이러한 수치는 데이터 분해의 큰 산포로 인해 최종적인 것으로 간주될 수 없습니다. 주어진 오류를 초과하는 실험.

대부분의 핵과 H.의 상호 작용의 특징은 긍정적입니다. 계수로 이어지는 산란 길이. 굴절< 1. Благодаря этому H., падающие из вакуума на границу вещества, могут испытывать полное внутр. отражение. При скорости u < (5-8) м/с (ультрахолодные H.) H. испытывают полное отражение от границы с углеродом, никелем, бериллием и др. при любом угле падения и могут удерживаться в замкнутых объёмах. Это свойство ультрахолодных H. широко используется в экспериментах (напр., для поиска ЭДМ H.) и позволяет реализовать нейтронооптич. устройства (см. 중성자 광학).

H. 약한(전기약) 상호작용. 약전기 상호작용에 대한 중요한 정보 출처는 자유 H의 b붕괴입니다. 쿼크 수준에서 이 과정은 전이에 해당합니다. 전자와 양성자의 상호 작용의 역 과정이라고합니다. 역 b 붕괴. 이 프로세스 클래스에는 다음이 포함됩니다. 전자 캡처, 핵에서 일어나는 re-n V이자형.

운동학을 고려한 자유 H.의 붕괴. 매개변수는 두 개의 상수로 설명됩니다. 벡터 G V, 이로 인한 벡터 전류 보존만능인 약한 상호작용 상수 및 축 벡터 가, 그 값은 핵자 - 쿼크 및 글루온의 강하게 상호 작용하는 구성 요소의 역학에 의해 결정됩니다. 초기 H. 및 최종 양성자의 파동 함수 및 동위 원소로 인한 전이 매트릭스 요소 n p. 불변성은 매우 정확하게 계산됩니다. 결과적으로 상수의 계산 G V그리고 가자유 H의 붕괴로부터 (핵의 b 붕괴로부터의 계산과 대조적으로) 핵 구조적 요인에 대한 설명과 관련이 없습니다.

일부 수정 사항을 고려하지 않은 H.의 수명은 다음과 같습니다. t n = 킬로그램 2 V+ 3G 2 ㅏ) -1 , 여기서 케이운동학을 포함합니다. b-붕괴의 경계 에너지에 따른 계수 및 쿨롱 보정 및 복사 보정.

편광판의 붕괴 가능성. H. 스핀 포함 에스 , 전자와 반중성미자의 에너지와 모멘트, 아르 자형 e는 일반적으로 다음 식으로 설명됩니다.

코프. 상관 관계, 에이,비,디매개변수의 함수로 나타낼 수 있습니다. = (가/G V,)exp( 나에프). 위상 f는 다음과 같은 경우 0이 아니거나 p입니다. 티- 불변성이 깨졌다. 테이블에서. 실험이 주어집니다. 이 계수에 대한 값. 결과 값 ㅏ그리고 f.


데이터 사이에 눈에 띄는 차이가 있습니다 여러 가지에 도달하는 t n에 대한 실험. 퍼센트.

더 높은 에너지에서 H.를 포함하는 약전기 상호작용에 대한 설명은 핵자의 구조를 고려해야 하기 때문에 훨씬 더 어렵습니다. 예: m - 캡처, m - p n V m은 상수의 두 배 이상으로 설명됩니다. H.는 또한 렙톤의 참여 없이 다른 강입자와 약한 전기 상호작용을 경험합니다. 이러한 프로세스에는 다음이 포함됩니다.

1) 하이퍼론의 붕괴 L np 0 , S + np + , S - np - 등. 이러한 붕괴의 감소된 확률은 몇 가지 Cabibbo 각도를 도입하여 설명되는 이상한 입자보다 몇 배 더 작습니다(그림 2 참조). 카비보 코너).

2) 약한 상호 작용 n - n 또는 n - p, 공간을 보존하지 않는 핵력으로 나타납니다. 동등. 그들로 인한 영향의 일반적인 크기는 10 -6 -10 -7 정도입니다.

H.와 중핵 및 중핵의 상호작용에는 여러 가지 특징이 있으며, 어떤 경우에는 효과 강화 핵의 패리티 비보존. 이러한 효과 중 하나는 관련이 있습니다. 139 La 핵의 경우 \u003d 1.33 eV에서 7%인 전파 방향과 반대 방향으로 H.c의 흡수 단면적의 차이는 다음과 같습니다. 아르 자형-파동 중성자 공명. 증폭의 이유는 낮은 에너지의 조합입니다. 복합 핵 상태의 폭과 이 복합 핵에서 반대 패리티를 갖는 고밀도 수준은 핵의 낮은 상태에서보다 패리티가 다른 구성 요소의 혼합을 2-3배 더 많이 제공합니다. 결과적으로 여러 가지 효과가 있습니다. 캡처된 편광판의 스핀에 대한 g-양자 방출의 비대칭. H. 반응에서 (n, g), 전하 방출 비대칭. 반응에서 화합물 상태가 붕괴하는 동안 입자(n, p) 또는 반응에서 가벼운(또는 무거운) 핵분열 단편 방출의 비대칭(n, p) 에프). 비대칭은 열 에너지 H에서 10 -4 -10 -3의 값을 갖습니다. 아르 자형-파동 중성자 공명 추가 실현. 이 복합 상태의 패리티 보존 구성 요소 형성 확률의 억제와 관련된 향상(작은 중성자 폭으로 인해 아르 자형-공진) 반대 패리티의 불순물 성분에 대해 에스-공명 메기. 여러 가지의 조합이다. 증폭 계수는 극도로 약한 효과가 핵 상호 작용의 값 특성으로 나타납니다.

중입자 수 위반 상호 작용. 이론적 인 모델 위대한 통일그리고 노동 조합중입자의 불안정성 - 경입자와 중간자로의 붕괴를 예측합니다. 이러한 붕괴는 원자핵의 일부인 가장 가벼운 바리온인 p와 n에서만 눈에 띌 수 있습니다. 바리온 수가 1만큼 변화하는 상호작용의 경우 D 비= 1이면 변환 H. 유형: n e + p - 또는 이상한 중간자를 방출하는 변환이 예상됩니다. 이러한 프로세스에 대한 검색은 여러 질량의 지하 감지기를 사용하여 실험에서 수행되었습니다. 천 톤. 이러한 실험을 바탕으로 바리온 수를 위반한 H.의 붕괴 시간은 10 32년 이상이라는 결론을 내릴 수 있습니다.

박사 D와의 가능한 상호 작용 유형 에= 2는 상호 변환 H의 현상으로 이어질 수 있습니다. 반중성자진공, 즉 진동 . 외부의 부재시 필드 또는 작은 값으로 H.와 반중성자의 상태는 질량이 동일하기 때문에 퇴화되어 초약 상호 작용조차도 이들을 혼합할 수 있습니다. 내선의 작음에 대한 기준입니다. 필드는 자석의 상호 작용 에너지의 작음입니다. 순간 H. magn. 시간에 의해 결정된 에너지와 비교한 필드(n 및 n ~ 부호가 반대인 자기 모멘트를 가짐) 티관측치 H.(불확실성 관계에 따라), D<=hT-하나 . 원자로 또는 기타 소스에서 H. 빔의 반중성자 생성을 관찰할 때 티는 탐지기까지의 비행 시간입니다. 빔의 반중성자 수는 비행 시간에 따라 2차적으로 증가합니다. /N N ~ ~ (티/t osc) 2 , 여기서 t osc - 진동 시간.

고유속 반응기로부터의 저온 H.빔의 생성 및 내에서의 생산을 관찰하기 위한 직접 실험은 한계 t osc > 10 7 s를 제공합니다. 다가오는 실험에서 우리는 t osc ~ 10 9 s 수준까지 감도의 증가를 기대할 수 있습니다. 제한 상황은 최대입니다. 빔 H.의 강도 및 검출기 kosmich에서 반중성자 현상의 모방. 광선.

박사 진동을 관찰하는 방법은 안정한 핵에서 형성될 수 있는 반중성자의 소멸을 관찰하는 것이다. 이 경우 결합 에너지 H. eff와 핵에서 나오는 반중성자의 상호 작용 에너지의 큰 차이로 인해. 관찰 시간은 ~ 10 -22 초가 되지만 많은 수의 관찰 핵(~ 10 32)이 H 빔 실험과 비교하여 감도 감소를 부분적으로 보상합니다. 상호 작용의 정확한 유형에 대한 무지에 따라 약간의 불확실성 핵 내부의 반중성자, 그 t osc > (1-3) . 10 7p. 생물. 이 실험에서 t osc의 한계를 증가시키는 것은 공간의 상호작용으로 인한 배경에 의해 방해를 받습니다. 지하 탐지기에 핵이 있는 중성미자.

D로 핵자 붕괴를 검색한다는 점에 유의해야 합니다. 비= 1이고 -진동에 대한 검색은 근본적으로 다르기 때문에 독립적인 실험입니다. 상호 작용의 유형.

중력 상호작용 H. 중성자는 중력장으로 떨어지는 몇 안 되는 소립자 중 하나입니다. 지구의 장은 실험적으로 관찰할 수 있습니다. H.에 대한 직접 측정은 0.3%의 정확도로 수행되며 거시적과 다르지 않습니다. 컴플라이언스 문제 남아 등가 원리(관성 및 중력 질량의 방정식) H. 및 양성자.

가장 정확한 실험은 cf가 다른 몸체에 대해 Et-vesh 방법으로 수행되었습니다. 관계 값 A/Z, 어디 하지만- 에. 방, 지- 핵의 전하(초기 전하의 단위) 이자형). 이 실험으로부터 2·10 -9 의 수준에서 H. 및 양성자에 대한 자유 낙하의 동일한 가속도와 중력의 평등을 따릅니다. 및 ~10 -12 수준의 관성 질량.

중력 가속 및 감속은 극저온 H를 사용한 실험에서 널리 사용됩니다. 저온 및 극저온용 굴절계를 사용하면 물질에 대한 간섭성 산란 H.의 길이를 매우 정확하게 측정할 수 있습니다.

H. 우주론 및 천체 물리학

현대에 따르면 Hot Universe 모델의 표현(참조. 뜨거운 우주 이론) 양성자와 H.를 포함한 바리온의 형성은 우주 생명의 첫 몇 분 안에 발생합니다. 미래에는 붕괴할 시간이 없었던 H.의 특정 부분이 4 He의 형성과 함께 양성자에 의해 포획된다. 이때 수소와 4He의 비율은 70~30중량%이다. 별의 형성과 진화 과정에서, 핵합성철핵까지. 더 무거운 핵의 형성은 중성자 별의 탄생과 함께 초신성 폭발의 결과로 발생하여 천이 가능성을 만듭니다. H. 핵종에 의한 포획. 동시에, 소위의 조합. 에스-프로세스 - 연속적인 포획 사이에 b-붕괴로 H.의 느린 포획 아르 자형-프로세스 - 빠른 팔로우. 메인에서 별이 폭발하는 동안 캡처하십시오. 관찰된 것을 설명할 수 있다 풍부한 요소우주에서 사물.

우주의 주요 구성 요소에서 H. 광선은 불안정성으로 인해 아마도 없을 것입니다. H.는 지구 표면 근처에서 형성되어 우주로 확산됩니다. 공간과 붕괴는 분명히 전자 및 양성자 구성 요소의 형성에 기여합니다. 방사선 벨트지구.

문학.: Gurevich I. S., Tarasov L. V., 저에너지 중성자의 물리학, M., 1965; 알렉산드로프 유.A.,. 중성자의 기본 속성, 2nd ed., M., 1982.

양성자, 중성자 및 전자를 찾는 방법에 대해 이야기합시다. 원자에는 세 가지 유형의 기본 입자가 있으며 각각 고유한 기본 전하인 질량을 가지고 있습니다.

핵의 구조

양성자, 중성자 및 전자를 찾는 방법을 이해하려면 원자의 주요 부분이라고 상상해보십시오. 핵 내부에는 핵자라고 불리는 양성자와 중성자가 있습니다. 핵 내부에서 이러한 입자는 서로 통과할 수 있습니다.

예를 들어, 양성자, 중성자 및 전자를 찾으려면 일련 번호를 알아야 합니다. 주기율표를 이끄는 것이이 요소라는 것을 고려하면 핵에는 하나의 양성자가 포함됩니다.

원자핵의 지름은 원자 전체 크기의 1만분의 1이다. 그것은 전체 원자의 대부분을 포함합니다. 핵의 질량은 원자에 존재하는 모든 전자의 합보다 수천 배 더 큽니다.

입자 특성화

원자에서 양성자, 중성자 및 전자를 찾는 방법을 고려하고 그 특징에 대해 알아봅니다. 양성자는 수소 원자의 핵에 해당하는 것입니다. 그 질량은 전자를 1836배 초과합니다. 주어진 단면의 도체를 통과하는 전기의 단위를 결정하려면 전하를 사용하십시오.

각 원자는 핵에 특정 수의 양성자를 가지고 있습니다. 주어진 요소의 화학적 및 물리적 특성을 특성화하는 상수 값입니다.

탄소 원자에서 양성자, 중성자 및 전자를 찾는 방법은 무엇입니까? 이 화학 원소의 원자 번호는 6이므로 핵에는 6개의 양성자가 포함됩니다. 행성계에 따르면 6개의 전자가 핵 주위의 궤도를 돌고 있습니다. 탄소 값(12)에서 양성자 수(6)를 뺀 값에서 중성자 수를 결정하려면 6개의 중성자를 얻습니다.

철 원자의 경우 양성자 수는 26개에 해당합니다. 즉, 이 원소는 주기율표에서 26번째 일련 번호를 갖습니다.

중성자는 전기적으로 중성인 입자로 자유 상태에서는 불안정합니다. 중성자는 자발적으로 양전하를 띤 양성자로 변하면서 반중성미자와 전자를 방출할 수 있습니다. 평균 반감기는 12분입니다. 질량수는 원자핵 안에 있는 양성자와 중성자의 수의 합이다. 이온에서 양성자, 중성자 및 전자를 찾는 방법을 알아 보겠습니다. 원자가 다른 원소와 화학적 상호 작용 중에 양의 산화 상태를 얻으면 그 안의 양성자와 중성자의 수는 변하지 않고 전자만 작아집니다.

결론

원자의 구조에 관한 여러 이론이 있었지만 그 중 어느 것도 실행 가능하지 않았습니다. Rutherford가 만든 버전 이전에는 핵 내부의 양성자와 중성자의 위치와 원형 궤도에서 전자의 회전에 대한 자세한 설명이 없었습니다. 원자의 행성 구조 이론이 출현한 후 연구자들은 원자의 소립자 수를 결정할 수 있을 뿐만 아니라 특정 화학 원소의 물리적, 화학적 특성을 예측할 수 있는 기회를 갖게 되었습니다.

현대 물리학에 따르면 전체 물질 세계는 양성자, 중성자 및 전자의 세 가지 기본 입자로 구성됩니다. 또한 과학에 따르면 우주에는 다른 "기본"물질 입자가 있으며 그 이름은 분명히 표준보다 많습니다. 동시에 우주의 존재와 진화에서 이러한 다른 "소립자"의 기능은 명확하지 않습니다.

소립자에 대한 또 다른 해석을 고려하십시오.

물질의 기본 입자는 양성자뿐입니다. 중성자와 전자를 포함한 다른 모든 "원소 입자"는 양성자의 파생물일 뿐이며 우주의 진화에서 아주 미미한 역할을 합니다. 그러한 "소립자"가 어떻게 형성되는지 생각해 봅시다.

우리는 기사 ""에서 물질의 소립자 구조를 자세히 조사했습니다. 소립자에 대해 간단히:

  • 물질의 소립자는 공간에서 길쭉한 실의 형태를 가지고 있습니다.
  • 소립자는 늘일 수 있습니다. 늘어나는 과정에서 소립자 내부의 물질 밀도가 떨어집니다.
  • 물질의 밀도가 절반으로 떨어지는 소립자의 부분을 우리는 물질 양자 .
  • 운동하는 과정에서 소립자는 지속적으로 에너지를 흡수(접힘, )한다.
  • 에너지 흡수점( 전멸 포인트 )은 소립자의 운동 벡터의 끝에 있다.
  • 보다 정확하게는 물질의 활성 양자의 끝부분에 있습니다.
  • 에너지를 흡수하는 소립자는 전진 운동의 속도를 지속적으로 증가시킵니다.
  • 물질의 기본 입자는 쌍극자입니다. 입자의 앞부분(움직이는 방향)에 인력이 집중되고, 뒷부분에 반발력이 집중되는 방식.

우주에서 기본적이라는 속성은 이론적으로 물질의 밀도를 0으로 줄일 수 있는 가능성을 의미합니다. 그리고 이것은 차례로 기계적 파열의 가능성을 의미합니다. 물질의 소립자의 파열 위치는 물질의 밀도가 0인 단면으로 나타낼 수 있습니다.

소멸(에너지 흡수) 과정에서 기본 입자인 접힘 에너지는 공간에서 병진 운동의 속도를 지속적으로 증가시킵니다.

은하계의 진화는 결국 물질의 소립자를 서로에게 찢는 효과를 줄 수 있는 순간으로 이끈다. 한 입자가 부두로 가는 배처럼 천천히 부드럽게 다른 입자에 접근할 때 소립자는 평행 코스에서 만나지 않을 수 있습니다. 그들은 공간과 반대 궤적에서 만날 수 있습니다. 그러면 강한 충돌과 결과적으로 소립자의 붕괴가 거의 불가피합니다. 그들은 파열로 이어지는 매우 강력한 에너지 섭동의 파도에 빠질 수 있습니다.

물질의 소립자의 파열의 결과로 형성된 "잔해"는 무엇일 수 있습니까?

외부 영향의 결과로 물질의 소립자 - 중수소 원자 -가 양성자와 중성자로 붕괴되는 경우를 생각해 봅시다.

쌍 구조의 파열은 연결 위치에서 발생하지 않습니다. -. 쌍 구조의 두 기본 입자 중 하나가 끊어집니다.

양성자와 중성자는 구조가 서로 다릅니다.

  • 양성자는 약간 짧아진(단절 후) 소립자이며,
  • 중성자 - 하나의 본격적인 소립자와 "그루터기"로 구성된 구조 - 첫 번째 입자의 전면, 가벼운 팁.

본격적인 소립자는 구성에 "N"물질 양자라는 완전한 세트를 가지고 있습니다. 양성자는 "N-n" 물질 양자를 가지고 있습니다. 중성자는 "N + n" 양자를 가지고 있습니다.

양성자의 행동은 분명합니다. 물질의 최종 양자를 잃어버렸음에도 그는 적극적으로 에너지를 계속합니다. 새로운 최종 양자의 물질 밀도는 항상 소멸 조건에 해당합니다. 이 새로운 최종 물질 양자는 소멸의 새로운 지점이 됩니다. 일반적으로 양성자는 예상대로 작동합니다. 양성자의 속성은 모든 물리학 교과서에 잘 설명되어 있습니다. 그것은 "본격적인"대응물 인 본격적인 소립자보다 조금 더 가벼워 질 것입니다.

중성자는 다르게 행동합니다. 먼저 중성자의 구조를 고려하십시오. 그 "이상함"을 설명하는 것은 구조입니다.

기본적으로 중성자는 두 부분으로 구성됩니다. 첫 번째 부분은 전면 끝에 소멸점이 있는 본격적인 물질 소립자입니다. 두 번째 부분은 강력하게 단축된 첫 번째 기본 입자의 가벼운 "그루터기"로, 이중 구조가 파열된 후 남아 있으며 소멸 지점도 있습니다. 이 두 부분은 소멸 지점으로 연결됩니다. 따라서 중성자는 이중 소멸점을 갖는다.

사고의 논리는 뉴런의 이 두 가중치 부분이 다르게 행동할 것임을 시사합니다. 전체 중량의 소립자인 첫 번째 부분이 예상대로 자유 에너지를 소멸시키고 우주 공간에서 점차 가속된다면, 두 번째, 가벼운 부분은 더 빠른 속도로 자유 에너지를 소멸시키기 시작할 것입니다.

공간에서 물질의 기본 입자의 움직임은 다음과 같은 이유로 수행됩니다. 확산 에너지는 흐름에 빠진 입자를 끕니다. 물질의 질량이 덜한 입자일수록 에너지 흐름이 이 입자를 끌어당기는 것이 더 쉬울수록 이 입자의 속도는 더 빨라집니다. 활성 양자를 동시에 접는 에너지의 양이 많을수록 확산 에너지 흐름이 더 강력할수록 이러한 흐름이 입자를 따라 끌기가 더 쉽다는 것은 분명합니다. 우리는 종속성을 얻습니다. 공간에서 물질 입자의 병진 운동 속도는 활성 양자 물질의 질량에 비례하고 물질 입자의 총 질량에 반비례합니다 :

두 번째로 중성자의 가벼운 부분은 전체 무게의 소립자 질량보다 몇 배나 작은 질량을 가지고 있습니다. 그러나 활성 양자의 질량은 동일합니다. 즉, 그들은 같은 속도로 에너지를 소멸시킵니다. 우리는 다음을 얻습니다. 중성자의 두 번째 부분의 병진 운동 속도는 빠르게 증가하는 경향이 있으며 에너지를 더 빨리 소멸시키기 시작할 것입니다. (혼동을 일으키지 않기 위해 우리는 두 번째, 경량, 중성자의 일부를 전자라고 부를 것입니다.)

중성자의 그림

전자에 의해 동시에 소멸되는 급격히 증가하는 에너지 양은 중성자의 구성에 있는 동안 중성자의 불활성으로 이어집니다. 전자는 본격적인 소립자 인 "이웃"보다 더 많은 에너지를 소멸시키기 시작합니다. 일반적인 중성자 소멸 지점에서 아직 벗어날 수 없습니다. 강력한 인력이 간섭합니다. 결과적으로 전자는 공통 소멸점 뒤에서 "먹기" 시작합니다.

동시에 전자는 파트너에 대해 상대적으로 이동하기 시작하고 자유 에너지 농도는 이웃의 소멸 지점의 작용 영역으로 떨어집니다. 즉시이 농축을 "먹기" 시작합니다. 이러한 전자와 본격적인 입자의 "내부" 자원으로의 전환(소멸점 뒤의 자유 에너지 응축)은 중성자의 인력 및 반발력의 급격한 감소로 이어집니다.

중성자의 일반 구조로부터 전자의 이탈은 전체 중량 소립자에 대한 전자의 변위가 충분히 커지는 순간에 발생하며, 두 소멸점의 인력 결합을 끊으려는 힘이 초과하기 시작합니다. 이 소멸점의 인력은 두 번째로 중성자(전자)의 가벼운 부분으로 빠르게 날아갑니다.

결과적으로 중성자는 본격적인 소립자 - 양성자와 빛, 물질 소립자의 단축 부분 - 전자의 두 가지 단위로 붕괴됩니다.

현대 데이터에 따르면 단일 중성자의 구조는 약 15분 동안 존재합니다. 그런 다음 자발적으로 양성자와 전자로 붕괴됩니다. 이 15분은 중성자의 소멸과 "자유"를 위한 투쟁의 공통점에 대한 전자의 변위 시간입니다.

몇 가지 결과를 요약해 보겠습니다.

  • PROTON은 1점의 소멸이 있는 본격적인 물질 소립자 또는 가벼운 양자가 분리된 후 남아 있는 물질 소립자의 무거운 부분이다.
  • NEUTRON은 2개의 소멸점이 있는 이중 구조로 물질의 소립자와 다른 물질의 소립자의 앞부분인 빛으로 구성됩니다.
  • 전자 - 물질의 소립자의 파열의 결과로 형성된 빛 양자로 구성된 소멸 지점이 하나 있는 물질 소립자의 앞부분.
  • 과학이 인정하는 "양성자-중성자" 구조는 이중 소멸점을 갖는 두 개의 소립자의 구조인 중수소 원자(DEUTERIUM ATOM)입니다.

전자는 원자핵 주위를 도는 독립적인 소립자가 아니다.

과학이 생각하는 바와 같이 전자는 원자 구성에 있지 않습니다.

그리고 원자의 핵 자체는 물질의 독립적인 소립자 형태의 중성자가 없는 것처럼 자연에 존재하지 않습니다.

전자와 중성자는 외부 영향의 결과로 두 개의 불평등한 부분으로 부서진 후 두 개의 기본 입자의 쌍 구조의 파생물입니다. 모든 화학 원소의 원자 구성에서 양성자와 중성자는 표준 쌍 구조입니다. 두 개의 전체 중량 소립자 - 소멸점으로 결합된 두 개의 양성자.

현대 물리학에서는 양성자와 전자가 같으나 반대 전하를 띤다는 확고한 입장이 있습니다. 의심되는 바에 따르면, 이러한 반대 전하의 상호 작용의 결과로 서로 끌립니다. 꽤 논리적인 설명이다. 그것은 현상의 메커니즘을 올바르게 반영하지만 완전히 잘못되었습니다. 그 본질입니다.

소립자는 "전기장"의 형태로 특별한 형태의 물질이 없는 것처럼 양전하도 음전하도 없습니다. 그러한 "전기"는 현재의 상황을 설명할 수 없는 인간의 발명품입니다.

서로에 대한 "전기"와 전자는 실제로 우주 공간에서 전진 운동의 결과로 소멸 지점으로 향하는 에너지 흐름에 의해 생성됩니다. 그들이 서로 끌어 당기는 힘의 작용 영역에 빠질 때. 크기는 같지만 전하가 반대인 상호작용처럼 보입니다.

"유사한 전하", 예: 두 개의 양성자 또는 두 개의 전자도 다른 설명을 합니다. 반발은 입자 중 하나가 다른 입자의 반발력 작용 영역, 즉 소멸 지점 뒤의 에너지 응축 영역에 들어갈 때 발생합니다. 우리는 이전 기사에서 이것을 다루었습니다.

상호 작용 "양성자 - 반양성자", "전자 - 양전자"도 설명이 다릅니다. 이러한 상호 작용을 통해 우리는 양자 또는 전자가 충돌 경로를 이동할 때 영의 상호 작용을 이해합니다. 이 경우 인력에 의한 상호 작용으로 인해 (각각의 반발 영역이 뒤에 있기 때문에 반발이 없음) 단단한 접촉이 발생합니다. 결과적으로 두 개의 양성자(전자) 대신 완전히 다른 "원소 입자"를 얻습니다. 이는 실제로 이 두 개의 양성자(전자)의 단단한 상호 작용의 파생물입니다.

물질의 원자 구조. 원자 모델

원자의 구조를 고려하십시오.

물질의 기본 입자인 중성자와 전자는 존재하지 않습니다. 이것은 우리가 위에서 논의한 것입니다. 따라서 원자의 핵과 전자 껍질이 없습니다. 이 오류는 물질의 구조에 대한 추가 연구에 강력한 장애물입니다.

물질의 유일한 기본 입자는 양성자뿐입니다. 모든 화학 원소의 원자는 두 개의 기본 물질 입자의 쌍 구조로 구성됩니다(쌍 구조에 더 많은 기본 입자가 추가되는 동위 원소 제외).

우리의 추가 추론을 위해 공통 소멸 지점의 개념을 고려할 필요가 있습니다.

물질의 소립자는 소멸점에 의해 서로 상호작용합니다. 이 상호작용은 물질 구조의 형성으로 이어집니다. 원자, 분자, 물리적 몸체... 공통 원자 소멸 지점, 공통 분자 소멸 지점...

GENERAL ANNIHILATION POINT - 물질 소립자의 2개의 단일 소멸점을 쌍 구조의 공통 소멸점으로 결합하거나 쌍 구조의 공통 소멸점을 화학 원소 원자의 공통 소멸점으로 결합하거나 공통 소멸 화학 원소의 원자 지점 - 분자의 공통 소멸 지점으로.

여기서 가장 중요한 것은 물질 입자의 결합이 하나의 통합 대상으로서 인력과 반발로 작용한다는 것입니다. 결국, 어떤 육체라도 이 육체의 소멸의 공통 지점으로 표현될 수 있습니다. 이 육체는 소멸의 단일 지점으로서 하나의 완전한 물리적 대상으로서 다른 육체를 자신에게 끌어당깁니다. 이 경우 우리는 중력 현상, 즉 육체 사이의 인력을 얻습니다.

은하의 발달 주기 단계에서 인력이 충분히 커지면 중수소 원자가 다른 원자의 구조로 통합되기 시작합니다. 새로운 소립자 쌍구조를 붙임으로써 물질의 소립자의 병진운동 속도가 증가함에 따라 화학원소의 원자가 순차적으로 형성된다. 중수소 원자에 물질.

통일은 순차적으로 발생합니다. 각각의 새로운 원자에서 물질의 기본 입자의 새로운 쌍 구조가 나타납니다(덜 자주는 단일 기본 입자). 우리에게 중수소 원자를 다른 원자 구조로 결합시키는 것은 무엇입니까?

  1. 원자 소멸의 공통점이 나타납니다. 이것은 우리의 원자가 하나의 통합 구조로서 다른 모든 원자 및 기본 입자와 인력 및 반발에 의해 상호 작용할 것임을 의미합니다.
  2. 자유 에너지의 밀도가 공간 외부의 자유 에너지 밀도를 여러 번 초과하는 원자 공간이 나타납니다. 원자 공간 내부의 단일 소멸점 뒤에 있는 매우 높은 에너지 밀도는 강하게 떨어질 시간이 없습니다. 기본 입자 사이의 거리가 너무 작습니다. 원자 내부 공간의 평균 자유 에너지 밀도는 우주 공간의 자유 에너지 밀도 상수 값보다 몇 배나 더 큽니다.

화학 원소의 원자, 화학 물질의 분자, 물리적 몸체의 구성에서 물질 입자와 몸체 사이의 가장 중요한 상호 작용 법칙이 나타납니다.

핵내, 화학, 전기, 중력 결합의 강도는 원자 내부의 소멸점 사이, 분자 내부 원자의 공통 소멸점 사이, 물리체 내부 분자의 공통 소멸점 사이, 물리체 사이의 거리에 따라 달라집니다. 공통 소멸 지점 사이의 거리가 좁을수록 이들 사이에 더 강력한 인력이 작용합니다.

다음 사항이 분명합니다.

  • 핵내 결합은 소립자 간의 상호작용과 원자 내의 쌍 구조 간의 상호작용을 의미합니다.
  • 화학 결합은 분자 구조에서 원자 간의 상호 작용을 의미합니다.
  • 전기적 연결을 통해 우리는 물리적 몸체, 액체, 가스 구성에서 분자 간의 상호 작용을 이해합니다.
  • 중력 결합은 신체 간의 상호 작용을 의미합니다.

두 번째 화학 원소인 헬륨 원자의 형성은 은하가 우주에서 충분히 빠른 속도로 가속될 때 발생합니다.두 중수소 원자의 인력이 큰 값에 도달하면 두 원자가 결합할 수 있는 거리에서 접근합니다. 헬륨 원자의 4중 구조.

은하의 진행 속도가 더 빨라지면 주기율표에 따라 후속 화학 원소의 원자가 형성됩니다. 동시에: 각 화학 원소의 원자 생성은 우주 공간에서 은하의 점진적 운동의 자체적이고 엄격하게 정의된 속도에 해당합니다. 그녀에게 전화하자 화학 원소 원자의 표준 형성 속도 .

헬륨 원자는 은하에서 수소 다음으로 두 번째로 생성되는 원자입니다. 그런 다음 은하의 전진 속도가 증가함에 따라 다음 중수소 원자가 헬륨 원자를 뚫고 나옵니다. 이것은 은하의 전진 운동 속도가 표준 리튬 원자 형성 속도에 도달했음을 의미합니다. 그러면 주기율표에 따라 베릴륨 원자, 탄소 원자 등의 표준 형성 속도에 도달합니다.

원자 모델

위의 다이어그램에서 다음을 볼 수 있습니다.

  1. 원자의 각 주기는 쌍 구조의 고리입니다.
  2. 원자의 중심은 항상 헬륨 원자의 4중 구조가 차지합니다.
  3. 같은 기간의 모든 쌍을 이루는 구조는 정확히 같은 평면에 있습니다.
  4. 주기 사이의 거리는 한 주기 내의 쌍 구조 사이의 거리보다 훨씬 큽니다.

물론 이것은 매우 단순화 된 계획이며 원자 구성의 모든 현실을 반영하지 않습니다. 예를 들어, 원자를 연결하는 각각의 새로운 쌍 구조는 원자가 부착된 기간의 나머지 쌍 구조를 대체합니다.

우리는 원자의 기하학적 중심 주위에 고리 형태로 기간을 구성하는 원리를 얻습니다.

  • 기간 구조는 하나의 평면에 구축됩니다. 이것은 은하의 모든 기본 입자의 병진 운동의 일반적인 벡터에 의해 촉진됩니다.
  • 같은 주기의 쌍 구조는 동일한 거리에서 원자의 기하학적 중심 주위에 구축됩니다.
  • 새로운 기간이 만들어지는 원자는 이 새로운 기간에 대해 단일 적분 시스템으로 동작합니다.

따라서 우리는 화학 원소의 원자 구성에서 가장 중요한 규칙성을 얻습니다.

엄밀히 결정된 수의 쌍 구조의 규칙성: 동시에, 원자 소멸의 공통점의 기하학적 중심으로부터 특정 거리에서, 물질의 기본 입자의 특정 수의 쌍 구조만이 위치될 수 있습니다.

즉, 주기율표의 두 번째, 세 번째 기간 - 각각 8개 원소, 네 번째, 다섯 번째 - 18개, 여섯 번째, 일곱 번째 - 서른두 번째. 원자의 직경이 증가하면 이후의 각 주기에서 쌍을 이루는 구조의 수가 증가할 수 있습니다.

이 패턴이 D.I. 멘델레예프.

화학 원소의 원자 내부의 각 주기는 그에 대해 단일 적분 시스템으로 작용합니다. 이것은 기간 사이의 거리의 점프에 의해 결정됩니다. 기간 내의 쌍 구조 사이의 거리보다 훨씬 큽니다.

불완전한 주기를 갖는 원자는 위의 규칙에 따라 화학적 활성을 나타낸다. 인력에 대한 원자의 인력과 반발력의 불균형이 있기 때문입니다. 그러나 마지막 쌍 구조가 추가되면 불균형이 사라지고 새 기간은 규칙적인 원의 형태를 취합니다. 이는 하나의 통합된 완전한 시스템이 됩니다. 그리고 우리는 불활성 기체의 원자를 얻습니다.

원자 구조를 구성하는 가장 중요한 패턴은 다음과 같습니다. 원자에는 평면 캐스케이드가 있습니다.구조 . 샹들리에 같은 것.

  • 동일한 주기의 쌍 구조는 원자의 병진 운동 벡터에 수직인 동일한 평면에 위치해야 합니다.
  • 동시에 원자의 마침표는 계단식으로 배열되어야 합니다.

이것은 두 번째 및 세 번째 기간(및 네 번째 - 다섯 번째, 여섯 번째 - 일곱 번째 기간)에서 동일한 수의 쌍 구조를 갖는 이유를 설명합니다(아래 그림 참조). 이러한 원자 구조는 기본 입자의 인력 및 반발력 분포의 결과입니다. 인력은 입자의 앞쪽(운동 방향) 반구에서 작용하고 반발력은 뒤쪽 반구에서 작용합니다..

그렇지 않으면 일부 쌍 구조의 소멸점 뒤에 있는 자유 에너지 클러스터가 다른 쌍 구조의 소멸점 인력 영역으로 떨어지고 원자는 필연적으로 떨어져 나갑니다.

아래에서 우리는 아르곤 원자의 개략적인 체적 이미지를 봅니다.

아르곤 원자 모델

아래 그림에서 원자의 두 주기(두 번째와 세 번째)의 "측면도"인 "섹션"을 볼 수 있습니다.

이것은 동일한 수의 쌍 구조(두 번째 - 세 번째, 네 번째 - 다섯 번째, 여섯 번째 - 일곱 번째)가 있는 기간에 원자 중심을 기준으로 한 쌍의 구조가 정확히 어떻게 배향되어야 하는지입니다.

소립자의 소멸점 뒤에 있는 응축 에너지의 양은 지속적으로 증가하고 있습니다. 이것은 공식에서 명확해집니다.

E 1 ~m(C+W)/2

E 2 ~m(C–W)/2

ΔE \u003d E 1 -E 2 \u003d m (C + W) / 2 - m (C - W) / 2

∆E~W×m

어디:

E 1 은 운동의 전반구에서 소멸점에 의해 감겨진(흡수된) 자유 에너지의 양입니다.

E 2 는 운동의 후방 반구로부터 접힌(흡수된) 소멸점의 자유 에너지의 양입니다.

ΔЕ는 소립자의 운동 전반구와 후반구에서 감겨진(흡수된) 자유 에너지의 양의 차이입니다.

W는 소립자의 이동 속도입니다.

여기에서 우리는 앞으로 움직이는 속도가 증가함에 따라 움직이는 입자의 소멸점 뒤에 있는 에너지 응축 질량이 지속적으로 증가하는 것을 볼 수 있습니다.

원자의 구조에서 이것은 각 후속 원자의 구조 이면에 있는 에너지 밀도가 기하급수적으로 증가한다는 사실에서 나타납니다. 전멸 포인트는 "철의 그립"으로 끌어당기는 힘으로 서로를 잡아줍니다. 동시에 증가하는 반발력은 원자의 쌍 구조를 서로로부터 점점 더 편향시킬 것입니다. 그래서 우리는 원자의 평평한 계단식 구조를 얻습니다.

원자 모양은 "바닥"이 헬륨 원자의 구조인 그릇 모양과 유사해야 합니다. 그리고 그릇의 "가장자리"는 마지막 기간입니다. "그릇의 굴곡"장소 : 두 번째 - 세 번째, 네 번째 - 다섯 번째, 여섯 번째 - 일곱 번째 기간. 이러한 "굽힘"은 동일한 수의 쌍을 이루는 구조로 다른 기간을 형성할 수 있도록 합니다.

헬륨 원자 모델

멘델레예프의 화학 원소 주기율표의 구성 주기와 행을 결정하는 것은 원자의 평평한 캐스케이드 구조와 쌍 구조의 고리 배열이며, 하나의 원자의 유사한 화학적 성질이 나타나는 주기성을 결정합니다. 주기율표의 행.

평면 - 원자의 계단식 구조는 자유 에너지 밀도가 높은 원자의 단일 공간 모양을 제공합니다.

  • 원자의 모든 쌍 구조는 원자의 중심 방향(또는 오히려: 원자의 기하학적 축에 위치한 점의 방향, 원자의 운동 방향)으로 배향됩니다.
  • 모든 개별 소멸 지점은 원자 내부의 주기 고리를 따라 위치합니다.
  • 모든 개별 자유 에너지 클러스터는 소멸 지점 뒤에 있습니다.

결과: 단일 고밀도 자유 에너지 농도, 그 경계는 원자의 경계입니다. 우리가 이해하는 이러한 경계는 과학에서 유카와 힘으로 알려진 힘의 작용의 경계입니다.

원자의 평면 캐스케이드 구조는 특정 방식으로 인력 및 반발력 영역의 재분배를 제공합니다. 우리는 이미 한 쌍의 구조에서 인력 및 반발력 영역의 재분배를 관찰합니다.

쌍 구조의 반발력의 작용 영역은 인력의 작용 영역(단일 소립자에 비해)으로 인해 증가합니다. 그에 따라 인력의 작용 영역이 감소합니다. (끌어당기는 힘의 작용 영역은 감소하지만 힘 자체는 감소하지 않습니다). 원자의 평평한 캐스케이드 구조는 원자의 반발력의 작용 영역을 훨씬 더 크게 증가시킵니다.

  • 각각의 새로운 기간과 함께 반발력의 작용 영역은 완전한 공을 형성하는 경향이 있습니다.
  • 인력의 작용 영역은 직경이 계속 감소하는 원뿔이 될 것입니다.

원자의 새로운 주기를 구성할 때 규칙성을 하나 더 추적할 수 있습니다. 한 주기의 모든 쌍 구조는 주기의 쌍 구조 수에 관계없이 원자의 기하학적 중심에 대해 엄격하게 대칭으로 위치합니다..

결합하는 각각의 새로운 쌍 구조는 해당 주기의 다른 모든 쌍 구조의 위치를 ​​변경하여 주기에서 이들 사이의 거리가 항상 서로 동일하도록 합니다. 이 거리는 다음 쌍 구조가 추가되면 감소합니다. 화학 원소의 원자의 불완전한 외부주기는 그것을 화학적으로 활성화시킵니다.

한 주기 내에서 쌍을 이루는 입자 사이의 거리보다 훨씬 더 큰 주기 사이의 거리는 주기를 서로 상대적으로 독립적으로 만듭니다.

원자의 각 주기는 다른 모든 주기와 관련이 있으며 전체 원자는 독립적인 전체 구조입니다.

이것은 원자의 화학적 활성이 원자의 마지막 주기에 의해서만 결정되는 거의 100%임을 결정합니다. 완전히 채워진 마지막 기간은 원자의 반발력의 최대 채워진 영역을 제공합니다. 원자의 화학적 활성은 거의 0입니다. 원자는 공처럼 다른 원자를 밀어냅니다. 여기서 가스가 보입니다. 그리고 단순한 가스가 아니라 불활성 가스입니다.

새로운 시대의 첫 번째 쌍 구조의 추가는 이 목가적인 그림을 바꿉니다. 반발력 및 인력의 작용 영역 분포는 인력에 유리하게 변경됩니다. 원자는 화학적으로 활성화됩니다. 이것은 알칼리 금속 원자입니다.

각각의 다음 쌍 구조가 추가됨에 따라 원자의 인력 및 반발력 분포 구역의 균형이 변경됩니다. 반발력 구역이 증가하고 인력 구역이 감소합니다. 그리고 각각의 다음 원자는 약간 덜 금속이 되고 조금 더 비금속이 됩니다.

원자의 평평한 캐스케이드 형태, 인력 및 반발력의 작용 영역의 재분배는 우리에게 다음을 제공합니다. 충돌 과정에서도 다른 원자와 만나는 화학 원소의 원자는 반드시 영역에 떨어집니다. 이 원자의 반발력의 작용. 그리고 그것은 스스로를 파괴하지 않으며 이 다른 원자를 파괴하지도 않습니다.

이 모든 것이 우리를 놀라운 결과로 이끕니다. 화학 원소의 원자는 서로 화합물로 들어가 분자의 3차원 구조를 형성합니다. 원자의 평평한 계단식 구조와 대조됩니다. 분자는 원자의 안정적인 3차원 구조입니다.

원자와 분자 내부의 에너지 흐름을 고려하십시오.

우선, 우리는 소립자가 순환적으로 에너지를 흡수한다는 점에 주목합니다. 즉, 주기의 전반부에서 소립자는 가장 가까운 공간에서 에너지를 흡수합니다. 여기에 자유 에너지가 없는 공간이 형성됩니다.

주기의 후반부에 더 먼 환경의 에너지가 결과적인 공백을 즉시 채우기 시작합니다. 즉, 우주에는 소멸 지점으로 향하는 에너지 흐름이 있습니다. 입자는 병진 운동의 양의 운동량을 받습니다. 그리고 입자 내부의 결합 에너지는 밀도를 재분배하기 시작합니다.

여기서 우리는 무엇에 관심이 있습니까?

소멸 주기는 에너지 흡수 단계와 에너지 이동 단계(공극 채우기)의 두 단계로 나누어지기 때문에 소멸 지점 영역의 평균 에너지 흐름 속도는 대략적으로 다음과 같이 감소합니다. 둘.

그리고 매우 중요한 것은:

원자, 분자, 육체의 구성에서 매우 중요한 규칙성이 나타납니다. 다음과 같은 모든 물질 구조의 안정성: 쌍을 이루는 구조 - 중수소 원자, 원자 주변의 개별 주기, 원자, 분자, 물리적 몸체는 소멸 과정의 엄격한 질서에 의해 보장됩니다..

이걸 고려하세요.

  1. 쌍 구조에 의해 생성된 에너지 흐름. 쌍 구조에서 소립자는 동시에 에너지를 소멸시킵니다. 그렇지 않으면 기본 입자가 서로의 소멸점 뒤에 있는 에너지 농도를 "먹는" 것입니다. 우리는 쌍 구조의 명확한 파동 특성을 얻습니다. 또한 소멸 과정의 주기적인 특성으로 인해 여기의 평균 에너지 흐름 속도가 절반으로 떨어집니다.
  2. 에너지는 원자 내에서 흐릅니다. 원리는 동일합니다. 동일한 기간의 모든 쌍을 이루는 구조는 동기식으로 에너지를 소멸시켜야 합니다. 유사하게, 원자 내의 소멸 과정은 기간 사이에 동기화되어야 합니다. 모든 비동기는 원자의 파괴로 이어집니다. 여기에서 동기화는 약간 다를 수 있습니다. 원자의 주기는 에너지를 파동에서 차례로 차례로 소멸시킨다고 가정할 수 있습니다.
  3. 에너지는 물질인 분자 내부로 흐릅니다. 분자 구조에서 원자 사이의 거리는 원자 내부의 주기 사이의 거리보다 몇 배나 큽니다. 또한 분자는 벌크 구조를 가지고 있습니다. 모든 신체와 마찬가지로 3차원 구조를 가지고 있습니다. 여기서 소멸 과정의 동시성은 일관성이 있어야 한다는 것이 분명합니다. 주변에서 중앙으로 또는 그 반대로: 중앙에서 주변으로 - 원하는 대로 계산합니다.

동시성의 원리는 우리에게 두 가지 더 많은 규칙성을 제공합니다.

  • 원자, 분자, 육체 내부의 에너지 흐름 속도는 우주 공간의 에너지 이동 속도 상수보다 훨씬 적습니다. 이 패턴은 전기의 과정을 이해하는 데 도움이 됩니다.
  • 우리가 보는 구조(연속적으로: 소립자, 원자, 분자, 물리적 몸체)가 클수록 파동 특성의 파장이 더 커집니다. 이것은 물리적 몸체에도 적용됩니다. 물리적 몸체의 질량이 클수록 파장이 커집니다.

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중성자 전하는 0입니다. 결과적으로 중성자는 원자핵의 전하 크기에서 역할을 하지 않습니다. 크롬의 일련 번호는 동일한 값과 같습니다.

양성자 전하 qp e 중성자 전하가 0입니다.

이 경우 예상대로 중성자의 전하가 0이고 양성자의 전하가 1임을 쉽게 알 수 있습니다. 8과 10의 두 가족에 포함된 모든 바리온을 얻습니다. 중간자는 쿼크와 ​​반쿼크로 구성된다. 막대는 반쿼크를 나타냅니다. 그들의 전하는 상응하는 쿼크의 전하와 부호가 다르다. 이상한 쿼크는 파이 중간자에 들어가지 않습니다. 파이 중간자는 이미 말했듯이 이상한 입자이며 스핀은 0입니다.

양성자의 전하는 전자의 전하와 같고 중성자의 전하는 총알과 같기 때문에 강한 상호 작용이 꺼지면 양성자와 전자기장 A의 상호 작용이 일반적인 상호 작용이됩니다 Dirac 입자의 - Yp / V. 중성자는 전자기 상호 작용이 없습니다.

명칭: 67 - 전자와 양성자의 전하 차이; q는 중성자 전하입니다. qg는 전자 전하의 절대값입니다.


핵은 양전하를 띤 소립자로 구성되어 있습니다. 즉, 전하를 띠지 않는 양성자와 중성자입니다.

물질의 구조에 대한 현대 아이디어의 기초는 양전하를 띤 양성자와 무전하 중성자로 구성되어 양전하를 띤 핵을 형성하고 핵 주위를 회전하는 음전하를 띤 전자로 구성된 물질 원자의 존재에 대한 진술입니다. 이 이론에 따르면 전자의 에너지 준위는 본질적으로 이산적이며 전자에 의한 일부 추가 에너지의 손실 또는 획득은 한 허용 에너지 준위에서 다른 허용 에너지 준위로의 전환으로 간주됩니다. 이 경우, 전자 에너지 준위의 불연속적인 특성은 한 에너지 준위에서 다른 에너지 준위로 전환하는 동안 전자에 의한 동일한 이산 에너지 흡수 또는 방출의 이유가 됩니다.

우리는 원자 또는 분자의 전하가 스칼라 합 q Z (q Nqn, 여기서 Z는 전자-양성자 쌍의 수, (q qp - qe는 전자와 양성자의 전하의 차이)에 의해 완전히 결정된다고 가정했습니다. , N은 중성자의 수이고 qn은 중성자의 전하입니다.

핵 전하는 양성자 Z의 수에 의해서만 결정되며 질량 수 A는 양성자와 중성자의 총 수와 일치합니다. 중성자의 전하가 0이기 때문에 쿨롱 법칙에 따라 두 중성자 사이는 물론 양성자와 중성자 사이에도 전기적 상호작용이 없습니다. 동시에 두 양성자 사이에 전기적인 반발력이 작용합니다.


또한 측정 정확도의 한계 내에서 전하 보존 법칙이 준수되지 않는 단일 충돌 프로세스가 등록된 적이 없습니다. 예를 들어 균일한 전기장에서 중성자의 융통성이 없기 때문에 중성자 전하를 정확도 1(전자 전하의 H7)로 0으로 간주할 수 있습니다.

우리는 이미 양성자의 자기 모멘트와 핵 자기 1개의 자기 모멘트의 차이가 놀라운 결과라고 말했습니다. 더 놀라운 것은 (전하가 없는 중성자에게도 자기 모멘트가 있는 것 같다.

이러한 힘은 물리학 과정의 이전 부분에서 고려한 어떤 유형의 힘으로도 축소되지 않는다는 것을 쉽게 알 수 있습니다. 실제로, 예를 들어 중력이 핵의 핵자 사이에 작용한다고 가정하면 알려진 양성자와 중성자 질량으로부터 입자당 결합 에너지가 무시할 수 있을 것이라고 쉽게 계산할 수 있습니다. 이는 관찰된 것보다 1036배 작을 것입니다 실험적으로. 핵력의 전기적 성질에 대한 가정도 사라진다. 실제로 이 경우 단일 전하를 띤 양성자로 구성되고 중성자는 전하를 띠지 않는 안정적인 핵을 상상하는 것은 불가능합니다.

핵의 핵자 사이에 존재하는 강한 결합은 소위 핵력이라는 특수한 원자핵의 존재를 나타냅니다. 이러한 힘은 물리학 과정의 이전 부분에서 고려한 어떤 유형의 힘으로도 축소되지 않는다는 것을 쉽게 알 수 있습니다. 실제로, 예를 들어 중력이 핵의 핵자 사이에 작용한다고 가정하면 알려진 양성자와 중성자의 질량에서 입자당 결합 에너지가 무시할 수 있다는 것을 쉽게 계산할 수 있습니다. 실험적으로 관찰한 것입니다. 핵력의 전기적 성질에 대한 가정도 사라진다. 실제로 이 경우 단일 전하를 띤 양성자로 구성되고 중성자는 전하를 띠지 않는 안정적인 핵을 상상하는 것은 불가능합니다.

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