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어떤 가열 배터리 연결 방식이 더 나은지 - 옵션 및 연결 방법, 장점 및 단점. 어떤 가열 배터리 연결 방식이 더 나은지 - 옵션 및 연결 방법, 장점 및 단점 주요 연결 유형의 차이점

난방 시스템의 효율성은 주로 난방 배터리 연결 방식의 유능한 선택에 달려 있습니다. 적은 연료 소비로 라디에이터가 최대 열량을 생성할 수 있는 경우에 이상적입니다. 아래 자료에서 우리는 아파트 건물의 난방용 라디에이터의 연결 방식은 무엇인지, 각각의 특성은 무엇이며 특정 옵션을 선택할 때 고려해야 할 요소에 대해 설명합니다.

라디에이터 효율에 영향을 미치는 요인

난방 시스템의 주요 요구 사항은 물론 효율성과 경제성입니다. 따라서 특정 생활 공간의 모든 미묘함과 특징을 놓치지 않도록 디자인에 신중하게 접근해야 합니다. 유능한 프로젝트를 만들 수 있는 기술이 충분하지 않은 경우 이미 자신을 입증하고 고객으로부터 긍정적인 피드백을 받은 전문가에게 이 작업을 맡기는 것이 좋습니다. 특정 라디에이터 연결 방법을 권장하는 친구의 조언에 의존하는 것은 가치가 없습니다. 각각의 경우 초기 조건이 다르기 때문입니다. 즉, 한 사람에게 효과가 있는 것이 다른 사람에게도 반드시 효과가 있는 것은 아닙니다.

그러나 난방 라디에이터에 대한 배관을 직접 처리하려면 다음 요소에주의하십시오.

  • 라디에이터의 크기 및 화력;
  • 집 안에 난방 장치 배치;
  • 연결 다이어그램.

현대 소비자는 다양한 난방 장치 모델을 선택할 수 있습니다. 이들은 다양한 재료로 만들어진 힌지 라디에이터와 주각 또는 바닥 대류 난방기입니다. 그들 사이의 차이점은 크기와 모양뿐만 아니라 공급 방법 및 열 전달 정도입니다. 이러한 모든 요소는 난방 라디에이터 연결 옵션 선택에 영향을 미칩니다.

가열 된 방의 크기, 건물 외벽의 절연 층이 있는지 여부, 전원 및 라디에이터 제조업체에서 권장하는 연결 유형에 따라 이러한 장치의 수와 치수가 달라집니다. .

일반적으로 라디에이터는 창문 아래 또는 그 사이의 교각에 배치됩니다. 창문이 서로 멀리 떨어져 있고 모서리 또는 방의 빈 벽을 따라 욕실, 복도, 식료품 저장실에서 , 종종 아파트 건물의 계단통에 있습니다.

라디에이터에서 방으로 열 에너지를 전달하려면 제품과 벽 사이에 특수 반사 스크린을 부착하는 것이 좋습니다. 이러한 스크린은 열 반사 호일 재료(예: penofol, isospan 또는 기타)로 만들 수 있습니다.


가열 배터리를 가열 시스템에 연결하기 전에 설치의 일부 기능에주의하십시오.

  • 한 주택 내에서 모든 배터리의 배치 수준은 동일해야합니다.
  • convectors의 갈비뼈는 수직으로 향해야합니다.
  • 라디에이터의 중간은 창의 중심점과 일치해야 하거나 오른쪽 또는 왼쪽으로 2cm 이동할 수 있습니다.
  • 배터리의 총 길이는 창 개구부 너비의 75% 이상이어야 합니다.
  • 창틀에서 라디에이터까지의 거리는 최소 5cm 이상이어야 하며 기기와 바닥 사이에는 최소 6cm의 공간이 있어야 합니다. 10~12cm 정도 남겨두는 것이 좋습니다.

배터리의 열 전달뿐만 아니라 열 손실 수준은 아파트 건물의 난방 라디에이터를 연결하는 올바른 방법 선택에 달려 있습니다.

아파트 소유자가 친구의 추천에 따라 난방 시스템을 조립하고 연결하는 것은 드문 일이 아닙니다. 이 경우 결과는 예상보다 훨씬 나쁩니다. 즉, 설치 과정에서 실수가 발생했거나 장치의 전원이 특정 방을 데우기에 충분하지 않거나 난방 파이프를 배터리에 연결하는 방식이 이 집에 적합하지 않음을 의미합니다.

주요 배터리 연결 유형의 차이점

난방 라디에이터의 모든 가능한 연결 유형은 배관 유형이 다릅니다. 하나 또는 두 개의 파이프로 구성될 수 있습니다. 차례로, 각 옵션에는 수직 라이저 또는 수평선이 있는 시스템으로 나누는 것이 포함됩니다. 꽤 자주 아파트 건물의 난방 시스템의 수평 배선이 사용되며 잘 입증되었습니다.

파이프를 라디에이터에 연결하는 옵션에 따라 연결 방식이 직접적으로 달라집니다. 단일 파이프 및 2 파이프 회로가있는 난방 시스템에서는 라디에이터를 연결하는 아래쪽, 측면 및 대각선 방법이 사용됩니다. 어떤 옵션을 선택하든 가장 중요한 것은 고품질 난방을 위해 충분한 열이 실내로 유입된다는 것입니다.


설명된 유형의 파이프 배선을 T자형 연결 시스템이라고 합니다. 그러나 또 다른 다양성이 있습니다. 이것은 컬렉터 회로 또는 빔 배선입니다. 그것을 사용할 때 가열 회로는 각 라디에이터에 별도로 배치됩니다. 이와 관련하여 컬렉터 유형의 배터리 연결은 이러한 연결을 구현하기 위해 많은 파이프가 필요하기 때문에 비용이 더 많이 듭니다. 또한, 그들은 방 전체를 통과할 것입니다. 그러나 일반적으로 이러한 경우 난방 회로는 바닥에 놓여 있으며 실내를 망치지 않습니다.

설명 된 수집기 연결 방식은 많은 수의 파이프가 있다고 가정하지만 난방 시스템 설계 중에 점점 더 많이 사용됩니다. 특히, 이러한 유형의 라디에이터 연결은 물 "따뜻한 바닥"을 만드는 데 사용됩니다. 추가 열원으로 사용되거나 주요 열원으로 사용됩니다. 모두 프로젝트에 따라 다릅니다.

단일 파이프 방식

예외없이 모든 라디에이터가 하나의 파이프 라인에 연결된 단일 파이프 가열 시스템이 호출됩니다. 동시에 입구에서 가열 된 냉각수와 리턴에서 냉각 된 냉각수는 동일한 파이프를 따라 이동하여 점차적으로 모든 가열 장치를 통과합니다. 이 경우 파이프의 내부 섹션이 주요 기능을 수행하기에 충분하다는 것이 매우 중요합니다. 그렇지 않으면 모든 난방이 비효율적입니다.

단일 파이프 회로가 있는 난방 시스템에는 특정 장단점이 있습니다. 그러한 시스템이 파이프를 깔고 난방 기구를 설치하는 비용을 크게 줄일 수 있다고 믿는 것은 잘못된 것입니다. 사실 시스템은 많은 미묘함을 고려하여 제대로 연결된 경우에만 효과적으로 작동합니다. 그렇지 않으면 아파트를 제대로 데울 수 없습니다.


단일 파이프 난방 시스템의 배치에서 절감 효과는 실제로 발생하지만 수직 공급 라이저를 사용하는 경우에만 가능합니다. 특히, 5층집에서는 자재를 절약하기 위해 이 배선 옵션을 자주 사용합니다. 이 경우 가열된 냉각수는 메인 라이저를 통해 위쪽으로 공급되어 다른 모든 라이저에 분배됩니다. 회로의 뜨거운 물은 위에서 시작하여 각 층의 라디에이터를 점차적으로 통과합니다.

냉각수가 낮은 층에 도달함에 따라 온도가 점차 감소합니다. 온도차를 보상하기 위해 더 넓은 면적의 라디에이터가 낮은 층에 설치됩니다. 단일 파이프 난방 시스템의 또 다른 특징은 모든 라디에이터에 바이패스를 설치하는 것이 좋습니다. 수리가 필요한 경우 전체 시스템을 중지하지 않고 배터리를 쉽게 제거할 수 있습니다.

수평 배선 방식에 따라 단관 회로로 가열하는 경우 냉각수의 이동이 관련되거나 막힐 수 있습니다. 이러한 시스템은 최대 30m 길이의 파이프 라인에서 자체적으로 입증되었으며 동시에 연결된 라디에이터의 수는 4-5 개가 될 수 있습니다.

2관 난방 시스템

이중 파이프 회로 내부에서 냉각수는 두 개의 개별 파이프라인을 통해 이동합니다. 그 중 하나는 뜨거운 냉각수를 공급하는 흐름에 사용되고 다른 하나는 가열 탱크로 이동하는 냉각수를 사용하는 복귀 흐름에 사용됩니다. 따라서 하단 연결 또는 다른 유형의 타이 인으로 난방 라디에이터를 설치할 때 거의 동일한 온도의 물이 들어가기 때문에 모든 배터리가 고르게 예열됩니다.

낮은 연결로 배터리를 연결할 때와 다른 방식을 사용할 때 2 파이프 회로가 가장 적합하다는 점은 주목할 가치가 있습니다. 사실 이러한 유형의 연결은 최소한의 열 손실을 제공합니다. 물 순환 계획은 연결되고 막다른 골목이 될 수 있습니다.


2배관 배선이 있는 경우 사용하는 라디에이터의 열 성능을 조정할 수 있음을 유의하시기 바랍니다.

개인 주택의 일부 소유자는 2 파이프 유형의 라디에이터 연결이 있는 프로젝트를 구현하는 데 더 많은 파이프가 필요하기 때문에 훨씬 더 비싸다고 생각합니다. 그러나 더 자세히 살펴보면 비용이 단일 파이프 시스템의 배열보다 훨씬 높지 않은 것으로 나타났습니다.

사실 단일 파이프 시스템은 단면이 크고 라디에이터가 큰 파이프가 있음을 의미합니다. 동시에 2 파이프 시스템에 필요한 얇은 파이프의 가격은 훨씬 저렴합니다. 또한 냉각수 순환이 개선되고 열 손실이 최소화되어 결국 불필요한 비용이 발생합니다.

2 파이프 시스템의 경우 알루미늄 난방 라디에이터를 연결하는 데 여러 옵션이 사용됩니다. 연결은 대각선, 측면 또는 하단이 될 수 있습니다. 이 경우 수직 및 수평 조인트의 사용이 허용됩니다. 효율성 측면에서 대각선 연결이 최상의 옵션으로 간주됩니다. 동시에 열은 최소한의 손실로 모든 가열 장치에 고르게 분배됩니다.

측면 또는 단면 연결 방법은 단일 파이프 및 2 파이프 배선 모두에서 동등하게 성공적으로 사용됩니다. 주요 차이점은 공급 및 반환 회로가 라디에이터의 한쪽으로 절단된다는 것입니다.

측면 연결은 수직 공급 라이저가 있는 아파트 건물에서 자주 사용됩니다. 측면 연결로 난방 라디에이터를 연결하기 전에 바이패스와 밸브를 설치해야 합니다. 이렇게 하면 전체 시스템을 종료하지 않고도 세척, 페인팅 또는 교체를 위해 배터리를 자유롭게 제거할 수 있습니다.

단면 타이인의 효율성은 5-6 섹션의 배터리에서만 최대라는 점에 유의하십시오. 라디에이터의 길이가 훨씬 길면 이러한 연결로 상당한 열 손실이 발생합니다.

하단 배관 옵션의 특징

일반적으로 방의 내부를 방해하지 않도록 바닥이나 벽에 보이지 않는 난방 파이프를 숨겨야하는 경우 바닥 연결부가있는 라디에이터가 연결됩니다.

판매시 제조업체가 난방 라디에이터에 더 적은 공급을 제공하는 많은 난방 장치를 찾을 수 있습니다. 다양한 크기와 구성으로 제공됩니다. 동시에 배터리를 손상시키지 않으려면 하나 또는 다른 모델의 장비를 연결하는 방법이 규정되어 있는 제품 여권을 살펴보는 것이 좋습니다. 일반적으로 볼 밸브는 배터리 연결 장치에 제공되어 필요한 경우 제거할 수 있습니다. 따라서 이러한 작업에 대한 경험이 없어도 지침을 사용하여 바이메탈 난방 라디에이터를 하단 연결부에 연결할 수 있습니다.


연결이 낮은 많은 현대식 라디에이터 내부의 물 순환은 대각선 연결과 동일한 방식으로 발생합니다. 이 효과는 히터 전체에 물의 통과를 보장하는 라디에이터 내부에 위치한 장애물로 인해 달성됩니다. 그 후 냉각된 냉각수가 리턴 회로로 들어갑니다.

자연 순환이 가능한 난방 시스템에서 라디에이터의 하단 연결은 바람직하지 않습니다. 그러나 이러한 연결 방식으로 인한 상당한 열 손실은 배터리의 화력 증가로 보상될 수 있습니다.

대각선 연결

우리가 이미 언급했듯이 라디에이터를 연결하는 대각선 방법은 가장 작은 열 손실이 특징입니다. 이 방식을 사용하면 뜨거운 냉각수가 라디에이터의 한쪽에서 들어와 모든 섹션을 통과한 다음 반대쪽에서 파이프를 통해 빠져 나옵니다. 이 유형의 연결은 1관 및 2관 난방 시스템 모두에 적합합니다.


라디에이터의 대각선 연결은 두 가지 버전으로 수행할 수 있습니다.

  1. 뜨거운 냉각수 흐름은 라디에이터의 상단 개구부로 들어간 다음 모든 섹션을 통과한 후 반대쪽의 하단 개구부에서 나옵니다.
  2. 냉각수는 한쪽의 바닥 구멍을 통해 라디에이터로 들어가고 위에서 반대쪽으로 흐릅니다.

배터리가 12개 이상의 많은 섹션으로 구성된 경우 대각선으로 연결하는 것이 좋습니다.

냉각수의 자연 및 강제 순환

파이프를 라디에이터에 연결하는 방법은 냉각수가 가열 회로 내부에서 어떻게 순환하는지에 달려 있다는 점은 주목할 가치가 있습니다. 자연 순환과 강제 순환의 두 가지 유형이 있습니다.

가열 회로 내부의 액체의 자연스러운 순환은 물리 법칙의 적용을 통해 이루어지며 추가 장비를 설치할 필요가 없습니다. 물을 열 운반체로 사용하는 경우에만 가능합니다. 부동액을 사용하면 파이프를 통해 자유롭게 순환할 수 없습니다.

자연 순환 난방에는 물을 가열하기 위한 보일러, 팽창 탱크, 공급 및 반환을 위한 2개의 파이프라인 및 라디에이터가 포함됩니다. 이 경우 작동하는 보일러는 점차적으로 물을 가열하여 라이저를 따라 팽창하고 이동하여 시스템의 모든 라디에이터를 통과합니다. 그런 다음 이미 냉각된 물은 중력에 의해 보일러로 다시 흐릅니다.


물의 자유로운 움직임을 보장하기 위해 수평 파이프는 냉각수의 이동 방향에 약간의 경사로 장착됩니다. 자연 순환 난방 시스템은 온도에 따라 물의 양이 달라지기 때문에 자체 조절됩니다. 물이 가열되면 순환 압력이 증가하여 실내의 균일한 난방을 보장합니다.

자연 유체 순환 시스템에서는 하단 연결부가 있는 라디에이터를 설치하고 2관 연결을 제공하며 1관 및 2관 회로에서 상단 배선 방식을 사용할 수도 있습니다. 일반적으로 이러한 유형의 순환은 작은 집에서만 수행됩니다.


공기 잠금 장치를 제거할 수 있는 공기 통풍구가 배터리에 제공되어야 합니다. 또는 라이저에 자동 통풍구가 장착될 수 있습니다. 예를 들어 지하실과 같이 난방 보일러를 난방실 수준 아래에 두는 것이 좋습니다.

집 면적이 100m 2를 초과하면 냉각수 순환 방법을 강제해야합니다. 이 경우 회로를 따라 부동액 또는 물의 이동을 보장하는 특수 순환 펌프를 설치해야 합니다. 펌프의 힘은 집의 크기에 따라 다릅니다.

순환 펌프는 공급 및 회수 파이프 모두에 장착할 수 있습니다. 공기 잠금 장치를 수동으로 제거하려면 파이프라인 상단에 자동 공기빼기를 설치하거나 각 라디에이터에 Mayevsky 탭을 제공하는 것이 매우 중요합니다.

순환 펌프의 사용은 수직 및 수평 유형의 라디에이터 연결이 있는 1관 및 2관 시스템 모두에서 정당화됩니다.

난방 라디에이터를 올바르게 연결하는 것이 중요한 이유

어떤 연결 방법과 라디에이터 유형을 선택하든 유능한 계산을 수행하고 장비를 올바르게 설치하는 것이 매우 중요합니다. 동시에 최상의 옵션을 선택하려면 특정 방의 특성을 고려하는 것이 중요합니다. 그러면 시스템은 가능한 한 효율적이 될 것이며 미래에 상당한 열 손실을 피할 것입니다.

큰 고가의 맨션에 난방 시스템을 조립하려면 설계를 전문가에게 맡기는 것이 좋습니다.

좁은 지역의 주택의 경우 배선도 선택 및 배터리 설치를 직접 처리 할 수 ​​​​있습니다. 특정 연결 방식의 품질을 고려하고 설치 작업의 기능을 연구하기만 하면 됩니다.

배관과 라디에이터는 동일한 재료로 만들어야 합니다. 예를 들어 플라스틱 파이프는 문제가 많기 때문에 주철 배터리에 연결할 수 없습니다.

따라서 특정 집의 기능을 고려하면 난방 라디에이터의 연결을 독립적으로 수행 할 수 있습니다. 파이프를 라디에이터에 연결하기 위해 잘 선택된 방식은 열 손실을 최소화하여 난방 장치가 최대 효율로 작동할 수 있도록 합니다.


원천: « 과학의 세계에서 » , 3호, 1983. 저자: Neville H. Fletcher 및 Susanna Thwaites

오르간의 장엄한 소리는 파이프의 컷을 통과하는 엄격하게 동기화된 공기 제트와 구멍에서 공명하는 공기 기둥의 상호 작용으로 인해 생성됩니다.

어떤 악기도 소리의 힘, 음색, 범위, 음조 및 장엄함 면에서 오르간과 비교할 수 없습니다. 많은 악기와 마찬가지로 오르간의 구조도 여러 세대에 걸쳐 경험과 지식을 천천히 축적해 온 숙련된 장인의 노력으로 끊임없이 개선되었습니다. XVII 세기 말까지. 몸은 기본적으로 현대적인 형태를 얻었습니다. 19세기의 가장 저명한 두 물리학자. Hermann von Helmholtz와 Lord Rayleigh는 소리 형성의 기본 메커니즘을 설명하는 반대 이론을 제시했습니다. 오르간 파이프, 그러나 필요한 도구와 도구가 부족하여 분쟁이 해결되지 않았습니다. 오실로스코프와 다른 현대 악기의 출현으로 장기의 작용 메커니즘을 자세히 연구하는 것이 가능해졌습니다. Helmholtz 이론과 Rayleigh 이론 모두 공기가 오르간 파이프로 강제되는 특정 압력에 대해 유효하다는 것이 밝혀졌습니다. 또한이 기사에서는 최근 연구 결과가 제시되며, 이는 많은 측면에서 교과서에 제공된 기관의 작용 메커니즘에 대한 설명과 일치하지 않습니다.

갈대나 다른 속이 빈 줄기로 조각한 파이프는 아마도 최초의 관악기였을 것입니다. 튜브의 열린 끝 부분을 가로질러 불거나, 튜브에 불어 넣어 입술로 진동하거나, 튜브 끝을 꼬집어서 공기를 불어넣어 벽을 진동시키면 소리가 납니다. 이 세 가지 유형의 단순한 관악기의 발달로 현대적인 플루트, 트럼펫 및 클라리넷이 탄생했으며, 이로부터 음악가는 상당히 넓은 주파수 범위의 소리를 낼 수 있습니다.

동시에, 각 튜브가 하나의 특정 음으로 들리도록 의도된 이러한 악기가 만들어졌습니다. 이러한 악기 중 가장 단순한 것은 플루트(또는 "Pan's 플루트")로, 일반적으로 길이가 다양한 약 20개의 파이프가 있으며 한쪽 끝은 닫혀 있고 다른 쪽 끝은 열려 있을 때 소리가 납니다. 이 유형의 가장 크고 복잡한 악기는 최대 10,000개의 파이프를 포함하는 오르간으로 오르간 연주자가 복잡한 기계 장치 시스템을 사용하여 제어합니다. 오르간은 고대로 거슬러 올라갑니다. 많은 벨로우즈 파이프로 만든 악기를 연주하는 음악가를 묘사한 점토 인형은 이미 기원전 2세기에 알렉산드리아에서 만들어졌습니다. 기원전. X 세기까지. 오르간은 기독교 교회에서 사용되기 시작했고, 유럽에서는 기관의 구조에 관한 승려들의 논문이 등장합니다. 전설에 따르면, 큰 오르간, X 세기에 지어졌습니다. 영국의 윈체스터 대성당에는 400개의 금속 파이프, 26개의 벨로우즈 및 40개의 키가 있는 2개의 키보드가 있었으며 각 키가 10개의 파이프를 제어했습니다. 다음 세기에 걸쳐 오르간의 장치는 기계적으로나 음악적으로 개선되었으며 이미 1429년에 2500개의 파이프가 있는 오르간이 아미앵 대성당에 건설되었습니다. 17세기 말 독일. 장기는 이미 현대적인 형태를 얻었습니다.

1979년 호주 시드니 오페라 하우스 콘서트홀에 설치된 오르간은 세계에서 가장 크고 기술적으로 앞선 오르간이다. R. Sharp가 설계 및 제작했습니다. 5개의 손과 1개의 발 패드가 있는 기계식 변속기로 제어되는 약 10,500개의 파이프가 있습니다. 오르간은 음악가의 연주가 이전에 디지털로 녹음된 자기 테이프에 의해 자동으로 제어될 수 있습니다.

설명하는 데 사용되는 용어 장기 장치, 입으로 공기를 불어넣는 관형 관악기의 기원을 반영합니다. 기관의 관은 위에서 열려 있고 아래에서 좁은 원뿔 모양을 가지고 있습니다. 평평한 부분을 가로질러 원뿔 위의 파이프(절단)의 "입"을 통과합니다. "혀"(수평 늑골)가 튜브 내부에 위치하여 "혀"(좁은 간격)가 튜브와 아래쪽 "입술" 사이에 형성됩니다. 공기는 큰 벨로우즈에 의해 파이프 안으로 강제로 들어가고 500~1000파스칼(수주 5~10cm)의 압력으로 원추형 바닥으로 들어갑니다. 해당 페달과 키를 밟으면 공기가 파이프에 들어가고 돌진하여 빠져 나올 때 형성됩니다. 음순넓은 평지. 공기 제트는 "입"의 슬롯을 가로 질러 지나가고 윗입술을 때리면 파이프 자체의 공기 기둥과 상호 작용합니다. 결과적으로 안정적인 진동이 생성되어 파이프가 "말"합니다. 트럼펫에서 침묵에서 소리로의 이 갑작스러운 전환이 어떻게 일어나는지에 대한 질문 자체는 매우 복잡하고 흥미롭지만 이 기사에서는 다루지 않습니다. 대화는 주로 오르간 파이프의 지속적인 사운드를 보장하고 고유한 음색을 만드는 과정에 관한 것입니다.

오르간 파이프는 아래쪽 끝으로 들어가는 공기에 의해 흥분되고 아래쪽 입술과 혀 사이의 틈을 통과할 때 제트를 형성합니다. 이 섹션에서 제트는 윗입술 근처 파이프의 공기 기둥과 상호 작용하여 파이프 내부 또는 외부를 통과합니다. 정상 상태의 진동이 기주에서 생성되어 트럼펫이 울립니다. 정상파의 법칙에 따라 달라지는 기압은 색 음영으로 표시됩니다. 제거 가능한 슬리브 또는 플러그가 파이프 상단에 장착되어 조정 중에 공기 기둥의 길이를 약간 변경할 수 있습니다.

오르간의 소리를 생성하고 보존하는 공기 제트를 설명하는 작업은 전적으로 유체 및 기체 흐름 이론에 속하는 것처럼 보일 수 있습니다. 그러나 일정하고 부드러운 층류의 움직임을 이론적으로 고려하는 것은 매우 어려운 것으로 나타났습니다. 오르간 파이프에서 움직이는 완전히 난기류의 공기 제트는 분석이 매우 복잡하기 때문입니다. 다행스럽게도 복잡한 형태의 기류인 난류는 실제로 기류의 특성을 단순화합니다. 이 흐름이 층류라면 공기 제트와 환경의 상호 작용은 점도에 따라 달라집니다. 우리의 경우, 난류는 기류의 폭에 정비례하는 결정적인 상호작용 인자로서 점도를 대체합니다. 오르간을 만드는 동안 파이프의 공기 흐름이 완전히 난기류가 되도록 하는 데 특별한 주의를 기울이며, 이는 혀의 가장자리를 따라 작은 절단을 통해 이루어집니다. 놀랍게도 층류와 달리 난류가 안정적이고 재현 가능합니다.

완전히 난류가 주변 공기와 점차적으로 혼합됩니다. 확장 및 감속 프로세스는 비교적 간단합니다. 단면의 중심면으로부터의 거리에 따른 유속의 변화를 나타내는 곡선은 역포물선의 형태를 띠고 있으며, 그 상단은 유속의 최대값에 해당한다. 유동 폭은 순측 균열로부터의 거리에 비례하여 증가합니다. 흐름의 운동 에너지는 변하지 않고 유지되므로 속도의 감소는 간격으로부터의 거리의 제곱근에 비례합니다. 이 의존성은 계산과 실험 결과에 의해 확인됩니다(순측 간격 근처의 작은 전이 영역 고려).

이미 흥분되고 소리가 나는 오르간 파이프에서 공기 흐름은 순측 슬릿에서 파이프 슬릿의 강렬한 음장으로 들어갑니다. 소리 생성과 관련된 공기 이동은 슬릿을 통해 전달되므로 흐름 평면에 수직입니다. 50년 전, 런던 대학의 B. 브라운은 음장에서 연기가 나는 층류를 사진에 담을 수 있었습니다. 이미지는 스트림을 따라 이동함에 따라 증가하는 구불구불한 파도의 형성을 보여주었으며, 후자는 반대 방향으로 회전하는 와류 링의 두 줄로 분해됩니다. 이러한 관찰과 유사한 관찰에 대한 단순화된 해석은 많은 교과서에서 볼 수 있는 오르간 파이프의 물리적 과정에 대한 잘못된 설명으로 이어졌습니다.

음장에서 공기 제트의 실제 동작을 연구하는 보다 유익한 방법은 확성기를 사용하여 음장이 생성되는 단일 튜브로 실험하는 것입니다. 이와 같은 연구의 결과, 웨스팅하우스 일렉트릭사 연구실의 J. Coltman과 내가 참여한 호주 뉴잉글랜드 대학교의 한 그룹, 오르간 파이프에서 발생하는 물리적 과정에 대한 현대 이론의 기초 개발되었습니다. 사실, Rayleigh조차도 비점성 매질의 층류에 대한 철저하고 거의 완전한 수학적 설명을 제공했습니다. 난류가 공기 스트링의 물리적 그림을 복잡하게 하지 않고 단순화한다는 것이 발견되었기 때문에 Koltman과 우리 그룹이 실험적으로 획득하고 조사한 공기 흐름을 설명하기 위해 약간 수정하여 Rayleigh 방법을 사용할 수 있었습니다.

튜브에 순측 슬롯이 없다면 움직이는 공기 스트립 형태의 에어 제트가 영향을 받는 튜브 슬롯에 있는 나머지 모든 공기와 함께 앞뒤로 움직일 것이라고 예상할 수 있습니다. 음향 진동의. 실제로 제트가 슬롯을 떠날 때 슬롯 자체에 의해 효과적으로 안정화됩니다. 이 효과는 수평 가장자리의 평면에 국한된 엄격하게 균형 잡힌 혼합이 음장에서 공기의 일반적인 진동 운동에 부과된 결과와 비교할 수 있습니다. 음장과 동일한 주파수 및 진폭을 갖고 결과적으로 수평 핀에서 제트의 0 혼합을 생성하는 이 국부적 혼합은 움직이는 공기 흐름에 저장되고 물결 모양의 파동을 생성합니다.

서로 다른 디자인의 5개 파이프는 피치는 같지만 음색이 다른 사운드를 생성합니다. 왼쪽에서 두 번째 트럼펫은 현악기를 연상시키는 부드럽고 섬세한 음색을 지닌 둘치아나(dulciana)이다. 세 번째 트럼펫은 오르간의 가장 특징적인 가볍고 경쾌한 소리를 내는 개방된 범위입니다. 네 번째 트럼펫은 묵직한 플루트 소리를 냅니다. 다섯 번째 트럼펫 - Waldflote( « 숲의 피리") 부드러운 소리. 왼쪽의 나무 파이프는 플러그로 닫혀 있습니다. 다른 파이프와 동일한 기본 주파수를 갖지만 기본 주파수의 홀수 배인 주파수의 홀수 배음에서 공명합니다. 동일한 피치를 얻기 위해 "끝 보정"이 이루어지기 때문에 나머지 파이프의 길이는 정확히 동일하지 않습니다.

Rayleigh가 연구한 제트의 유형에 대해 보여주었고 발산하는 난류 제트의 경우에 대해 종합적으로 확인했듯이 파동은 제트의 중심면에서 공기 속도의 절반보다 약간 낮은 속도로 흐름을 따라 전파됩니다. . 이 경우 흐름을 따라 이동함에 따라 파동 진폭이 거의 기하급수적으로 증가합니다. 일반적으로 파동이 1밀리미터를 이동하면 두 배가 되며 그 효과는 소리 진동으로 인한 단순한 왕복 측면 운동보다 빠르게 지배적입니다.

흐름에 따른 길이가 주어진 지점에서 흐름 폭의 6배일 때 가장 높은 파도 성장 속도가 달성된다는 것이 발견되었습니다. 반면에 파장이 흐름의 폭보다 작으면 진폭이 증가하지 않고 파동이 완전히 사라질 수 있습니다. 공기 제트는 슬롯에서 멀어질수록 팽창하고 느려지기 때문에 장파, 즉 저주파 진동만 진폭이 큰 긴 흐름을 따라 전파될 수 있습니다. 이 상황은 오르간 파이프의 하모닉 사운드 생성에 대한 후속 고려에서 중요한 것으로 판명될 것입니다.

이제 공기 제트에 대한 오르간 파이프의 음장이 미치는 영향을 고려해 보겠습니다. 파이프 슬롯에 있는 음장의 음파로 인해 공기 제트의 끝이 슬롯의 위쪽 가장자리를 가로질러 이동하여 제트가 파이프 내부 또는 외부에 있다고 상상하기 쉽습니다. 그네를 이미 밀고 있을 때의 그림과 비슷합니다. 파이프의 공기 기둥은 이미 진동하고 있으며, 돌풍의 공기가 진동과 동기화하여 파이프에 들어갈 때 소리 전파 및 파이프 벽에 대한 공기의 마찰과 관련된 다양한 에너지 손실에도 불구하고 진동의 힘을 유지합니다. . 돌풍이 파이프의 공기 기둥의 변동과 일치하지 않으면 이러한 변동을 억제하고 소리가 흐려집니다.

공기 제트의 모양은 튜브 내부에서 공명하는 공기 기둥에 의해 튜브의 "입"에 생성된 움직이는 음장으로 순측 슬롯을 나갈 때 일련의 연속 프레임으로 그림에 표시됩니다. 입 부분에서 주기적으로 공기가 변위하면 제트 중심면에 있는 공기의 절반 속도로 이동하고 진폭이 제트 자체의 너비를 초과할 때까지 기하급수적으로 증가하는 구불구불한 파동이 생성됩니다. 수평 섹션은 진동 주기의 연속 4분의 1에서 파도가 제트에서 이동하는 경로 세그먼트를 보여줍니다. 티. 시컨트 라인은 제트 속도가 감소함에 따라 서로 접근합니다. 오르간 파이프에서 윗입술은 화살표로 표시된 위치에 있습니다. 에어 제트는 파이프를 빠져 나와 파이프로 들어갑니다.

공기 제트의 소리 생성 특성은 소리를 방지하기 위해 파이프의 열린 끝에 펠트 또는 폼 쐐기를 놓고 확성기를 사용하여 작은 진폭의 음파를 생성하여 수행할 수 있습니다. 파이프의 반대쪽 끝에서 반사된 음파는 "입" 부분에서 공기 제트와 상호 작용합니다. 파이프 내부의 정상파와 제트의 상호 작용은 휴대용 테스터 마이크를 사용하여 측정됩니다. 이러한 방식으로 공기 제트가 파이프 하부에서 반사파의 에너지를 증가 또는 감소시키는지 여부를 감지할 수 있습니다. 트럼펫이 울리려면 제트가 에너지를 증가시켜야 합니다. 측정 결과는 단면 출구에서 음속의 비율로 정의되는 음향 "전도도"로 표현됩니다. « 입"을 컷 바로 뒤의 음압에 맞춥니다. 공기 토출 압력과 진동 주파수의 다양한 조합에 대한 컨덕턴스 값 곡선은 다음 그림과 같이 나선형입니다.

파이프 슬롯에서 음향 진동의 발생과 슬롯의 윗입술에 공기 제트의 다음 부분이 도달하는 순간 사이의 관계는 공기 흐름의 파동이 다음 거리에서 이동하는 시간 간격에 의해 결정됩니다. 윗입술에 순측 슬롯. 오르간 제작자는 이 거리를 "언더컷"이라고 부릅니다. "언더컷"이 크거나 공기의 압력(따라서 이동 속도)이 낮으면 이동 시간이 길어집니다. 반대로 "언더컷"이 작거나 기압이 높으면 이동 시간이 짧아집니다.

파이프의 기류 변동과 윗입술의 안쪽 가장자리에 도달하는 기류 부분 사이의 위상 관계를 정확하게 결정하기 위해서는 공기 기둥에 이러한 비율. Helmholtz는 여기서 주요 요인은 제트에 의해 전달되는 공기 흐름의 양이라고 믿었습니다. 따라서 제트 부분이 진동하는 공기 기둥에 가능한 한 많은 에너지를 전달하기 위해서는 윗입술의 안쪽 부분 근처의 압력이 최대에 도달하는 순간에 도달해야 합니다.

레일리는 다른 입장을 밝혔다. 그는 슬롯이 파이프의 열린 끝 부분에 비교적 가깝게 위치하기 때문에 공기 제트의 영향을 받는 슬롯의 음파가 많은 압력을 생성할 수 없다고 주장했습니다. Rayleigh는 파이프에 들어가는 공기 흐름이 실제로 장애물에 부딪혀 거의 멈추고 빠르게 고압을 생성하여 파이프의 움직임에 영향을 미친다고 믿었습니다. 따라서 Rayleigh에 따르면 공기 제트는 압력이 아닌 음파의 흐름 자체가 최대인 순간에 파이프에 들어가면 최대 에너지 양을 전달합니다. 이 두 최대값 사이의 이동은 튜브 내 공기 기둥의 진동 주기의 1/4입니다. 시소로 유추하면 이 차이는 시소가 가장 높은 지점에 있고 최대 위치 에너지(Helmholtz에 따라)를 가질 때 시소를 밀고 가장 낮은 지점에 있을 때 최대 속도를 가질 때(다음에 따라)로 표현됩니다. 레일리에게).

제트의 음향 전도도 곡선은 나선형입니다. 시작점으로부터의 거리는 전도도의 크기를 나타내고 각도 위치는 슬롯 출구에서의 음향 흐름과 슬롯 뒤의 음압 사이의 위상 변이를 나타냅니다. 흐름이 압력과 위상이 같을 때 전도도 값은 나선의 오른쪽 절반에 있고 제트의 에너지는 소산됩니다. 제트가 소리를 생성하려면 전도도가 나선의 왼쪽 절반에 있어야 하며, 이는 제트가 파이프 절단부의 압력 하류에 대해 보상되거나 단계적으로 제거될 때 발생합니다. 이 경우 반사파의 길이는 입사파의 길이보다 큽니다. 기준 각도의 값은 Helmholtz 메커니즘 또는 Rayleigh 메커니즘의 두 메커니즘 중 튜브의 여기를 지배하는 메커니즘에 따라 다릅니다. 전도성이 나선의 상부에 있을 때 제트는 파이프의 고유 공진 주파수를 낮추고 전도도 값이 나선의 하부에 있을 때 파이프의 고유 공진 주파수를 높입니다.

파이프 립이 중앙 평면을 따르지 않고 제트를 절단하도록 설계되었기 때문에 주어진 제트 편향에서 파이프(파선 곡선)의 공기 흐름 이동 그래프는 편향 0 값에 대해 비대칭입니다. 제트가 진폭이 큰 단순한 사인 곡선을 따라 편향될 때(검정색 실선), 튜브로 들어가는 공기 흐름(색상 곡선)은 완전히 튜브를 빠져나갈 때 제트 편향의 한 극단 지점에서 먼저 "포화"됩니다. 진폭이 훨씬 크면 제트가 파이프에 완전히 들어갈 때 다른 극단의 편차 지점에서도 공기 흐름이 포화됩니다. 립의 변위는 흐름에 비대칭 파형을 제공하며, 그 배음은 편향 파동의 주파수의 배수인 주파수를 갖습니다.

80년 동안 이 문제는 해결되지 않은 채 남아 있었습니다. 더욱이 새로운 연구는 실제로 수행되지 않았습니다. 그리고 이제야 그녀는 연구소의 L. Kremer와 H. Leasing의 작업 덕분에 만족스러운 솔루션을 찾았습니다. 서구의 하인리히 헤르츠. 베를린, 미 해군사관학교의 S. Eller, Coltman 및 우리 그룹. 요컨대, Helmholtz와 Rayleigh 모두 부분적으로 옳았습니다. 두 가지 작용 메커니즘 사이의 관계는 주입된 공기의 압력과 소리의 주파수에 의해 결정되며, 저압 및 고주파에서는 Helmholtz 메커니즘이, 고압 및 저주파에서는 Rayleigh 메커니즘이 주요합니다. 표준 디자인의 오르간 파이프의 경우 일반적으로 Helmholtz 메커니즘이 더 중요한 역할을 합니다.

Koltman은 에어 제트의 특성을 연구하는 간단하고 효과적인 방법을 개발했으며, 이 방법은 실험실에서 수정 및 개선되었습니다. 이 방법은 파이프의 소리를 방지하는 펠트 또는 폼 흡음 쐐기로 맨 끝이 닫힐 때 오르간 파이프의 슬릿에서 공기 제트에 대한 연구를 기반으로 합니다. 그런 다음 맨 끝에 배치된 확성기에서 음파가 파이프 아래로 공급되고 슬롯 가장자리에서 반사된 음파가 먼저 분사된 제트를 사용하고 다음에는 분사 없이 반사됩니다. 두 경우 모두 입사파와 반사파가 파이프 내부에서 상호 작용하여 정상파를 생성합니다. 에어 제트가 가해질 때 파동 구성의 변화를 소형 프로브 마이크로 측정하여 제트 제트가 반사파의 에너지를 증가 또는 감소시키는지 여부를 결정할 수 있습니다.

우리의 실험에서 우리는 실제로 제트의 존재에 의해 생성된 슬릿 출구에서의 음향 흐름과 슬릿 내부의 직접 음압의 비율에 의해 결정되는 에어 제트의 "음향 전도도"를 측정했습니다. . 음향 전도도는 주파수 또는 토출 압력의 함수로 그래픽으로 표현될 수 있는 크기와 위상각으로 특징지어집니다. 주파수와 압력이 독립적으로 변화하는 전도도 그래프를 제시하면 곡선은 나선 모양을 갖게 됩니다(그림 참조). 나선의 시작점으로부터의 거리는 전도도 값을 나타내며 나선상의 점의 각도 위치는 파이프의 음향 진동의 영향으로 제트에서 발생하는 물결 모양의 위상 지연에 해당합니다. 한 파장의 지연은 나선 둘레의 360°에 해당합니다. 난류 제트의 특수 특성으로 인해 전도도 값에 압력 값의 제곱근을 곱하면 주어진 오르간 파이프에 대해 측정된 모든 값이 동일한 나선에 맞는 것으로 나타났습니다.

압력이 일정하게 유지되고 들어오는 음파의 주파수가 증가하면 전도도의 크기를 나타내는 점이 시계 방향으로 중앙을 향해 나선형으로 접근합니다. 일정한 주파수와 증가하는 압력에서 이 점들은 중간에서 반대 방향으로 멀어집니다.

시드니 오페라 하우스 오르간의 내부 모습. 26개의 레지스터 중 일부 파이프가 보입니다. 대부분의 파이프는 금속으로 만들어지고 일부는 나무로 만들어집니다. 파이프의 측심부의 길이는 파이프 12개마다 2배, 파이프의 직경은 파이프 16개마다 2배가 됩니다. 마스터의 수년간의 경험 - 오르간 제작자는 안정적인 사운드 음색을 제공하여 최상의 비율을 찾을 수있었습니다.

전도점이 나선의 오른쪽 절반에 있을 때 제트는 파이프의 흐름에서 에너지를 취하므로 에너지 손실이 발생합니다. 왼쪽 절반 지점의 위치에서 제트는 에너지를 흐름으로 전달하여 소리 진동 발생기 역할을 합니다. 전도도 값이 나선의 상반부에 있을 때 제트는 파이프의 고유 공진 주파수를 낮추고 이 지점이 하반부에 있을 때 제트는 파이프의 고유 공진 주파수를 높입니다. 위상 지연을 특징 짓는 각도의 값은 Helmholtz 또는 Rayleigh와 같은 방식으로 파이프의 주요 여기가 수행되며 이는 그림과 같이 압력 및 주파수 값에 의해 결정됩니다. 그러나 수평 축(오른쪽 사분면)의 오른쪽에서 측정한 이 각도는 0보다 크게 크지 않습니다.

나선 원주 주위의 360°는 공기 제트를 따라 전파하는 구불구불한 파동의 길이와 동일한 위상 지연에 해당하므로 이러한 지연의 크기는 파장의 1/4보다 훨씬 작은 것에서 파장의 거의 4분의 3까지입니다. 길이는 중심선, 즉 제트가 소리 진동 발생기 역할을 하는 부분에서 나선에 놓일 것입니다. 우리는 또한 일정한 주파수에서 위상 지연이 분사된 공기 압력의 함수라는 것을 확인했으며, 이는 분사 자체의 속도와 분사를 따라 구불구불한 파동의 전파 속도 모두에 영향을 미칩니다. 그러한 파동의 속도는 제트의 속도의 절반이고 이는 차례로 압력의 제곱근에 직접 비례하므로 파장의 절반만큼 제트의 위상 변화는 압력의 상당한 변화가 있어야만 가능합니다 . 이론적으로 압력은 다른 조건을 위반하지 않는 한 트럼펫이 기본 주파수에서 소리 생성을 중단하기 전에 9배만큼 변할 수 있습니다. 그러나 실제로 트럼펫은 지정된 압력 변화 상한선에 도달할 때까지 더 높은 주파수에서 울리기 시작합니다.

파이프의 에너지 손실을 보충하고 건전한 안정성을 보장하기 위해 나선의 여러 회전이 왼쪽으로 멀리 갈 수 있다는 점에 유의해야 합니다. 제트의 약 3개의 반파에 해당하는 위치인 루프가 하나만 더 있으면 파이프 소리를 낼 수 있습니다. 이 지점에서 현의 전도도가 낮기 때문에 생성되는 소리는 나선의 바깥쪽 회전에 있는 지점에 해당하는 소리보다 약합니다.

전도 나선의 모양은 윗입술의 편차가 제트 자체의 너비를 초과하는 경우 훨씬 더 복잡해질 수 있습니다. 이 경우 제트는 파이프에서 거의 완전히 날아가 각 변위 사이클에서 파이프로 다시 불어넣어지며 파이프의 반사파에 전달하는 에너지의 양은 진폭의 추가 증가에 의존하지 않게 됩니다. 그에 따라 음향 진동을 생성하는 모드에서 에어 스트링의 효율도 감소합니다. 이 경우 제트 편향 진폭의 증가는 전도 나선의 감소로 이어집니다.

편향 진폭이 증가함에 따라 제트 효율이 감소하면 기관 파이프의 에너지 손실이 증가합니다. 파이프의 변동은 제트의 에너지가 파이프의 에너지 손실을 정확히 보상하는 낮은 수준으로 빠르게 설정됩니다. 대부분의 경우 난류 및 점도로 인한 에너지 손실이 파이프의 슬롯과 열린 끝을 통한 음파 산란과 관련된 손실보다 훨씬 높다는 점에 주목하는 것이 흥미로웠습니다.

혀가 공기 흐름의 균일한 난류 운동을 만들기 위해 노치가 있음을 보여주는 범위 유형의 오르간 파이프 섹션. 파이프는 주석 함량이 높고 납이 첨가된 합금인 "표시된 금속"으로 만들어졌습니다. 이 합금으로 판재를 제조할 때 사진에서 명확하게 볼 수 있는 특징적인 패턴이 그 위에 고정됩니다.

물론 오르간에 있는 파이프의 실제 소리는 특정 주파수에 국한되지 않고 더 높은 주파수의 소리를 포함합니다. 이러한 배음은 기본 주파수의 정확한 고조파이며 정수 배만큼 다릅니다. 일정한 공기 주입 조건에서 오실로스코프의 음파 모양은 정확히 동일하게 유지됩니다. 기본 주파수의 배수인 값에서 고조파 주파수의 약간의 편차는 파형에서 점진적이지만 명확하게 보이는 변화로 이어집니다.

이 현상은 개방된 파이프에서와 같이 오르간 파이프에서 공기 기둥의 공명 진동이 고조파의 주파수와 다소 다른 주파수로 설정되기 때문에 관심이 있습니다. 사실은 주파수가 증가함에 따라 파이프의 열린 끝에서 음속의 변화로 인해 파이프의 작동 길이가 약간 작아집니다. 보여지는 바와 같이 오르간 파이프의 배음은 공기 제트와 슬롯의 립의 상호 작용에 의해 생성되며 파이프 자체는 주로 수동 공진기의 고주파 배음 역할을 합니다.

파이프의 공진 진동은 구멍에서 가장 큰 공기 이동으로 생성됩니다. 즉, 오르간 파이프의 전도도는 슬롯에서 최대값에 도달해야 합니다. 공진 진동은 음파 진동의 정수 반파가 파이프 길이에 맞는 주파수에서 긴 끝이 열린 파이프에서도 발생합니다. 기본 주파수를 다음과 같이 지정하면 에프 1이면 더 높은 공진 주파수는 2가 됩니다. 에프 1 , 3에프 1 등 (사실 이미 지적했듯이 가장 높은 공진 주파수는 항상 이 값보다 약간 높습니다.)

폐쇄형 또는 머플러(muffled) 원거리 말이 있는 파이프에서 공진 진동은 파장의 홀수 4분의 1이 파이프 길이에 맞는 주파수에서 발생합니다. 따라서 같은 음으로 소리를 내기 위해 닫힌 파이프는 열린 파이프의 절반 길이가 될 수 있으며 공명 주파수는 다음과 같습니다. 에프 1 , 3에프 1 , 5에프 1 등

기존 오르간 파이프의 소리에 대한 강제 공기의 압력 변화 효과의 결과. 로마 숫자는 처음 몇 개의 배음을 나타냅니다. 메인 트럼펫 모드(컬러)는 정상 압력에서 균형 잡힌 일반 사운드 범위를 다룹니다. 압력이 증가함에 따라 트럼펫 소리는 두 번째 배음으로 이동합니다. 압력이 감소하면 약해진 두 번째 배음이 생성됩니다.

이제 오르간 파이프의 기류로 돌아가 보겠습니다. 제트 폭이 증가함에 따라 고주파파 교란이 점차 감소하는 것을 볼 수 있습니다. 결과적으로 윗입술 근처의 제트 끝은 파이프 소리의 기본 주파수에서 거의 사인파로 진동하고 파이프 슬롯 근처의 음장 진동의 더 높은 고조파와는 거의 독립적으로 진동합니다. 그러나 제트의 사인파 움직임은 파이프에서 공기 흐름의 동일한 움직임을 생성하지 않습니다. 흐름이 ​​"포화"되기 때문에 어떤 방향으로든 극단적 인 편차로 내부에서 완전히 흐르기 때문입니다 또는 윗입술의 바깥쪽에서. 또한 립은 일반적으로 약간 변위되어 중심 평면을 따라 정확히 흐르지 않고 흐름을 차단하므로 포화가 대칭이 아닙니다. 따라서 파이프의 흐름 변동은 주파수와 위상의 엄격하게 정의된 비율로 기본 주파수의 완전한 고조파 세트를 가지며 이러한 고주파 고조파의 상대 진폭은 공기 제트 편향의 진폭이 증가함에 따라 급격히 증가합니다. .

기존 오르간 파이프에서 슬롯의 제트 편향량은 윗입술의 제트 폭에 비례합니다. 결과적으로 기류에 많은 배음이 생성됩니다. 립이 제트를 엄격하게 대칭으로 나누면 사운드에 균일한 배음이 없을 것입니다. 그래서 일반적으로 입술은 모든 배음을 유지하기 위해 약간의 블렌딩을 제공합니다.

예상대로 열린 파이프와 닫힌 파이프는 다른 품질의 사운드를 생성합니다. 제트에 의해 생성된 배음의 주파수는 주요 제트 진동 주파수의 배수입니다. 파이프의 공기 기둥은 파이프의 음향 전도율이 높은 경우에만 특정 배음에 강하게 공명합니다. 이 경우 배음의 주파수에 가까운 주파수에서 진폭이 급격히 증가합니다. 따라서 공진 주파수가 홀수인 배음만 생성되는 폐쇄된 튜브에서는 다른 배음이 모두 억제됩니다. 그 결과 배음도 약하지만 완전히 없는 것은 아닌 특징적인 "머글링된" 사운드가 생성됩니다. 반대로 열린 파이프는 기본 주파수에서 파생된 모든 배음을 유지하기 때문에 "가벼운" 사운드를 생성합니다.

파이프의 공진 특성은 에너지 손실에 크게 좌우됩니다. 이러한 손실은 내부 마찰 및 열 전달로 인한 손실과 슬롯과 파이프의 열린 끝을 통한 복사로 인한 손실의 두 가지 유형이 있습니다. 첫 번째 유형의 손실은 좁은 파이프와 낮은 진동 주파수에서 더 중요합니다. 넓은 관과 높은 진동 주파수에서 두 번째 유형의 손실은 상당합니다.

배음 생성에 대한 입술 위치의 영향은 입술 이동의 권장성을 나타냅니다. 립이 제트를 중앙 평면을 따라 엄격하게 나누면 기본 주파수(I)와 세 번째 배음(III)의 소리만 파이프에서 생성됩니다. 립을 이동하면 점선과 같이 두 번째와 네 번째 배음이 나타나 음질을 크게 향상시킵니다.

주어진 길이의 파이프와 특정 기본 주파수에 대해 넓은 파이프는 기본 톤과 다음 몇 배의 톤에 대해서만 좋은 공명기 역할을 할 수 있으며, 이는 "플루트 같은" 소리가 나지 않습니다. 좁은 관은 넓은 범위의 배음에 대한 좋은 공명기 역할을 하며, 고주파수의 방사가 저주파보다 강하기 때문에 높은 "끈끈한" 소리가 생성됩니다. 이 두 소리 사이에는 소위 교장 또는 음역에 의해 생성되는 좋은 오르간의 특징이 되는 육즙이 풍부한 울림이 있습니다.

또한 큰 기관에는 원추형 몸체, 구멍이 뚫린 마개 또는 기타 기하학적 변형이 있는 일련의 튜브가 있을 수 있습니다. 이러한 디자인은 트럼펫의 공명 주파수를 수정하고 때로는 고주파 배음의 범위를 증가시켜 특별한 음색의 음색을 얻기 위한 것입니다. 파이프가 만들어지는 재료의 선택은 그다지 중요하지 않습니다.

파이프에는 가능한 많은 유형의 공기 진동이 있으며 이는 파이프의 음향 특성을 더욱 복잡하게 만듭니다. 예를 들어, 열린 파이프의 공기 압력이 제트에서 첫 번째 배음이 생성될 정도로 증가할 때 에프 1 주파 길이의 1/4에서 이 배음에 해당하는 전도 나선상의 점이 오른쪽 절반으로 이동하고 제트는 이 주파수의 배음 생성을 중단합니다. 동시에 두 번째 배음의 주파수는 2 에프 1은 제트의 반파에 해당하며 안정적일 수 있습니다. 따라서 트럼펫의 소리는 트럼펫의 공명 주파수와 공기 압력에 따라 정확한 진동 주파수로 첫 번째 것보다 거의 전체 옥타브 높은 두 번째 배음으로 이동합니다.

토출 압력이 더 증가하면 다음 배음이 형성될 수 있습니다. 3 에프 1 입술의 "언더컷"이 너무 크지 않은 경우. 반면에 낮은 압력은 기본음을 형성하기에 충분하지 않아 전도 나선의 두 번째 회전에서 점차적으로 배음 중 하나를 생성하는 경우가 많습니다. 압력이 과도하거나 부족하여 생성되는 이러한 소리는 실험실 연구에 관심이 있지만 기관 자체에서는 극히 드물게 일부 특수 효과를 얻기 위해서만 사용됩니다.


개방 및 폐쇄 상단이 있는 파이프의 공진에서 정상파의 보기. 각 색상 선의 너비는 파이프의 다른 부분에서 진동의 진폭에 해당합니다. 화살표는 진동 주기의 절반 동안 공기 이동 방향을 나타냅니다. 사이클의 후반부에는 이동 방향이 반대입니다. 로마 숫자는 조화수를 나타냅니다. 개방형 파이프의 경우 기본 주파수의 모든 고조파가 공진합니다. 닫힌 파이프는 동일한 음을 생성하려면 길이가 절반이어야 하지만 홀수 고조파만 공명합니다. 파이프의 "입"의 복잡한 형상은 변경하지 않고 파이프의 하단에 더 가까운 파도의 구성을 다소 왜곡합니다. « 기본 » 캐릭터.

오르간 제조의 마스터가 필요한 소리로 하나의 파이프를 만든 후 그의 가장 중요하고 어려운 작업은 키보드의 전체 음악 범위에 걸쳐 적절한 볼륨과 소리의 조화를 이루는 전체 파이프 시리즈를 만드는 것입니다. 이것은 치수만 다른 동일한 기하학적 구조의 단순한 파이프 세트로는 달성할 수 없습니다. 이러한 파이프에서는 마찰 및 복사로 인한 에너지 손실이 다른 주파수의 진동에 다른 영향을 미치기 때문입니다. 전체 범위에 걸쳐 음향 특성의 일관성을 보장하려면 여러 매개변수를 변경해야 합니다. 파이프의 지름은 길이에 따라 달라지며 k는 1보다 작은 지수 k의 거듭제곱에 따라 달라집니다. 따라서 긴 베이스 파이프는 더 좁아집니다. 계산된 k 값은 5/6 또는 0.83이지만 인간의 청력의 정신물리학적 특성을 고려하여 0.75로 줄여야 합니다. 이 k 값은 17세기와 18세기의 위대한 오르간 제작자들이 경험적으로 결정한 값에 매우 가깝습니다.

결론적으로 오르간 연주의 관점에서 중요한 질문을 생각해 봅시다. 큰 오르간에 있는 많은 파이프의 소리가 어떻게 조절되는지입니다. 이 컨트롤의 기본 메커니즘은 간단하고 행렬의 행과 열과 유사합니다. 레지스터로 정렬된 파이프는 행렬의 행에 해당합니다. 동일한 음역의 모든 파이프는 동일한 톤을 가지며 각 파이프는 손 또는 발 건반의 한 음에 해당합니다. 각 레지스터의 파이프에 대한 공기 공급은 레지스터의 이름이 표시된 특수 레버에 의해 조절되며, 주어진 메모와 관련되고 매트릭스의 열을 구성하는 파이프에 직접 공급되는 공기 공급은 다음과 같이 조절됩니다. 키보드의 해당 키. 트럼펫은 그것이 위치한 레지스터의 레버를 움직이고 원하는 건반을 눌렀을 때만 울립니다.

오르간 파이프의 배치는 행렬의 행과 열과 유사합니다. 이 단순화된 다이어그램에서 레지스터라고 하는 각 행은 동일한 유형의 파이프로 구성되며 각 파이프는 하나의 음표(다이어그램의 상단 부분)를 생성합니다. 키보드의 한 음표와 연결된 각 열(다이어그램의 하단)에는 다양한 유형의 파이프(다이어그램의 왼쪽 부분)가 포함됩니다. 콘솔의 레버(다이어그램의 오른쪽)는 레지스터의 모든 파이프에 공기 접근을 제공하고 키보드의 키를 누르면 주어진 음표의 모든 파이프에 공기가 분사됩니다. 파이프에 대한 공기 접근은 행과 열이 동시에 켜진 경우에만 가능합니다.

요즘에는 디지털 논리 장치와 각 파이프의 전기 제어 밸브를 사용하여 이러한 회로를 구현하는 다양한 방법을 사용할 수 있습니다. 오래된 오르간은 간단한 기계식 레버와 리드 밸브를 사용하여 키보드 채널에 공기를 공급하고 기계식 슬라이더를 사용하여 전체 음역으로의 공기 흐름을 제어합니다. 이 간단하고 신뢰할 수 있는 기계 시스템은 설계상의 이점 외에도 오르간 연주자가 모든 밸브를 여는 속도를 스스로 조절할 수 있게 했으며 말하자면 이 너무 기계적인 악기를 그에게 더 가깝게 만들었습니다.

XX 세기 초 XIX에서. 대형 오르간은 각종 전기 기계 및 공압 장치로 만들어졌지만 최근에는 키와 페달에서 기계식 전송이 다시 선호되고 오르간을 연주하면서 레지스터의 조합을 동시에 켜기 위해 복잡한 전자 장치가 사용됩니다. 예를 들어, 1979년 시드니 오페라 하우스 콘서트 홀에 세계에서 가장 큰 전원 오르간이 설치되었습니다. 이 오르간에는 5개의 손과 한 발의 키보드에 분포된 205개의 레지스터에 10,500개의 파이프가 있습니다. 키 제어는 기계적으로 수행되지만 연결할 수 있는 전기 전송으로 복제됩니다. 이러한 방식으로 오르가니스트의 연주는 인코딩된 디지털 형식으로 녹음될 수 있으며 원본 연주의 오르간에서 자동 재생에 사용할 수 있습니다. 레지스터 및 그 조합의 제어는 전기 또는 전기 공압 장치 및 메모리가 있는 마이크로 프로세서를 사용하여 수행되므로 제어 프로그램을 광범위하게 변경할 수 있습니다. 따라서 장엄한 오르간의 장엄하고 풍부한 소리는 현대 기술의 가장 진보된 성과와 과거의 거장들이 수세기 동안 사용해 온 전통 기술 및 원리의 조합으로 만들어집니다.

눈에 띄지 않는 베이지 색으로 칠해진 문이 열렸을 때 어둠 속에서 내 눈을 사로잡은 것은 나무 계단 몇 개뿐이었습니다. 문 바로 뒤에는 환기통을 닮은 강력한 나무 상자가 올라갑니다. “조심하세요. 이것은 오르간 파이프, 32피트, 베이스 플루트 음역입니다.”라고 내 가이드가 경고했습니다. "기다려, 불 켤게." 내 인생에서 가장 흥미로운 여행 중 하나를 기대하면서 참을성 있게 기다립니다. 내 앞에 오르간의 입구가 있습니다. 들어갈 수 있는 유일한 악기입니다.

몸은 백 년이 넘었습니다. 그것은 바흐, 차이코프스키, 모차르트, 베토벤의 초상화가 당신을보고있는 벽에서 매우 유명한 홀인 모스크바 음악원의 그레이트 홀에 서 있습니다 ... 그러나 관객의 눈에 열려있는 것은 오르간 연주자의 것입니다. 콘솔은 뒷면과 수직 금속 파이프가 있는 약간 예술적인 나무 " Prospect"가 있는 홀으로 향했습니다. 오르간의 정면을 보면 초보자는 이 독특한 악기가 어떻게 그리고 왜 연주되는지 이해하지 못할 것입니다. 그 비밀을 밝히려면 다른 각도에서 문제에 접근해야 합니다. 문자 그대로.

오르간의 큐레이터이자 교사이자 음악가이자 오르간 마스터인 Natalya Vladimirovna Malina는 친절하게 내 가이드가 되기로 동의했습니다. “오르간 안에서만 앞으로 나아갈 수 있어요.” 그녀가 나에게 엄하게 설명한다. 이 요구 사항은 신비주의 및 미신과는 아무 관련이 없습니다. 단순히 뒤로 또는 옆으로 움직이면 경험이 없는 사람이 오르간 파이프 중 하나를 밟거나 만질 수 있습니다. 그리고 수천 개의 파이프가 있습니다.

대부분의 관악기와 구별되는 오르간의 주요 원리: 하나의 파이프 - 하나의 음. Pan의 플루트는 오르간의 고대 조상으로 간주될 수 있습니다. 태곳적부터 세계 여러 지역에 존재해 온 이 악기는 길이가 다른 여러 개의 속이 빈 갈대로 연결되어 있습니다. 가장 짧은 것의 입에 비스듬히 불면 얇은 고음이 들립니다. 긴 리드는 낮게 들립니다.


재미있는 악기는 이 악기에 특이한 트럼펫이 있는 하모니카입니다. 그러나 거의 똑같은 디자인은 모든 큰 오르간에서 찾을 수 있습니다(오른쪽 그림과 같이) - 이것이 "리드" 오르간 파이프가 배열되는 방식입니다.

삼천 나팔 소리. 일반 구성표 이 다이어그램은 기계적 구조가 있는 기관의 단순화된 다이어그램을 보여줍니다. 악기의 개별 구성 요소와 장치를 보여주는 사진은 모스크바 국립 음악원의 그레이트 홀 오르간 내부에서 촬영되었습니다. 이 다이어그램은 윈드리드에서 일정한 압력을 유지하는 벨로우즈와 바커 레버(그림에 있음)를 보여주지 않습니다. 또한 누락된 페달(발 키보드)

일반 플루트와 달리 개별 튜브의 피치를 변경할 수 없으므로 Pan's 플루트는 리드가 있는 만큼의 음을 연주할 수 있습니다. 악기가 매우 낮은 소리를 내도록 하려면 구성에 큰 길이와 큰 지름의 튜브를 포함해야 합니다. 다른 재료와 다른 지름의 파이프로 많은 팬 플루트를 만드는 것이 가능하며, 그런 다음 다른 음색으로 같은 음을 부는 것입니다. 그러나이 모든 악기를 동시에 연주하면 작동하지 않습니다. 손으로 잡을 수 없으며 거대한 "갈대"에 대한 호흡이 충분하지 않습니다. 그러나 모든 플루트를 수직으로 놓고 각 개별 튜브에 공기 유입 밸브를 제공하고 키보드에서 모든 밸브를 제어할 수 있는 메커니즘을 고안하고 마지막으로 키보드로 공기를 펌핑하는 디자인을 만듭니다. 후속 배포, 우리는 오르간을 얻었습니다.

오래된 배에서

오르간의 파이프는 나무와 금속의 두 가지 재료로 만들어집니다. 저음을 추출하는 데 사용되는 나무 파이프는 단면이 사각형입니다. 금속 파이프는 일반적으로 더 작고 원통형 또는 원추형이며 일반적으로 주석과 납의 합금으로 만들어집니다. 주석이 더 많으면 파이프가 더 크고 납이 더 많으면 추출된 소리가 더 귀머거리인 "면"입니다.

주석과 납의 합금은 매우 부드럽기 때문에 오르간 파이프가 쉽게 변형됩니다. 큰 금속 파이프를 옆으로 눕히면 잠시 후 자체 무게로 타원형 단면을 얻게되어 필연적으로 소리 추출 능력에 영향을 미칩니다. 모스크바 음악원 대강당 오르간 내부로 들어가 나무 부분만 만지려고 한다. 파이프를 밟거나 어색하게 잡으면 오르간 마스터에게 새로운 문제가 발생합니다. 파이프를 곧게 펴거나 납땜해야 "치유"되어야 합니다.


내가 안에 있는 장기는 세계에서, 심지어 러시아에서도 가장 큰 것과는 거리가 멀다. 파이프의 크기와 수면에서 모스크바 음악원, 칼리닌그라드 대성당 및 콘서트 홀의 오르간보다 열등합니다. 차이코프스키. 주요 기록 보유자는 해외에 있습니다. 예를 들어 미국 애틀랜틱시티 컨벤션 홀에 설치된 악기에는 33,000개 이상의 파이프가 있습니다. The Great Hall of Conservatory의 오르간에는 "단" 3136개의 파이프가 10배 더 적지만 이 상당한 수조차도 한 평면에 조밀하게 배치될 수 없습니다. 내부의 오르간은 파이프가 줄 지어 설치된 여러 계층입니다. 오르간 마스터가 파이프에 접근할 수 있도록 각 층에 널빤지 플랫폼 형태의 좁은 통로가 만들어졌습니다. 계층은 계단으로 상호 연결되며 계단의 역할은 일반 대들보에 의해 수행됩니다. 기관 내부는 붐비고, 층간 이동은 어느 정도 손재주가 필요합니다.

Natalya Vladimirovna Malina는 "제 경험에 따르면 오르간 마스터는 얇고 가벼운 것이 가장 좋습니다. 다른 치수를 가진 사람이 기기를 손상시키지 않고 여기에서 작업하는 것은 어렵습니다. 최근에 한 전기 기사(무거운 사람)가 오르간 위의 전구를 교체하다가 판자 지붕에서 걸려 넘어져 판자 몇 개를 부러뜨렸습니다. 인명이나 부상은 없었지만 판자가 떨어져 오르간 파이프 30개가 파손됐다”고 말했다.

이상적인 비율의 오르간 마스터 한 쌍이 내 몸에 쉽게 들어맞을 것이라는 생각을 하며, 나는 위층으로 올라가는 허름해 보이는 계단을 조심스럽게 바라보았다. "걱정하지 마세요." Natalya Vladimirovna가 저를 안심시키며 말했습니다. 구조가 강하여 당신을 견딜 것입니다.

휘파람과 갈대

우리는 오르간의 위층으로 올라갑니다. 그곳에서 온실을 방문하는 단순한 방문객은 접근할 수 없는 꼭대기 지점에서 그레이트 홀의 전망이 열립니다. 현악 앙상블의 리허설이 막 끝난 아래 무대에서는 꼬마 남자들이 바이올린과 비올라를 들고 걸어 다니는 중이다. Natalya Vladimirovna는 굴뚝 근처의 스페인어 기록을 보여줍니다. 다른 파이프와 달리 수직이 아니라 수평입니다. 오르간 위에 일종의 바이저를 형성하여 홀에 직접 불어 넣습니다. 그레이트 홀의 오르간 제작자인 Aristide Cavaillé-Coll은 프랑스계 스페인 오르간 마스터 가문 출신입니다. 따라서 모스크바의 Bolshaya Nikitskaya Street에 있는 악기의 피레네 전통.

그건 그렇고, 스페인어 등록부에 대해 일반적으로 등록합니다. "등록"은 오르간 설계의 핵심 개념 중 하나입니다. 이것은 특정 직경의 일련의 오르간 파이프로, 건반 또는 그 일부의 키에 따라 반음계를 형성합니다.


파이프에 포함된 파이프의 스케일(스케일은 캐릭터와 음질에 가장 중요한 파이프 매개변수의 비율임)에 따라 레지스터는 다른 음색 색상으로 사운드를 제공합니다. 팬 플루트와 비교하면서 나는 한 가지 미묘함을 거의 놓쳤습니다. 사실 모든 오르간 파이프(오래된 플루트의 리드와 같은)가 에어로폰은 아니라는 사실입니다. 에어로폰은 공기 기둥의 진동의 결과로 소리가 형성되는 관악기입니다. 여기에는 플루트, 트럼펫, 튜바, 호른이 포함됩니다. 그러나 색소폰, 오보에, 하모니카는 관용구 그룹, 즉 "자음"입니다. 여기에서 진동하는 것은 공기가 아니라 공기의 흐름에 의해 유선형인 혀입니다. 공기압과 탄성력이 상반되어 리드를 떨리게 하고 음파를 퍼뜨리고, 이 음파는 공명기인 악기의 벨에 의해 증폭됩니다.

오르간에 있는 대부분의 파이프는 에어로폰입니다. 그들은 순측 또는 휘파람이라고합니다. Idiophone 파이프는 특별한 그룹의 레지스터를 구성하며 리드 파이프라고 합니다.

오르가니스트의 손은 몇 개입니까?

그러나 음악가는 어떻게 나무와 금속, 휘파람과 갈대, 열리거나 닫히는 이 수천 개의 파이프를 수십 또는 수백 개의 음역대... 적절한 시간에 소리를 낼 수 있습니까? 이것을 이해하기 위해 오르간의 윗층에서 잠시 내려가 강단, 즉 오르가니스트의 콘솔로 가보자. 이 장치를 본 미숙한 사람들은 현대 여객기의 대시보드 앞에서처럼 떨고 있습니다. 여러 수동 키보드 - 설명서(5개 또는 7개가 있을 수 있습니다!), 한 발과 기타 신비한 페달. 핸들에 비문이 새겨진 배기 레버도 많이 있습니다. 왜 이 모든?

물론 오르간 연주자는 손이 두 개뿐이며 모든 매뉴얼을 동시에 연주할 수는 없습니다. 컴퓨터에서 하나의 물리적 하드 드라이브가 여러 가상 하드 드라이브로 분할되는 것처럼 레지스터 그룹을 기계적으로 기능적으로 분리하려면 여러 수동 키보드가 필요합니다. 예를 들어, 그레이트 홀 오르간의 첫 번째 매뉴얼은 그랜드 오르그(Grand Orgue)라고 불리는 레지스터 그룹(독일어는 Werk)의 파이프를 제어합니다. 여기에는 14개의 레지스터가 포함됩니다. 두 번째 매뉴얼(Positif Expressif)도 14개의 레지스터를 담당합니다. 세 번째 키보드 - Recit expressif - 12 레지스터. 마지막으로 32키 풋스위치 또는 "페달"은 10개의 베이스 레지스터와 함께 작동합니다.


평신도의 관점에서 보면 하나의 키보드에 14개의 레지스터도 어떻게 보면 너무 많습니다. 결국, 오르간 연주자는 하나의 건반을 눌러 다른 음역에서 한 번에 14개의 파이프 소리를 낼 수 있습니다(실제로는 mixtura와 같은 음역 때문에 더 많음). 하나의 레지스터 또는 선택한 몇 개의 레지스터에서 음을 연주해야 하는 경우? 이를 위해 실제 매뉴얼 좌우에 위치한 배기 레버를 사용하고 있습니다. 연주자는 손잡이에 적힌 음역대 이름이 적힌 레버를 당기면 특정 음역대의 파이프에 공기를 열어주는 일종의 댐퍼를 엽니다.

따라서 원하는 레지스터에서 원하는 음을 연주하려면 이 레지스터를 제어하는 ​​수동 또는 페달 키보드를 선택하고 이 레지스터에 해당하는 레버를 당겨서 원하는 건반을 눌러야 합니다.

강력한 호흡

우리 여행의 마지막 부분은 공기에 할애됩니다. 오르간 소리를 만드는 바로 그 공기. Natalya Vladimirovna와 함께 우리는 아래층으로 내려가 그레이트 홀의 엄숙한 분위기에서 아무것도 없는 넓은 기술실에 있습니다. 콘크리트 바닥, 흰색 벽, 아치형 목재 지지 구조, 공기 덕트 및 전기 모터. 오르간 존재의 첫 10년 동안 칼칸테 로커들은 이곳에서 열심히 일했습니다. 네 명의 건강한 남자가 일렬로 서서 카운터의 강철 고리에 꿰인 막대기를 양손으로 잡고 교대로 한 발이나 다른 발로 모피를 부풀리는 레버를 눌렀습니다. 교대는 2시간으로 예정되어 있었다. 콘서트나 리허설이 더 오래 지속되면 지친 로커를 새로운 지원군으로 교체했습니다.

4개의 오래된 모피가 오늘날까지 살아남았습니다. Natalya Vladimirovna에 따르면, 음악원 주변에는 한때 로커의 작업을 마력으로 대체하려고 시도했다는 전설이 있습니다. 이를 위해 특별한 메커니즘이 만들어졌다고 합니다. 그러나 공기와 함께 말똥 냄새가 그레이트 홀과 러시아 오르간 학교의 설립자 A.F. 첫 번째 화음을 연주한 게디케는 불쾌한 듯 코를 움직이며 "냄새가 나네요!"라고 말했습니다.

이 전설이 사실이든 아니든 1913년 마침내 전기 모터가 근력을 대체했습니다. 도르래의 도움으로 그는 샤프트를 회전시켰고, 그 샤프트는 차례로 크랭크 메커니즘을 통해 벨로우즈를 움직였습니다. 결과적으로이 계획도 포기되었으며 오늘날 선풍기가 공기를 기관으로 펌핑합니다.


오르간에서 강제 공기는 12개의 윈드래드 중 하나에 연결된 소위 매거진 벨로우즈로 들어갑니다. Windlada는 실제로 파이프 행이 설치된 나무 상자처럼 보이는 압축 공기 탱크입니다. 하나의 windlad에는 일반적으로 여러 레지스터가 배치됩니다. 윈드래드에 공간이 부족한 대형 파이프를 측면에 설치하고 금속관 형태의 에어덕트로 윈드래드와 연결한다.

Great Hall 오르간의 windlads(“loopflade” 디자인)는 두 가지 주요 부분으로 나뉩니다. 하부에는 매거진 퍼의 도움으로 일정한 압력이 유지됩니다. 상단은 밀폐된 파티션으로 소위 톤 채널로 나뉩니다. 수동 또는 페달의 하나의 키로 제어되는 다른 레지스터의 모든 파이프는 톤 채널에 대한 출력을 갖습니다. 각 톤 채널은 스프링 장착 밸브로 닫힌 구멍으로 윈드래드의 바닥에 연결됩니다. 트랙터를 통해 키를 누르면 움직임이 밸브로 전달되어 밸브가 열리고 압축 공기가 위쪽으로 톤 채널로 들어갑니다. 이 채널에 액세스할 수 있는 모든 파이프는 이론적으로 소리가 나기 시작해야 하지만 ... 일반적으로 발생하지 않습니다. 사실은 소위 루프가 윈드래드의 전체 상부를 통과한다는 것입니다. 즉, 톤 채널에 수직으로 위치하고 두 위치가 있는 구멍이 있는 댐퍼입니다. 그 중 하나에서 루프는 모든 톤 채널에서 주어진 레지스터의 모든 파이프를 완전히 덮습니다. 다른 쪽에서는 레지스터가 열려 있고 키를 누른 후 공기가 해당 톤 채널에 들어가자마자 파이프에서 소리가 나기 시작합니다. 루프의 제어는 짐작할 수 있듯이 등록 경로를 통해 리모콘의 레버로 수행됩니다. 간단히 말해서, 키는 모든 파이프가 톤 채널에서 소리를 낼 수 있도록 하고 루프가 즐겨찾기를 결정합니다.

이 기사를 준비하는 데 도움을 준 모스크바 국립 음악원과 Natalya Vladimirovna Malina의 지도력에 감사드립니다.

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